( PDF ) Estudos de propriedades magnéticas de fluidos e nanocompósitos magnéticos biocompatíveis

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UNIVERSIDADE DE BRASÍLIA

INSTITUTO DE FÍSICA

ESTUDOS DE PROPRIEDADES MAGNÉTICAS DE FLUIDOS E

NANOCOMPÓSITOS MAGNÉTICOS BIOCOMPATÍVEIS

TESE

DOUTORADO

LUCIENE BATISTA DA SILVEIRA

Brasília, setembro de 2006

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UNIVERSIDADE DE BRASÍLIA

INSTITUTO DE FÍSICA

ESTUDOS DE PROPRIEDADES MAGNÉTICAS DE FLUIDOS E

NANOCOMPÓSITOS MAGNÉTICOS BIOCOMPATÍVEIS

Tese apresentada ao Instituto de Física da Universidade de Brasília como parte dos

requisitos para a obtenção do título de Doutor em Física

LUCIENE BATISTA DA SILVEIRA

Orientador: Profº. Dr. PAULO CÉSAR DE MORAIS

Brasília, setembro de 2006.

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De tudo, ficaram três coisas:

A certeza de que estamos sempre começando;

A certeza de que é preciso continuar;

A certeza de que seremos interrompidos antes de

continuar.

Portanto, devemos fazer:

Da interrupção, um novo caminho;

Da queda, um passo novo de dançar;

Do medo, uma escada;

Do sonho, uma ponte;

Da procura, um encontro.

Fernando Pessoa

Aos meus pais Antônio e Carmelinda,

Aos meus irmãos Cleonice e Francisco,

e ao Judes.

AGRADECIMENTOS

Agradeço ao professor Paulo César de Morais pela orientação e discussão no decorrer deste

trabalho.

Agradeço a Emília Lima, Patrícia Sartoratto, Bruno Lacava, Antônio Cláudio Tedesco e

Juliana Marchetti pelas amostras cedidas.

Agradeço ao professor Fernando Pelegrini, pelas medidas realizadas no Laboratório de

Ressonância Magnética do instituto de Física da Universidade Federal de Goiás.

Agradeço aos professores Dr. Aderbal Carlos de Oliveira e Dr. Vijayendra Kumar Garg,

pelas medidas realizadas no Laboratório de Ciência dos Materiais.

Agradeço à Profª Emília pelas medidas de raios-X (IQ-UFG).

Agradeço ao Profº Ricardo Bentes de Azevedo e ao Luciano Paulino da Silva que ambos

contribuíram para que as medidas de Microscopia Eletrônica fossem realizadas (IB-UnB).

Agradeço aos professores da pós-graduação pelas informações através dos cursos

realizados.

Agradeço ao Judes Gonçalves dos Santos, por ser um companheiro, amigo, compreensivo

em momentos muito difíceis que passei na realização deste, além disso, o apoio na realização deste

trabalho.

Agradeço aos meus pais, irmãos e Cubi por tudo. Adelina (avó) e Dezideria (tia) pelo

carinho. Nara (cunhada) pela amizade, e aos familiares que de certa forma contribuíram.

Agradeço aos amigos Ana Rita Pereira e Anselmo Fortunato Ruiz Rodriguez, pelo

apoio e incentivo na realização deste trabalho.

Agradeço a amiga Alessandra Ferreira Albernaz Vilela, pelo incentivo na realização deste

trabalho.

Aos colegas da pós-graduação pela amizade e cooperação.

Agradeço ao Noé Fernandes, pela amizade e fornecimento do Nitrogênio Líquido.

Agradeço ao Instituto de Física pelo apoio institucional; à Regina Célia, Genilson e Maria

pelo apoio na secretaria e ao Severino Bezerra pelo apoio na copiadora.

ÍNDICE

DEDICATÓRIA

AGRADECIMENTOS

RESUMO iii

ABSTRACT iv

LISTA DE FIGURAS v

LISTA DE TABELAS xix

LISTA DE ABREVIATURAS E SÍMBOLOS xxi

CAPÍTULO-1 INTRODUÇÃO 1

1.1 HISTÓRICO 1

1.2 TIPOS DE FLUIDOS MAGNÉTICOS 4

1.3 NANOPARTÍCULAS 7

1.4 SÍNTESE 11

1.5 PROPRIEDADES MAGNÉTICAS 13

1.6 SUPERPARAMAGNETISMO 14

1.7 APLICAÇÕES 19

1.8 MATERIAIS INVESTIGADOS 21

CAPÍTULO-2 PREPARAÇÃO DOS MATERIAIS E CARACTERIZAÇÃO BÁSICA 23

2.1 INTRODUÇÃO 23

2.2 TÉCNICAS DE CARACTERIZAÇÃO 25

2.2.1 Difração de Raios – X 25

2.2.2 Microscopia Eletrônica de Transmissão (MET) 29

2.2.3 Espectroscopia Mössbauer 33

2.2.4 Espectroscopia Fotoacústica 40

CAPÍTULO-3 SUSCEPTIBILIDADE MAGNÉTICA DINÂMICA 47

3.1 INTRODUÇÃO 47

3.2 CONCEITOS 49

3.3 SUSCEPTIBILIDADE MAGNÉTICA EM FLUIDOS MAGNÉTICOS 50

3.4 ASPECTOS EXPERIMENTAIS DA SUSCEPTIBILIDADE MAGNÉTICA

DINÂMICA 52

3.5 MEDIDAS DE SUSCEPTIBILIDADE DINÂMICA 53

3.5.1 Susceptibilidade magnética dinâmica de nanocompósitos contendo

nanopartículas de ferrita de cobalto dispersas em matriz de PLA 54

3.5.2 Susceptibilidade magnética dinâmia de FMI de Ferrita de Cobalto 60

3.5.3 Susceptibilidade magnética dinâmica de nanocompósitos contendo

nanopartículas de maghemita dispersas em matriz de BSA. 73

CAPÍTULO- 4 RESSONÂNCIA MAGNÉTICA 83

4.1 INTRODUÇÃO

4.2 ASPECTOS EXPERIMENTAIS DE RESSONÂNCIA 87

4.3 RESSONÂNCIA MAGNÉTICA DE FLUIDOS E NANOCOMPÓSITOS

MAGNÉTICOS BIOCOMPATÍVEIS 92

4.4 MEDIDAS DE RESSONÂNCIA MAGNÉTICA 94

4.4.1 Fluidos Magnéticos Biocompatíveis 94

4.4.2 Nanocompósitos Magnéticos Biocompatíveis 96

CONCLUSÃO 128

PERSPECTIVAS 131

REFERÊCIAS BIBLIOGRÁFICAS 132

ANEXO: TRABALHOS PUBLICADOS 142

RESUMO

Nessa tese foram investigadas as propriedades magnéticas e fotoacústicas de nanopartículas

de maghemita dispersas em microesfera de BSA (bovine serum albumine), nanopartículas de ferrita

de cobalto dispersas em microesfera de PLA (polylactic acid), nanopartículas de ferrita de cobalto

peptizadas na forma de fluido magnético iônico e nanopartículas de magnetita coberta com dextrana

e DMSA (dimercaptosuccinic acid) e peptizadas na forma de fluido magnético biocompatível.

Foram realizadas medidas de microscopia eletrônica de transmissão (MET) e medidas de

difração de raios-X para obtenção das micrografias, difratogramas, diâmetros médios e polidispersão

das nanopartículas investigadas. Medidas Mössbauer permitiram a caracterização da fase magnética

dos nanocompósitos (maghemita em BSA e ferrita de cobalto em PLA). Medidas de fotoacústica

foram realizadas e analisadas em termos de três bandas (L, S e C). Medidas de susceptibilidade

dinâmica foram realizadas na faixa de freqüência de 2 a 80 MHz, em temperatura ambiente e de

nitrogênio líquido. Finalmente, a técnica de ressonância magnética foi empregada na investigação

das propriedades magnéticas das amostras. As medidas de ressonância magnética foram realizadas

em um espectrômetro comercial Bruker ESP-300 operando em banda-X (9,6 GHz), permitindo a

investigação das amostras em função da temperatura (100 a 300K) e concentração das

nanopartículas. As dependências do campo de ressonância e largura de linha de ressonância com a

temperatura foram analisadas usando a aproximação proposta por Morais e colaboradores [98, 110,

112].

iii

ABSTRACT

In this thesis the magnetic and photoacoustic properties of maghemite nanoparticles dispersed

in BSA (bovine serum albumine) microsphere, cobalt ferrite nanoparticles dispersed in PLA

(polylactic acid) microsphere, cobalt ferrite nanoparticles peptized as ionic magnetic fluid and

magnetite nanoparticles surface-coated with dextran and DMSA (dimercaptosuccinic acid) and

peptized as biocompatible magnetic fluids were investigated.

Transmission electron microscopy and X-ray diffraction measurements were performed in

order to obtain the micrographs, diffractograms, average diameter and polydispersity of the

investigated nanoparticles. Mössbauer measurements allowed characterization of the nanocomposites

magnetic phase (maghemite in BSA and cobalt ferrite in PLA). Photoacoustic measurements were

performed and analyzed in terms of three bands (L, S, and C). Dynamic susceptibility measurements

were performed in the frequency range of 2 to 80 MHz, at room temperature and liquid nitrogen

temperature. Finally, the magnetic resonance technique was employed in the investigation of the

magnetic properties of the samples. Magnetic resonance measurements were carried out in a

commercial Bruker ESP-300 spectrometer operating in the X-band (9.6 GHz), allowing investigation

of the samples as a function of the temperature (100 to 300K) and nanoparticle concentration. The

temperature dependence of both resonance field and resonance linewidth were analyzed within the

approximation proposed by Morais and coworkers [98, 110, 112].

LISTA DE FIGURAS

Figura 1.1 - Fluido magnético surfactado: as partículas não se aglomeram devido a barreira

mecânica formada pelas moléculas do surfactante.

Figura 1.2 - Fluido magnético iônico: as partículas não se aglomeram devido à repulsão

eletrostática entre elas.

Figura 1.3 - Fluido magnético híbrido em meio iônico.

Figura 1.4 - Esquema ilustrativo entre duas partículas de um fluido magnético: δ é a

espessura da cobertura de proteção (camada iônica e/ou molecular), L é a distância entre as

superfícies das partículas e Z é a distância centro-a-centro.

Figura 1.5 - Ilustração do comportamento da energia em função da distância de separação

entre as partículas de um fluido magnético. E

é a energia repulsiva (eixo vertical +). E

é a

energia atrativa (eixo vertical - ). E

é a energia de Van Der Waals. E

é a energia dipolar e

d é a distância de separação (eixo horizontal). E

é a energia térmica.

Figura 1.6 - Esquema de preparação de fluido magnético surfactado e iônico [23].

Figura 1.7 - Estrutura da ferrita do tipo espinélio.

Figura 1.8 - Magnetização (M) versus campo magnético aplicado (H) representando o

comportamento de substâncias paramagnéticas, superparamagnéticas e ferromagnéticas.

Onde

= 9,27x10

-24

J/T.

Figura 1.9 - Variação do campo coercivo (Hc) com o diâmetro (D) da partícula. Esta

representação ilustra as regiões onde a partícula possui monodomínio (D < D

max

) ou

multidomínio (D > D

max

). Na região em que D < D

a partícula possui comportamento

superparamagnético [35].

Figura 1.10 - Representação (esquema) da barreira de energia

max min

∆

=−

, a ser

superada pelo momento magnético de uma nanopartícula quando submetida a um campo

magnético (Equação 1.10).

Figura 1.11 - Representação do poço de potencial assimétrico

∆E. Devido à aplicação de

um campo externo (H) a barreira sofre uma deformação (

δE) [39].

Figura 2.1 Difratograma de raios-X das nanopartículas de ferrita de cobalto (FMS).

Figura 2.2 - Difratograma de raios-X das nanopartículas de ferrita de cobalto (FMI).

Figura 2.3 - Difratograma de raios-X das nanopartículas de maghemita (FMI).

Figura 2.4 - Difratograma de raios-X das nanopartículas de magnetita-DMSA.

Figura 2.5 - Difratograma de raios-X das nanopartículas de magnetita-dextrana.

Figura 2.6 - (a) Imagem de microscopia eletrônica de transmissão (MET) das

nanopartículas de Ferrita de cobalto (FM iônico). (b) Histograma da polidispersão das

nanopartículas obtido por MET. O melhor ajuste é representado pela linha contínua. O

ajuste foi encontrado pela distribuição lognormal dada pela equação (2.2).

Figura 2.7 - (a) Imagem de microscopia eletrônica de transmissão (MET) das

nanopartículas de magnetita (FM-dextrana). (b) Histograma da polidispersão das

nanopartículas de magnetita (FM-dextrana) obtido por MET. O melhor ajuste é

representado pela linha contínua. O ajuste foi encontrado pela equação (2.2) [66].

Figura 2.8 - (a) Imagem de microscopia eletrônica de transmissão (MET) das

nanopartículas de magnetita (FM-DMSA). (b) Histograma da polidispersão das

nanopartículas de magnetita (FM-DMSA) obtido por microscopia eletrônica transmissão

(MET). O melhor ajuste é representado pela linha contínua. O ajuste foi encontrado pela

distribuição lognormal dada pela equação (2.2) [66].

Figura 2.9 (a) Imagem de microscopia eletrônica de transmissão (MET) das nanopartículas

de maghemita. (b) Histograma da polidispersão das nanopartículas de maghemita obtido

por microscopia eletrônica transmissão (MET). O melhor ajuste é representado pela linha

contínua. O ajuste foi encontrado pela distribuição lognormal dada pela equação (2.2).

Figura 2.10 - Diagrama em blocos de um espectrômetro Mössbauer.

Figura 2.11 - Espectrômetro Mössbauer (IF-UnB).

Figura 2.12 Espectro Mössbauer à temperatura ambiente da ferrita de cobalto em matriz de

PLA.

Figura 2.13 - Espectro Mössbauer à temperatura de nitrogênio líquido da ferrita de cobalto

em matriz de PLA.

Figura 2.14 - Espectro Mössbauer à temperatura ambiente (300 K) do nanocompósito

maghemita em matriz de BSA produzido a partir de FM iônico usando amostra com

concentração de 2,28x10

partículas/cm

(resumo aceito - ISMANAM2006).

Figura 2.15 - Espectro Mössbauer à temperatura de nitrogênio líquido (77 K) do

nanocompósito maghemita em matriz de BSA produzido a partir de FM iônico usando

amostra com concentração de 2,28x10

partículas/cm

(resumo aceito - ISMANAM2006).

Figura 2.16 - Montagem experimental utilizada para obtenção dos espectros de

fotoacústica.

Figura 2.17 - Espectro de fotoacústica de FM-dextrana e FM-DMSA [84].

Figura 2.18 - Espectro de fotoacústica de nanopartículas de maghemita dispersa em

microesferas de BSA (resumo aceito - ISMANAM2006).

vii

Figura 2.19 - Espectro de fotoacústica de três amostras de ferrita de cobalto (CoFe

): S1,

S2 e S3 [85].

Figura 3.1 - Diagrama em blocos representando o equipamento para medidas de

susceptibilidade dinâmica.

Figura 3.2 - Detalhe do porta-amostras confeccionado em teflon.

Figura 3.3 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da

freqüência, em diferentes campos externos, para nanocompósito à base de nanopartículas

magnéticas de ferrita de cobalto dispersas em uma matriz de PLA, à temperatura ambiente

(300K) e concentração de 3,0x10

partículas/cm

Figura 3.4 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da

freqüência, em diferentes campos externos, nanocompósito à base de nanopartículas

magnéticas de ferrita de cobalto dispersas em uma matriz de PLA, à temperatura de

nitrogênio líquido (77K) e concentração de 3,0x10

partículas/cm

Figura 3.5 – Componente imaginária da susceptibilidade dinâmica (77 e 300 K), em

campos de 0 e 300 gauss, para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas

magnéticas de ferrita de cobalto dispersas em matriz de ácido polilático (PLA).

Figura 3.6 - Dependência do pico de susceptibilidade com o campo (linha mais intensa),

para 77 e 300 K, para nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de ferrita de

cobalto dispersas em microesferas de ácido polilático. A linha sólida representa o ajuste

conforme modelo representado pela equação (3.17) [93].

Figura 3.7 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da

freqüência, em diferentes campos externos, para FMI à base de nanopartículas magnéticas

de ferrita de cobalto, à temperatura ambiente (300K) e na concentração de 1,63x10

partículas/cm

viii

Figura 3.8 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da

freqüência, em diferentes campos externos, para FMI à base de nanopartículas magnéticas

de ferrita de cobalto, à temperatura de nitrogênio líquido (77K) e na concentração de

1,63x10

partículas/cm

Figura 3.9 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da

freqüência, em diferentes campos externos, para FMI à base de nanopartículas magnéticas

de ferrita de cobalto à temperatura ambiente (300K) e na concentração de 8,15x10

partículas/cm

Figura 3.10 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da

freqüência, em diferentes campos externos, para FMI à base de nanopartículas magnéticas

de ferrita de cobalto, à temperatura de nitrogênio líquido (77K) e na concentração de

8,15x10

partículas/cm

Figura 3.11 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da

freqüência, em diferentes campos externos, para FMI à base de nanopartículas magnéticas

de ferrita de cobalto à temperatura ambiente (300K) e na concentração de 3,26x10

partículas/cm

Figura 3.12 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da

freqüência, em diferentes campos externos, para FMI à base de nanopartículas magnéticas

de ferrita de cobalto, à temperatura de nitrogênio líquido (77K) e na concentração de

3,26x10

partículas/cm

Figura 3.13 - Representação da freqüência de pico (P1 freqüência mais baixa) em função

do campo aplicado. Dados obtidos das curvas da componente imaginária da

susceptibilidade (

χ”) de FMI à base de nanopartículas magnéticas de ferrita de cobalto à

temperatura ambiente (300K), para três diluições de partículas. A linha sólida representa o

melhor ajuste, conforme modelo representado pela equação (3.17).

Figura 3.14 - Representação da freqüência de pico (P2 freqüência mais alta) em função do

campo aplicado. Dados obtidos das curvas da componente imaginária da susceptibilidade

(

χ”) de FMI à base de nanopartículas magnéticas de ferrita de cobalto à temperatura

ambiente (300K), para três diluições de partículas. A linha sólida representa o melhor

ajuste, conforme modelo representado pela equação (3.17).

Figura 3.15 - Representação da freqüência de pico (P1 freqüência mais baixa) em função

do campo aplicado. Dados obtidos das curvas da componente imaginária da

susceptibilidade (

χ”) de FMI à base de nanopartículas magnéticas de ferrita de cobalto à

temperatura de nitrogênio líquido (77K), para três diluições de partículas. A linha sólida

representa o melhor ajuste, conforme modelo representado pela equação (3.17).

Figura 3.16 - Representação da freqüência de pico (P2 freqüência mais alta) em função do

campo aplicado. Dados obtidos das curvas da componente imaginária da susceptibilidade

(

χ”) de FMI à base de nanopartículas magnéticas de ferrita de cobalto à temperatura de

nitrogênio líquido (77K), para três diluições de partículas. A linha sólida representa o

melhor ajuste, conforme modelo representado pela equação (3.17).

Figura 3.17- Energia de anisotropia magnetocristalina (

∆

E) em função da concentração

para FMI à base de nanopartículas magnéticas de ferrita de cobalto na temperatura

ambiente (300 K) e na temperatura do nitrogênio líquido (77 K).

Figura 3.18 - Interação entre o momento magnético da nanopartícula e o campo aplicado

(

E) em função da concentração para FMI à base de nanopartículas magnéticas de ferrita

de cobalto à temperatura ambiente (300 K) e à temperatura do nitrogênio líquido (77 K).

Figura 3.19- Energia de anisotropia magnetocristalina (

∆

E) em função da concentração

para FMI à base de nanopartículas magnéticas de ferrita de cobalto, à temperatura ambiente

(300 K) e à temperatura do nitrogênio líquido (77 K).

Figura 3.20 - Interação entre o momento magnético da nanopartícula e o campo aplicado

(

E) em função da concentração para FMI à base de nanopartículas magnéticas de ferrita

de cobalto a temperatura ambiente (300 K) e à temperatura do nitrogênio líquido (77 K).

Figura 3.21 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da

freqüência, em diferentes campos externos, para a amostra de nanocompósito à base de

nanopartículas magnéticas de maghemita dispersa em matriz de BSA, à temperatura

ambiente (300K) e na concentração de 2,28x10

partículas/cm

Figura 3.22 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da

freqüência, em diferentes campos externos, para a amostra de nanocompósito à base

nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA, à temperatura

ambiente (300K) e na concentração de 1,14x10

partículas/cm

Figura 3.23 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da

freqüência, em diferentes campos externos, para a amostra de nanocompósito à base de

nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA, à temperatura

ambiente (300K) e na concentração de 4,56x10

partículas/cm

Figura 3.24 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da

freqüência, em diferentes campos externos, para a amostra de nanocompósito à base de

nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA, à temperatura

ambiente (300K) e na concentração de 2,28x10

partículas/cm

Figura 3.25 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da

freqüência, em diferentes campos externos, para a amostra de nanocompósito à base de

nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA, à temperatura

ambiente (300K) e na concentração de 1,14x10

partículas/cm

Figura 3.26 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da

freqüência, em um campo externo de 150 gauss, para a amostra de nanocompósito à base

de nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA, à temperatura

ambiente (300K) e para as concentrações indicadas na figura.

Figura 3.27 - Representação da freqüência de pico em função do campo aplicado. Dados

obtidos das curvas da componente imaginária da susceptibilidade (

χ”) de nanocompósito à

base de nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA, à

temperatura ambiente (300K) e para as cinco concentrações indicadas. A linha sólida

representa o melhor ajuste conforme modelo representado pela equação (3.17).

Figura 3.28- Energia de anisotropia magnetocristalina (

∆

E) em função da concentração

para nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em

matriz de BSA, à temperatura ambiente (300 K).

Figura 3.29 - Interação entre o momento magnético da nanopartícula e o campo aplicado

(

E) em função da concentração para nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas

de maghemita dispersas em matriz de BSA, à temperatura ambiente (300 K).

Figura 4.1 - Representação do momento magnético (µ) de um sítio, precessando em torno

do campo magnético (H) quando submetido ao campo alternado (H

Figura 4.2 - Quebra de degenerescência de um estado (S=1/2), pelo efeito Zeeman, em dois

estados E

e E

Figura 4.3 - Diagrama em blocos do Espectrômetro Bruker ESP-300.

Figura 4.4 - Foto do Laboratório de Ressonância Magnética.

xii

Figura 4.5 - Curva de absorção de nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de

maghemita dispersas em matriz de BSA. A concentração é de 2,28x10

partículas/cm

temperatura de 300 K e campo central de 3.312 gauss.

Figura 4.6 - Primeira derivada da curva de absorção de nanocompósito à base de

nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA. A concentração é de

2,28x10

partículas/cm

, temperatura de 300 K, largura de linha (∆H) de 856 gauss, campo

de ressonância (Hr) de 3.312 gauss, fator-g igual a 2,035.

Figura 4.7 - Segunda derivada da curva de absorção do espectro característico do

nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de

BSA. Concentração de 2,28x10

partículas/cm

, à temperatura de 300 K.

Figura 4.8 - Espectros típicos de ressonância magnética do fluido magnético FM-dextrana

nas diluições 1:2 e 1:100 [108].

Figura 4.9 - Espectros típicos de ressonância magnética do fluido magnético FM-DMSA

nas diluições 1:2 e 1:100 [109].

Figura 4.10 - Espectros obtidos para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas

magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA, na concentração de 2,28x10

partículas/cm

, em várias temperaturas.

Figura 4.11 - Espectros obtidos para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas

magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA, na concentração de 1,14x10

partículas/cm

, em várias temperaturas.

Figura 4.12 - Espectros obtidos para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas

magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA, na concentração de 4,56x10

partículas/cm

, em várias temperaturas.

xiii

Figura 4.13 - Espectros obtidos para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas

magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA, na concentração de 2,28x10

partículas/cm

, em várias temperaturas.

Figura 4.14 - Espectros obtidos para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas

magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA, na concentração de 1,14 x10

partículas/cm

, em várias temperaturas.

Figura 4.15 - Espectros característicos de nanocompósito à base de nanopartículas

magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA, nas concentrações indicadas e à

temperatura de 300 K.

Figura 4.16 - Espectros obtidos para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas

magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA, na concentração de 2,28x10

partículas/cm

e em função da temperatura.

Figura 4.17 - Espectros obtidos para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas

magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA, na concentração de 1,14x10

partículas/cm

e em função da temperatura.

Figura 4.18 - Espectros obtidos para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas

magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA, na concentração de 4,56x10

partículas/cm

e em função da temperatura.

Figura 4.19 - Espectros obtidos para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas

magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA, na concentração de 2,28x10

partículas/cm

e em função da temperatura.

Figura 4.20 - Espectros obtidos para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas

magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA, na concentração de 1,14x10

partículas/cm

e em função da temperatura.

100

101

102

103

104

xiv

Figura 4.21 - Campo de ressonância (Hr) do fluido magnético FM-dextrana em função da

temperatura (T).

Figura 4.22 - Campo de ressonância (Hr) do fluido magnético FM-DMSA em função da

temperatura (T).

Figura 4.23 - Campo de ressonância do nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas

de maghemita dispersas em matriz de BSA em função da temperatura.

Figura 4.24 - Dependência da largura de linha (

∆Hr) com o inverso da temperatura (T) para

o fluido magnético FM-dextrana.

Figura 4.25 - Dependência da largura de linha (∆Hr) com o inverso da temperatura (T) para

o fluido magnético

FM-DMSA.

Figura 4.26 - Largura de linha de ressonância do nanocompósito à base de nanopartículas

magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA em função do inverso da

temperatura.

Figura 4.27 - Área normalizada em função da temperatura, para concentrações 1:1, 1:2,

1:10 e 1:100 da amostra de fluido magnético à base de magnetita coberta com dextrana

(FM-dextrana).

Figura 4.28 - Área normalizada em função da temperatura, para concentrações 1:1, 1:2,

1:10 e 1:100 da amostra de fluido magnético à base de magnetita coberta com DMSA (FM-

DMSA).

Na figura 4.29 – Área normalizada em função da temperatura, para concentrações 1:1, 1:2

1:5, 1:10 e 1:20 da amostra de nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de

maghemita dispersas em matriz de BSA.

105

106

107

108

109

Figura 4.30 - Dependência da largura de linha (

∆Hr) com a temperatura (T) para o fluido

magnético

FM-dextrana. Dados ajustados pela equação (4.16) [108].

Figura 4.31 - Dependência da largura de linha (

∆Hr) com a temperatura (T) para o fluido

magnético

FM-DMSA. Dados ajustados pela equação (4.16) [109].

Figura 4.32 - Largura de linha de ressonância em função da temperatura, para as

concentrações 1:1, 1:2, 1:5, 1:10 e 1:20, para a amostra de nanocompósito à base de

nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA. A linha sólida

representa o melhor ajuste (resumo aceito – Thin Films 2006).

Figura 4.33 - Energia de anisotropia magnetocristalina (

∆

E) em função da concentração

para nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em

matriz de BSA.

Figura 4.34 - Campo de ressonância (Hr) do fluido magnético FM-dextrana em função da

temperatura (T). Dados ajustados pela equação (4.18) [108].

Figura 4.35 - Campo de ressonância (Hr) do fluido magnético FM-DMSA em função da

temperatura (T). Dados ajustados pela equação (4.18) [109].

Figura 4.36 - Campo de ressonância em função de temperatura, para as concentrações 1:1,

1:2, 1:5, 1:10 e 1:20, para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas

de maghemita dispersas em matriz de BSA. Dados ajustados pela equação (4.18) (resumo

aceito – Thin Films 2006).

Figura 4.37 - Campo de ressonância em função da fração volumétrica, para concentrações

1:1, 1:2, 1:10 e 1:100 nas temperaturas de 100 K, 150 K, 200 K, 250 K e 300 K, para a

amostra de fluido magnético à base de magnetita coberta com dextrana.

116

117

121

111

112

114

115

xvi

Figura 4.38 - Campo de ressonância em função da fração volumétrica, para medidas

realizadas à temperatura ambiente (300 K) para a amostra de fluido magnético à base de

magnetita coberta com dextrana.

Figura 4.39 - Campo de ressonância em função da fração volumétrica, para concentrações

1:1, 1:2, 1:10 e 1:100 nas temperaturas de 100 K,150 K, 200 K, 250 K e 300 K, para a

amostra de fluido magnético à base de nanopartículas magnéticas de magnetita cobertas

com DMSA.

Figura 4.40 - Campo de ressonância em função da fração volumétrica, para medidas

realizadas a temperatura ambiente (300 K) para a amostra de fluido magnético à base de

nanopartículas magnéticas de magnetita coberta com DMSA.

Figura 4.41 - Campo de ressonância em função da fração volumétrica para concentrações

de 1:1, 1:2, 1:5, 1:10 e 1:20 nas temperaturas de 100 K, 150 K, 200 K, 250 K e 300 K, para

a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas

em matriz de BSA.

Figura 4.42 - Área normalizada em função da fração volumétrica, para concentrações 1:1,

1:2, 1:10 e 1:100 nas temperaturas de 100 K, 150 K, 200 K, 250 K e 300 K, para a amostra

de fluido magnético à base de nanopartículas magnéticas de magnetita cobertas com

dextrana.

Figura 4.43 - Área normalizada em função da fração volumétrica, para medidas realizadas a

temperatura ambiente (300 K) com a amostra de fluido magnético à base de nanopartículas

magnéticas de magnetita cobertas com dextrana.

Figura 4.44 - Área normalizada em função da fração volumétrica, para concentrações 1:1,

1:2, 1:10 e 1:100, nas temperaturas de 100 K,150 K, 200 K, 250 K e 300 K, para a amostra

de fluido magnético à base de nanopartículas magnéticas de magnetita cobertas com

DMSA.

121

122

123

124

125

xvii

Figura 4.45 - Área normalizada em função da fração volumétrica, para medidas realizadas a

temperatura ambiente (300 K) com a amostra de fluido magnético à base de nanopartículas

magnéticas de magnetita cobertas com DMSA.

Figura 4.46 - Área normalizada em função da fração volumétrica, para concentrações 1:1,

1:2, 1:5, 1:10 e 1:20, nas temperaturas de 100 K,150 K, 200 K, 250 K e 300 K, para a

amostra de nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em

matriz de BSA.

126

xviii

LISTA DE TABELAS

Tabela 1.1 - Tipos de estruturas da ferrita com as suas respectivas fórmulas.

Tabela 1.2 – Amostras investigadas com as respectivas técnicas de caracterização.

Tabela 2.1 - Diâmetros médios das nanopartículas. Dados de difração de raios-X.

Tabela 2.2 – Posição dos picos de difratograma de raios-X comparados com a ficha padrão

ASTM.

Tabela 2.3 – Diâmetros médios das nanopartículas. Dados de microscopia eletrônica de

transmissão (MET).

Tabela 2.4 - Parâmetros Mössbauer do nanocompósito magnético biocompatível (ferrita de

cobalto em matriz de PLA). T = temperatura; IS = deslocamento isomérico relativo ao

α-

Fe; QS = desdobramento quadrupolar;

Γ = largura de linha média; B = campo hiperfino;

A(%) = área relativa do espectro.

Tabela 2.5 - Parâmetros Mössbauer do nanocompósito magnético biocompatível

(maghemita em matriz de BSA). T = temperatura; IS = deslocamento isomérico relativo ao

α-Fe; QS = desdobramento quadrupolar; Γ = largura de linha média; B = campo hiperfino;

A(%) = área relativa do espectro.

Tabela 3.1 – Parâmetros da amostra de nanopartículas de ferrita de cobalto dispersas em

microesferas de ácido polilático.

Tabela 3.2 - Parâmetros da amostra de nanopartículas de ferrita de cobalto dispersas em

microesferas de ácido polilático.

Tabela 3.3 - Parâmetros A,

∆E e δE para as amostras de FMI de ferrita de cobalto.

xix

Tabela 3.4 - Parâmetros A,

∆

E e

E para as amostras de nanocompósitos à base de

nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA.

Tabela 4.1 - Anisotropia efetiva e diâmetro médio para determinadas concentrações das

amostras de FM-dextrana e FM-DMSA.

Tabela 4.2 - Anisotropia efetiva (K

eff

), diâmetro médio (<D>), número de centros

magnéticos por partícula (n), distância média entre partículas adjacentes (r) e energia de

anisotropia magnetocristalina (E) para determinadas concentrações das amostras de CM-

BSA.

Tabela 4.3 - Parâmetros obtidos do ajuste dos dados das amostras de FM-dextrana (figura

3.34), FM-DMSA (figura 3.35) e NCM-BSA (figura 3.36), segundo a equação (4.18).

Tabela 4.4 - Valores de frações volumétricas para as amostras de FM-dextrana e FM-

DMSA utilizando a equação (4.19).

Tabela 4.5 - Valores de frações volumétricas para as amostras de NCM-BSA utilizando a

equação 4.19.

113

114

118

119

120

LISTA DE ABREVIATURAS E SÍMBOLOS

B – campo hiperfino

BSA – albumina de soro bovino

<D> - diâmetro médio

DMSA – ácido 2,3 dimercaptossuccinico

EF – espectroscopia fotoacústica

EM – Espectroscopia Mössbauer

eV – elétron-volt

f – freqüência

FM – Fluido magnético

FMI – Fluido magnético iônico

– freqüência de pico

– campo de anisotropia

Hc – Campo coercivo

– campo de desmagnetização

Hr – campo de ressonância

IS – deslocamento isomérico

– anisotropia do bulk

eff

– anisotropia efetiva

–

anisotropia de superficie

M - Magnetização

MET – microscopia eletrônica de transmissão

NCM – nanocompósito magnético

n – número de centros magnéticos por partícula

PLA – ácido polilático

P(D) – distribuição lognormal

QS – desdrobamento quadrupolar

r – distância média entre partículas adjacentes

RM – ressonância magnética

SDM – susceptilidade magnética dinâmica

xxi

T – Temperatura

u. a. – unidade arbitrária

∆E – energia de anisotropia magnetocristalina

∆H – Largura de linha

δE – energia de interação dos momentos magnéticos e o campo aplicado

β - magneton de Bohr

γ - razão giromagnética

Γ - largura de linha média

φ - fração volumétrica

χ` - componente real da susceptibilidade magnética

χ”- componente imaginária da susceptibilidade magnética

σ - desvio padrão

µ - permeabilidade magnética

CoFe

– ferrita de cobalto

– magnetita

-Fe

– maghemita

xxii

CAPÍTULO - 1

INTRODUÇÃO

Neste capítulo faremos uma breve introdução sobre histórico dos fluidos magnéticos e

nanocompósitos discutindo sua síntese e sua estabilidade a partir das interações sobre as

nanopartículas. Citaremos algumas aplicações de fluidos magnéticos e nanocompósitos. Faremos

uma introdução dos materiais utilizados.

1.1 - HISTÓRICO

Fluidos Magnéticos

O estudo de fluidos magnéticos (FM) tem crescido constantemente com o avanço das

pesquisas básicas, assim como com os crescentes investimentos em aplicações tecnológicas.

Podemos identificar diversos tipos de fluidos magnéticos, como iônicos, surfactados ou híbridos,

que são estabilizados sob a ação de várias forças de interação. Esses fluidos podem ser preparados

de forma que sejam biocompatíveis, para diversos usos em sistemas biológicos. Com os constantes

aperfeiçoamentos, tanto nas técnicas de produção, quanto na caracterização e uso dessas partículas,

nota-se que a área de ferrofluidos é um campo em expansão no desenvolvimento científico e

tecnológico da Nanociência.

Para se obter um fluido magnético homogêneo e estável é necessário controlar as diferentes

interações que atuam entre as partículas e as interações das mesmas com as moléculas do fluido

carreador. A estabilidade da suspensão é o resultado de um equilíbrio sutil entre as interações

partícula-partícula e as interações das partículas com as moléculas do solvente. O processo pelo qual

as pequenas partículas magnéticas são produzidas leva a uma distribuição em tamanhos, que é um

fator importante na determinação das propriedades do sistema. Para que uma dispersão coloidal

permaneça estável é essencial que as partículas magnéticas sejam quimicamente estáveis e

suficientemente pequenas de modo que o movimento Browniano possa se opor à tendência de

precipitação ou aglomeração das nanopartículas. O grande desafio de se produzir os fluidos

magnéticos está em alcançar a ultra-estabilidade. O processo de preparação é composto basicamente

de duas fases: a primeira é a produção das nanopartículas magnéticas e a segunda é a peptização em

suspensão coloidal estável. As primeiras tentativas de se produzir fluidos magnéticos por dispersão

de partículas magnéticas em um líquido carreador datam de 1779 [1]. Entretanto, as suspensões não

permaneciam estáveis além de algumas horas. No início dos anos 30 [2], produziu-se um colóide

para estudos de domínios magnéticos que consistia de uma suspensão de magnetita (Fe

) em

água, contendo partículas com diâmetros da ordem de 1mm. Suspensões contendo nanopartículas

(20 nm) foram primeiramente preparadas em 1938 [3]. Vinte anos depois os colóides magnéticos se

aproximavam bastante dos fluidos magnéticos atuais [4], mas era necessário criar uma ultra-

estabilidade e separar as partículas maiores (usando processos de ultracentrifugação). Nos anos 40,

líquidos contendo partículas ferromagnéticas com tamanhos da ordem de micrômetros foram usados

como fluidos para embreagens. Nesses fluidos, as partículas moviam-se na presença de um gradiente

de campo. Com o tempo, ocorria uma ligação permanente entre as partículas quando se

aglomeravam. Esta é uma característica não observada nos fluidos magnéticos atuais que continuam

a apresentar características líquidas mesmo quando submetidos a valores elevados de gradientes de

campo magnético.

Os primeiros fluidos magnéticos ultra-estáveis foram obtidos em 1965 [5]. Estes fluidos

eram semelhantes aos utilizados atualmente e consistiam de partículas finas de ferritas dispersas em

um líquido carreador não magnético (querosene). Para evitar a aglomeração as partículas eram

recobertas com ácido oléico, uma substância que atuava como agente dispersante. Estes fluidos eram

usados para controlar o fluxo de combustíveis na ausência de gravidade. Entre 1965 e 1969,

começou-se a produzir fluidos magnéticos em querosene, água, fluorocarbono e ésteres [6].

Importante notar que tais fluidos magnéticos foram produzidos pela suspensão de partículas de

ferrita, usando-se processos de moagem, sendo a aglomeração evitada pelo uso de uma cadeia

polimérica atuando como agente dispersante.

Na década de 70, iniciaram-se pesquisas no sentido de se preparar fluidos magnéticos a partir

de nanopartículas ferrimagnéticas sintetizadas quimicamente, tornando o processo mais rápido,

barato e versátil. Em 1973, Khalafalla e Reimers propuseram um método químico de produção de

fluidos magnéticos surfactados à base de magnetita (Fe

) [7]. No final da década de 70, Massart

propôs um novo método de preparação de fluidos magnéticos iônicos por síntese química [8]. A

síntese química era baseada no fato de que nanopartículas podiam ser dispersas em um solvente

polar, sem a necessidade de surfactante, produzindo os chamados fluidos magnéticos iônicos. No

entanto, houve um problema de estabilidade devido à oxidação, isto é, a magnetita sintética

transformava-se em maghemita (-Fe

). Em 1987, Cabuil et al. [9] forçaram a oxidação da

magnetita em maghemita, produzindo fluidos magnéticos iônicos estáveis. No final da década de 80,

Tourinho et. al. [10] aplicou o método de Massart na síntese de novos fluidos magnéticos iônicos à

base de ferritas de manganês e de cobalto. Desta forma, nas últimas décadas têm-se desenvolvido

mais as técnicas de produção [11] e caracterização [12] de FM, acompanhadas pelo o surgimento de

novas aplicações [13].

Nanocompósitos

Um nanocompósito magnético pode ser formado a partir de uma ou mais fases orgânicas. A

possibilidade de se combinar propriedades de compostos inorgânicos em um único material é um

desafio antigo. O conceito de materiais híbridos orgânico/inorgânico emergiu muito recentemente,

com pesquisas em materiais mais sofisticados. O estudo de nanocompósitos orgânico/inorgânico

expandiu este campo de investigações [14].

Os sistemas de nanopartículas vêm suscitando crescente interesse científico e tecnológico

[15], principalmente devido às grandes perspectivas de aplicações em sistemas computacionais,

sejam na gravação, leitura ou armazenamento de informações.

Os sistemas magnéticos nanoscópicos apresentam uma grande variedade de propriedades

físicas interessantes e formam um único conjunto para estudar diversos problemas em física do

estado sólido, como o superparamagnetismo [16,17], a cinética de nucleação e o crescimento de

grãos [18], e o comportamento de vidro de spin [19,20]. Devido à complexidade inerente da

nanoestrutura, é extremamente difícil modelar a resposta à excitação externa. Por isso, apesar dos

nanocompósitos virem sendo intensamente estudados nos últimos 50 anos, eles apresentam diversas

características que permanecem incompreendidas. Além do interesse puramente acadêmico, com o

crescente desenvolvimento da indústria de gravação magnética, aumenta cada vez mais o interesse

pelo estudo de sistemas constituídos por compósitos magnéticos nanocristalinos, pois o “bit” de

informação em um disco rígido já está atingindo o limite superparamagnético, ou seja, o limite no

qual a energia térmica é da ordem da energia de anisotropia magnética [21]. Sendo assim, entender o

comportamento de um sistema de partículas magnéticas torna-se um desafio intelectual, mas que

pode vir a ter implicações práticas muito importantes.

Compósitos contendo nanopartículas em matriz polimérica têm múltiplas aplicações

tecnológicas, dentre elas as biomédicas e de despoluição ambiental.

1.2 - TIPOS DE FLUIDOS MAGNÉTICOS

Fluidos magnéticos ou ferrofluidos são suspensões coloidais formadas por unidades

primárias – monodomínios magnéticos dispersos em um líquido carreador. As partículas com

diâmetro da ordem de nanômetros são formadas por diferentes tipos de ferritas cúbicas que

apresentam a expressão geral M

, onde M

é o metal que pode ser, por exemplo, Co, Mn,

Zn, Fe (Fe

– magnetita), ou então por maghemita (-Fe

Dependendo da forma utilizada para se obter a estabilidade dos FM’s, estes podem ser

classificados como surfactados, iônicos ou híbridos.

Surfactado

O termo surfactado vem do inglês surfactant, proveniente das palavras Surface Active

Agente – Agente Ativo de Superfície [22]. Nos fluidos magnéticos surfactados, a superfície da

nanopartícula é recoberta por uma camada molecular (da ordem de 1 a 3 nm de espessura),

apresentando uma terminação polar do tipo – carboxila, hidroxila ou amina [23]. A região polar é

hidrofílica, voltada para a nanopartícula, ficando a parte hidrofóbica (apolar) voltada para o

solvente, conforme se observa na figura 1.1. Neste caso, deve-se ter um líquido dispersante apolar,

como hidrocarbonetos. Essa cadeia que adere à superfície da nanopartícula forma uma barreira

mecânica contra aglomeração e proporciona a estabilidade da suspensão [24].

Para que o fluido seja de base aquosa, deve-se obter uma estrutura que torne a parte mais

externa da cobertura da nanopartícula polar. Isto pode ser conseguido com a adição de mais uma

camada surfactante, na qual a parte apolar da nova camada se liga à apolar da partícula recoberta,

formando, desta forma, uma dupla camada com uma terminação polar solúvel em água. Estes

fluidos são chamados de surfactantes com dupla camada, e são utilizados em aplicações médicas,

sendo normalmente injetados na corrente sanguínea, que tem mais de 90% de água em sua

composição.

Figura 1.1 - Fluido magnético surfactado: as partículas não se aglomeram devido a barreira mecânica formada

pelas moléculas do surfactante.

Iônico

Nos fluidos magnéticos iônicos (FMI) à base de ferritas magnéticas, a densidade superficial

de carga elétrica é estabelecida a partir de um equilíbrio do tipo ácido-base. O solvente é tipicamente

água e a nanopartícula é carregada com uma densidade superficial de carga, conforme o esquema da

figura 1.2. A estabilidade está associada à repulsão eletrostática. Neste caso, a densidade de carga

superficial e a força iônica do meio devem ser precisamente controladas de modo que a repulsão

compense a atração magnética dipolar que favorece a precipitação das nanopartícula. Nos FMI em

meio aquoso com pH baixo, surge uma densidade de cargas positivas devido à transferência de

prótons do meio para a superfície da nanopartícula. Analogamente, uma densidade de cargas

negativas na superfície da nanopartícula é obtida para solução com valores de pH altos, que resulta

da transferência de prótons da superfície da nanopartícula para o meio aquoso, deixando, pois,

átomos de oxigênio carregados negativamente na superfície da nanopartícula, conforme o esquema

da figura 1.2.

Figura 1.2 - Fluido magnético iônico: as partículas não se aglomeram devido à repulsão eletrostática entre

elas.

Híbridos

Atualmente, já estão sendo sintetizados fluidos magnéticos estabilizados por meio de uma

estrutura ao mesmo tempo iônica e surfactada. Estes fluidos são denominados híbridos (figura 1.3).

Observa-se que as moléculas são quimiosorvidas (agregadas) na superfície das nanopartículas ao

mesmo tempo em que grupos ionizáveis da mesma ficam em contato com o solvente.

A utilização de lipossomas, que constam de um compartimento formado por duas camadas

de fosfolipídeos, tem tido um aumento relevante na área biomédica. Quando se introduz partículas

magnéticas nos lipossomas obtém-se os magnetolipossomas (MLs), que têm sido muito estudados

recentemente [25] e utilizados em aplicações biomédicas.

Figura 1.3 - Fluido magnético híbrido em meio iônico.

1.3 - NANOPARTÍCULAS

Uma característica fundamental das suspensões coloidais é a tendência natural de

aglomeração das nanopartículas. Para se obter a estabilidade, deve-se minimizar a possibilidade de

aglomeração. As partículas devem ser pequenas o suficiente para que não haja precipitação,

permitindo que o movimento browniano atue como agente dispersante.

São várias as interações em um fluido magnético, podendo ser intrínsecas, como a interação

dipolar magnética ou de Van der Waals, ou extrínsecas, como a temperatura e o campo

gravitacional. Para uma dada condição, considerando-se apenas as interações intrínsecas, deve haver

um equilíbrio entre as forças repulsivas (repulsão estérica ou eletrostática) e as atrativas (dipolar

magnética ou de Van der Waals), para que não haja aglomeração entre as nanopartículas magnéticas.

Para fluidos surfactados, a interação estérica tem papel fundamental na estabilidade coloidal,

e para fluidos iônicos, a interação eletrostática exerce o mesmo papel. Os parâmetros apresentados

na figura 1.4 que mostra duas nanopartículas magnéticas recobertas com uma camada de proteção

são de fundamental importância para o cálculo das interações que influenciam na estabilidade do

FM.

Figura 1.4 – Esquema ilustrativo entre duas partículas de um fluido magnético: δ é a espessura da cobertura

de proteção (camada iônica e/ou molecular), L é a distância entre as superfícies das partículas e Z é a

distância centro-a-centro.

Energia Gravitacional

A influência da energia gravitacional nas partículas é determinada primordialmente pelo

tamanho destas e é melhor expressa por meio de sua densidade. A expressão para a energia

gravitacional é [26]:

∆ρ

VgL, (1.1)

onde

∆ρ

é a diferença de densidade entre a nanopartícula e o líquido dispersante, g é a aceleração da

gravidade e

L a elevação no campo gravitacional, isto é, a altura em que o objeto em estudo se

encontra. A interação gravitacional é uma das responsáveis pela precipitação ou não das

nanopartículas magnéticas no líquido carreador.

A força de agitação térmica atua no sentido de se opor à energia gravitacional, mantendo,

então, um equilíbrio isotrópico na solução.

Energia Térmica

A energia de agitação térmica é da por:

= kT, (1.2)

onde

k = 1,38 x 10

-23

N.m.K

-1

é a constante de Boltzmann, e T é a temperatura.

Energia Dipolar Magnética

A interação entre dois dipolos magnéticos pode ser atrativa ou repulsiva, fator determinado

pela sua orientação. A energia de interação é dada por

(

)

(

)













−=

rmrm

πµ

, (1.3)

onde

é a permeabilidade magnética do vácuo,

é o momento de dipolo magnético, e

é a

distância entre os núcleos das nanopartículas [27]. E neste caso,

πµ

, (1.4)

onde

é a magnetização espontânea e D é o diâmetro da nanopartícula.

Energia de Van der Waals

As forças de Van der Waals surgem espontaneamente por causa da flutuação da energia

dipolo-dipolo elétrico. As interações atrativas são do tipo 1/

que compõem a força de Van der

Waals; o termo de Keesom que surge da interação de dois dipolos permanentes; o termo de Debye,

no qual um dipolo permanente de uma molécula induzirá o de outra; e por fim, as interações de

London, que surgem da interação entre dipolos induzidos. A expressão para a força de Van der

Waals é, segundo Rosensweig [26]:













−

−=

, (1.5)

onde A = 10

-19

N.m é a constante de Hamaker e x = 2L/D + 2, sendo L a distância superfície-

superfície, de acordo com figura 1.4 [26].

O coeficiente de Hamaker depende das propriedades dielétricas das partículas no meio, e

pode ser descrito como [28]:

(

)

()

216

spc

nnhv

kTA

−













−

εε

, (1.6)

onde

, h,

, n

e n

são, respectivamente, a constante dielétrica da partícula, a constante

dielétrica do solvente, a constante de Planck, a freqüência característica de adsorção, o índice de

refração da partícula e o índice de refração do solvente. Para materiais como a magnetita, o valor de

A é da ordem de 10

-19

N.m.

Energia Estérica

Para prevenir a aglomeração das nanopartículas, existe um mecanismo de repulsão que

utiliza as longas cadeias moleculares adsorvidas na sua superfície, as quais se agregam, formando

uma barreira e realizando um trabalho mecânico de repulsão, tal como uma mola em contato com

uma parede. A densidade superficial de energia é dada por:

()













−













−=

222

ln22

ξπ

, (1.7)

onde a densidade superficial de moléculas adsorvidas na superfície da nanopartícula é descrita pelo

parâmetro

(a quantidade de moléculas adsorvidas), com t = 2

/D. Valores típicos do parâmetro

estão entre 10

a 10

ligantes/m

[26]. O parâmetro s representa a separação entre as coberturas das

nanopartículas e

é a espessura da cobertura de proteção (camada iônica e/ou molecular).

Energia Eletrostática

A repulsão eletrostática é descrita por:

()

πρ

/exp

−=

, (1.8)

onde

= (2x10

kT)

-1/2

, N é o número de Avogrado, e a carga elementar, k a constante de

Boltzman e T é a temperatura. Esta energia representa a repulsão eletrostática entre duas esferas

idênticas, com densidade superficial de carga

, em um solvente iônico de constante dielétrica

força iônica

∑

[29], em que n

é a concentração de íons de carga Z

dispersos no solvente.

As equações acima permitem obter os parâmetros que determinam a estabilidade do fluido

magnético [26].

Figura 1.5 – Ilustração do comportamento da energia em função da distância de separação entre as partículas

de um fluido magnético. E

é a energia repulsiva (eixo vertical +). E

é a energia atrativa (eixo vertical - ). E

é a energia de Van Der Waals. E

é a energia dipolar e d é a distância de separação (eixo horizontal). E

é a

energia térmica.

Na figura 1.5 está representado o comportamento dos termos de energia que atuam na

estabilidade do fluido magnético.

1.4 - SÍNTESE

A figura 1.6 mostra o fluxograma típico usado na produção de fluido magnético por

condensação química [30,31]. O processo inicia-se com a dissolução de íons metálicos em meio

aquoso, em proporções adequadas. Em seguida, sob condições otimizadas de agitação e temperatura

o meio aquoso é alcalinizado por adição de uma base, resultando na formação de um precipitado que

contém as nanopartículas magnéticas. O próximo passo consiste na peptização do precipitado. Neste

ponto duas rotas distintas podem ser seguidas, dando origem ao fluido magnético surfactado ou

iônico.

No caso do fluido magnético surfactado, o processo de “flushing” é utilizado para extrair as

nanopartículas do precipitado por tratamento deste com uma mistura contendo o agente estabilizante

e o solvente. Em seguida, a fase magnética (em solvente apolar) é separada magneticamente da fase

aquosa que contém os resíduos da co-precipitação alcalina. Finalmente, são executadas as etapas de

filtragem seguida do controle da concentração de nanopartículas por adição ou remoção do solvente.

No caso do fluido magnético iônico o processo de peptização é obtido tratando-se

primeiramente o precipitado com um agente estabilizador da superfície da nanopartícula. Em

seguida, é realizada a separação magnética e posterior solubilização em base (Ex: tretrametil

amônia) ou ácido (perclórico) adequado, seguido de adição de água. A ultra-centrifugação pode ser

utilizada após o processo de peptização e dissolução no solvente, com a finalidade de remover

partículas maiores.

Estes dois tipos de fluidos magnéticos foram utilizados neste trabalho.

Figura 1.6 - Esquema de preparação de fluido magnético surfactado e iônico [23].

Base concentrada

Surfactados

Mistura Água

Condensação

Peptização

Iônicos

Estabilização

Separação

Dispersão

Concentração

“Flushing”

Separação

Filtragem

Concentração

1.5 - PROPRIEDADES MAGNÉTICAS

Ferritas

O método de síntese por co-precipitação química produz ferritas com estrutura cristalina do

tipo espinélio (figura 1.7). Essas ferritas são, de modo geral, substâncias ferrimagnéticas. Ou seja,

possuem magnetização espontânea resultado da interação entre duas sub-redes ordenadas de forma

ferromagnética [32].

Figura 1.7 - Estrutura da ferrita do tipo espinélio.

Esta estrutura apresenta como características:- empacotamento cúbico (fcc) de 32 íons de

oxigênio. Isto é, cada célula unitária contém 8 moléculas do tipo M

onde M representa um

metal divalente. Essa estrutura apresenta 64 sítios tetraédricos e 32 sítios octaédricos, dos quais

apenas 8 tetraédricos e 16 octaédricos são preenchidos. De acordo com a ocupação dos sítios a

estrutura pode ser classificada como espinélio direto (metal divalente nos sítios tetraédricos e Fe

nos octaédricos), inverso (nos sítios tetraédricos apenas Fe

e nos octaédricos o metal divalente e o

) ou misto (ambos os sítios com proporções variadas dos metais relacionados) [33].

Uma fórmula geral para descrever estes sistemas pode ser dada por:

(

)

(

)

411

OBABA

ii −−

(1.9)

onde i é o parâmetro de inversão e representa a fração de cátions tipo A que ocupam os sítios

octaédricos enquanto os designados pela letra B ocupam os sítios octaédricos.

Tabela 1.1 - Tipos de estruturas da ferrita com as suas respectivas fórmulas.

Tipo i Fórmula

Normal

0 (A)

(B)

Inversa

1 (B)

(A)

Magnetita e Maghemita

Magnetita e maghemita são similares em propriedades físicas e estrutura cristalina (tabela

1.1). Ambas exibem ferrimagnetismo, porém a maghemita tem menor magnetização de saturação

comparada à magnetita. A diferença em sua resposta magnética é devido à interação entre subredes.

A maghemita é estruturalmente composta somente de íons de Fe

. Na estrutura cristalina metade

dos íons de Fe

estão em sítios tetraédricos e a outra metade em sítios octaédricos. A magnetita

apresenta íons Fe

e Fe

numa

razão molar de 1:2, onde metade dos íons Fe

está em sítios

tetraédricos e a outra metade está em sítios octaédricos. Por outro lado, na magnetita os íons Fe

estão em sítios octaédricos. A nanopartícula de magnetita é uma ferrita com estrutura cúbica do tipo

espinélio inverso. Apesar das partículas apresentarem caráter ferrimagnético, o fluido magnético tem

comportamento superparamagnético. A ausência de histerese na curva de magnetização e o campo

coercivo nulo são características de materiais superparamagnéticos [34,35].

1.6 - SUPERPARAMAGNETISMO

Pequenas partículas magnéticas quando na escala nanométrica e submetidas ao campo

magnético, respondem de forma particular. Esta particularidade é devido ao momento magnético

total (

≅ ) que está entre o paramagnético (

≅

) e o ferromagnético (

≅ ), onde

é o magneton de Bohr (figura 1.8).

Figura 1.8 – Magnetização (M) versus campo magnético aplicado (H) representando o comportamento de

substâncias paramagnéticas, superparamagnéticas e ferromagnéticas. Onde

= 9,27x10

-24

J/T.

Esse comportamento foi observado por Elmore numa suspensão coloidal de partículas de

[36]. O nome “superparamagnético” foi sugerido por Bean e Livingston [37]. Materiais com

características semelhantes foram objeto de estudos por Néel [38]. Outros pesquisadores deram suas

contribuições à elucidação de materiais com comportamento superparamagnético. Conforme

observações experimentais, os materiais superparamagnéticos possuem comportamento semelhante

ao paramagnético.

O comportamento superparamagnético de nanopartículas também refere às partículas com

um diâmetro crítico D

, assim como existe um diâmetro máximo D

que caracteriza a transição

entre um monodomínio e um multidomínio magnético. Então, partículas magnéticas com diâmetro

< D

, possuem comportamento superparamagnético (figura 1.9). Este raciocínio induz a definir

um volume crítico

, dependente da temperatura T e da anisotropia K, observando que a uma dada

temperatura, se o tempo de relaxação dos momentos magnéticos for menor que o tempo necessário

para realizar a medida, a partícula é superparamagnética. Caso contrário a partícula é dita bloqueada.

Parama

netismo

Ferroma

netismo

arama

netismo

Assim, para uma partícula uniaxial (de formato aleatório) o volume crítico é

= e a

temperatura de bloqueio (T

) depende da barreira de energia

∆

= , sendo

[35].

Figura 1.9 – Variação do campo coercivo (Hc) com o diâmetro (D) da partícula. Esta representação ilustra as

regiões onde a partícula possui monodomínio (D < D

max

) ou multidomínio (D > D

max

). Na região em que D <

a partícula possui comportamento superparamagnético [35].

Barreira de Energia e Coercividade Reduzida

Assumindo que um conjunto de partículas uniaxiais está com seus eixos de fácil

magnetização na direção do eixo Z, inicialmente ocorre uma saturação na magnetização espontânea

(

) no sentido de +Z. Se um campo

for aplicado (se não houver campo aplicado o potencial é

simétrico e os momentos terão a configuração paralela ou antiparalela em relação ao sentido do

campo magnético, figura 1.10) no sentido de –Z, e se cada partícula estiver com a orientação do

momento magnético fazendo um ângulo

com +Z, a energia total por partícula será então (figura

1.11),

(cos)

E V Ksen HM

· (1.10)

Diâmetro (D)

max

Monodomínio

Multidomínio

nstáve

stáve

Superparamagnético

A dependência de

com o campo

faz surgir uma barreira de energia de reversão. Essa

barreira de energia é a diferença entre o máximo e um mínimo dos valores de

, portanto,

EKV



∆= −





. (1.11)

Figura 1.10 – Representação (esquema) da barreira de energia

max min

∆

=−

, a ser superada pelo

momento magnético de uma nanopartícula quando submetida a um campo magnético (Equação 1.10).

∆

Figura 1.11 - Representação do poço de potencial assimétrico ∆E. Devido à aplicação de um campo externo

(H) a barreira sofre uma deformação (δE) [39].

180

ngulo

Conseqüentemente se o sistema for submetido a um campo magnético externo, a barreira de

energia (figura 1.11) reduzirá na proporção um número

n de kT ativada termicamente. Neste ponto,

a coercividade intrínseca

aparece para partículas com diâmetro D

> D

, podendo ser escrita

como [35]:

1/2

KnkT

MKV







=−

















, (1.12)

e a coercividade reduzida

é dada por:

3/2

,0 B

ci c

HD T



==− =−





, (1.13)

onde

(Equação 1.12) refere-se então a sistemas de partículas com multidomínios magnéticos

(estáveis) na transição para monodomínios magnéticos. Já

(equação 1.13)

relaciona parâmetros

ligados a sistemas instáveis que caracterizam o comportamento superparamagnético do conjunto de

partículas [35]. A coercividade desaparece em condições de superparamagnetismo, havendo um

ponto limite em termos da temperatura, diâmetro e tempo de relaxação das nanopartículas.

O fluido magnético, de modo geral, possui comportamento superparamagnético dentro das

condições observadas, através das técnicas de caracterização, em termos do diâmetro crítico

e da

temperatura de bloqueio

. Considerando as características excepcionais dos fluidos magnéticos,

nas últimas décadas houve um grande avanço nas aplicações tecnológicas, em particular na indústria

em biomedicina. Especificamente, neste trabalho, será abordado o fluido magnético com

características para aplicações em meio biológico (biocompatíveis).

1.7 - APLICAÇÕES

1.7.1 – Fluidos Magnéticos

O interesse tecnológico pelo fluido magnético iniciou-se em 1965, quando se identificou o

problema do fluxo de combustível em veículos espaciais da NASA na ausência da gravidade. Outros

exemplos de aplicações são:

Selos rotativos para sistemas a vácuo ou discos rígidos.

Auto-falantes [40].

Tintas magnéticas (código de barras).

Acelerômetros e amortecedores magnéticos.

- Separação de óleo e água através de meios magnéticos, onde processos de extração de

petróleo e de controle de desastres ecológicos podem ser beneficiados [41].

- Dispositivos ópticos como moduladores e chaves ópticas que controlam a passagem de

luz em função de campo magnético aplicado por um filme de fluido magnético [42].

1.7.2 - Fluidos Magnéticos Biocompatíveis

A importância de um material biologicamente compatível, com fortes propriedades

magnéticas, é bastante atraente, devido a possibilidades de monitoramento, vetorização e

distribuição por tecidos e órgãos de animais e humanos. Com estas características o fluido

magnético biocompatível pode ser controlado por diversas técnicas, sugerindo a possibilidade de

aplicações na biologia e biomedicina.

Algumas aplicações, distribuídas em duas categorias (

diagnósticos e terapia, e em

biotecnologia

), têm sido executadas com fluidos magnéticos aquosos compostos de nanopartículas

magnéticas cobertas com moléculas que os apresentem como biocompatíveis [43].

Diagnósticos e Terapia

- Agente de contraste para imagem por ressonância magnética [44], com nomes comerciais

como Combidex (óxidos-dextrana) e Feridex (óxidos-dextrana) [45] estão disponíveis no

mercado.

Nanopartículas de ferritas recobertas com dextrana ligadas à imunoglobulina e ao

anticorpo anti-streptocinase para formar o microesferóide de ferrita-dextrana. Este

veículo foi incubado com hemoglobina humana [46], com o objetivo de avaliar a

possibilidade de desenvolver drogas para diagnóstico e terapia via corrente sangüínea.

Hipertermia como uma técnica promissora na terapia do câncer [47].

magnetolipossomas para magnetohipertermia em células tumorais in vitro e in vivo

(camundongos), usando campo de radiofreqüência de 118 kHz e na presença de um

campo magnético de 384 G (30,6 kA/m) [47].

- Nanopartículas de magnetita, cobertas com ácido dodecanóico e poliálcool etoxilato, e

introduzidas via intravenosa em animais, objetivando futura aplicação como possível

droga anticâncer [48].

Magnetotermocitólise (aquecimento localizado dos tumores) na terapia do câncer [49].

Biotecnológicas

Separação e purificação de células [50].

Sondas (labels) magnéticas [45].

Imobilização de enzimas [51,52], anticorpos [53] e oligonucleotídeos [54].

- Colóides aquosos de nanopartículas superparamagnéticas (maghemita) ligadas

covalentemente com lectinas e enzimas, para o estudo

in vitro [55,56].

- Separação imunomagnética de microorganismos patogênicos em microbiologia clínica

[45].

Biofluidos no crescimento de plantas in vivo e in vitro [57,58].

1.7.3 - Nanocompósitos Magnéticos

Nanocompósitos poliméricos baseados em Nylon-6 e EPDM. Os materiais apresentam

características de dissipadores de eletricidade estática e blindagem contra interferência

eletromagnética na faixa de 8 a 12 MHz.

Nanocompósitos poliméricos – materiais nanoestruturados fabricados com borracha natural,

outros tipos de látex e argilas, com propriedades mecânicas e de barreira a gases muito superiores às

de materiais convencionais.

1.7.4 – Nanocompósitos Magnéticos Biocompatíveis

Compósitos poliméricos nanoestruturados como os associados nas aplicações de carreadores

com agentes fotossensibilizantes magnéticos nanoestruturados no tratamento do câncer, na

magnetohemodiálise e em despoluição ambiental [59]. Para emprego na área biomédica, os

nanocompósitos e os fluidos magnéticos biocompatíveis devem atravessar a barreira endotelial e se

acumular especificamente nas células-alvo, sem dano às células normais. Estas características

podem ser atingidas por meio do recobrimento das partículas com um material biologicamente ativo,

do controle de seus parâmetros físicos, tais como o tamanho da partícula, a susceptibilidade

magnética da solução e o conhecimento do seu comportamento no organismo.

1.8

- MATERIAIS INVESTIGADOS

Investigou-se fluido magnético iônico à base de nanopartículas magnéticas de ferrita de

cobalto. A investigação de fluidos e nanocompósitos magnéticos biocompatíveis é um dos objetivos

deste trabalho. Os fluidos magnéticos biocompatíveis usados são aquosos, à base de magnetita

(Fe

) e recobertos com dextrana ou DMSA (ácido meso-2,3-dimercaptosuccínico) [60], já os

nanocompósitos usados são à base de nopartículas magnéticas de ferrita de cobalto dispersas em

matriz de PLA e de maghemita dispersa em matriz de BSA. A proposta de utilizar fluidos e

nanocompósitos magnéticos biocompatíveis é interessante devido à possibilidade de aplicação em

diagnóstico e tratamento de tecidos tumorais.

Considerando os materiais utilizados, pretendemos analisar o comportamento da

susceptibilidade magnética (parte real e imaginária), focalizando os processos de relaxação. Medidas

de ressonância magnética serão realizadas levando em consideração a influência das interações entre

as nanopartículas. Técnicas auxiliares de caracterização, a exemplo da espectroscopia Mössbauer,

espectroscopia fotoacústica, difração de raios-x e microscopia eletrônica de transmissão serão

utilizadas neste trabalho. A tabela 1.2 apresenta as amostras investigadas com as respectivas técnicas

de caracterização.

Tabela 1.2 – Amostras investigadas com as respectivas técnicas de caracterização.

Amostras Raios-X MET EM EF SMD RM

FMI de ferrita de cobalto X X X X

FM de magnetita-dextrana X X X X

FM de magnetita-DMSA X X X X

NCM de ferrita de cobalto-PLA X X X X X

NCM de maghemita-BSA X X X X X X

Em resumo apresentamos uma breve introdução sobre histórico dos fluidos magnéticos e

nanocompósitos discutindo sua síntese e sua estabilidade a partir das interações sobre as

nanopartículas. Foram citadas algumas aplicações de fluidos e nanocompósitos magnéticos.

Apresentamos uma introdução dos materiais utilizados com as respectivas técnicas de carecterização

(tabela 1.2).

CAPÍTULO - 2

PREPARAÇÃO DOS MATERIAIS E CARACTERIZAÇÃO BÁSICA

Neste capítulo faremos uma breve introdução da preparação de fluidos e nanocompósitos

magnéticos. Utilizaremos técnicas de caracterização básica (difração de raios-X, MET, EM e EF)

para investigação das amostras.

2.1 INTRODUÇÃO

Preparação do Fluido Magnético

O fluido magnético surfactado de ferrita de cobalto foi preparado sob orientação da Profª. Dra.

Emília Lima (IQ-UFG). O fluido magnético iônico de ferrita de cobalto foi preparado sob orientação

da Profª. Dra. Patrícia Sartoratto (IQ-UFG). Os fluidos magnéticos surfactados de magnetita

cobertos com dextrana e DMSA (ácido dimercaptosuccínico) foram produzidos pela Magnetic

Fluids (Berlin) e o fluido magnético iônico de maghemita foi preparado por Bruno Laçava (IQ-

UnB).

Preparação das nanoparticulas magnéticas de ferrita de cobalto: dissolveu-se 13,52 g FeCl

7,28 g de Co(NO

)

e 30 g de NaOH em 250 ml de água. Misturou-se as soluções de Fe

e Co

um béquer de 2 L e adicionou-se HNO

, antes de aquecer. Aqueceu-se as duas soluções (sais e base)

separadamente a uma temperatura de aproximadamente 96

C. Adicionou-se lentamente a solução

de NaOH com a ajuda de um funil de adição sobre a solução contendo sais de Fe

e Co

ebulição, deixando a mistura sob agitação por aproximadamente 15 min. Após o término da

agitação, retirou-se o sobrenadante e centrifugou-se por aproximadamente 3 min. Em seguida,

retirou-se o sobrenadante e lavou-se o precipitado com água destilada para centrifugar novamente.

Repetiu-se a centrifugação e a lavagem por mais quatro vezes, obtendo assim finalmente a borra

para a preparação do fluido magnético (surfactado e iônico).

Fluido magnético surfactado: adicionou-se à borra aproximadamente 1,4 L de água. Em

seguida, adicionou-se hidróxido de amônia até pH igual a 8. Caso o pH esteja acima de 8,

adicionou-se ácido clorídrico. Colocou-se 200 mL de ácido oléico agitando constantemente. Após

total aglutinação retirou-se toda a água com o funil de separação e lavou-se com álcool etílico 3

vezes. Em seguida, a borra pode ser peptizada no solvente adequado (diclorometano).

Fluido magnético iônico: fez-se a passivação da superfície das nanopartículas utilizou-se

0,0099 mol de nitrato férrico. O sólido, ferrita de cobalto (0,0396 mol), e o nitrato férrico foram

misturados em um béquer contendo 25 ml de água deionizada sob agitação constante e aquecimento

a 90 ºC durante 30 min. Após este período, ajustou-se o pH para 7 adiciou-se uma solução de

hidróxido de sódio, o que resultou na coagulação das nanopartículas. O sólido obtido foi lavado e

centrifugado 3 vezes com água e 1 vez com acetona até pH neutro. Após esses procedimentos, a

ferrita de cobalto foi peptizada com ácido perclórico 0,25 mol/L, resultando em uma suspensão

coloidal estável de ferrita de cobalto.

Fluido magnético surfactado de magnetita: As nanopartículas foram preparadas por

coprecipitação química dos íons de Fe²

e Fe³

em um meio alcalino. Após a precipitação as

nanopartículas foram cobertas com dois agentes moleculares, isto é, dextrana e DMSA, para

produzir amostras de fluido magnético biocompatível estável em salinidade e pH fisiológicos [60].

Preparação do Nanocompósito

Os nanocompósitos usados neste trabalho foram preparados pelos Profs. Dr. Antônio Cláudio

Tedesco e Dra. Juliana Marchetti (FFCLRP - USP).

Na preparação do nanocompósito de ferrita de cobalto (CoFe

) em matriz de PLA (ácido

polilático), utilizou-se a técnica de evaporação do solvente [61]. As nanopartículas magnéticas

foram incorporadas em um modelo polimérico pela mistura de ácido polilático com fluido

magnético surfactado de ferrita de cobalto.

Na preparação do nanocompósito de maghemita em matriz de BSA seguiam-se os mesmo

procedimentos já utilizados para a obtenção do nanocompósito de ferrita de cobalto em matriz de

PLA.

2.2 - TÉCNICAS DE CARACTERIZAÇÃO

Convencionamos designar por caracterização básica das amostras aquela realizada por uma

ou mais de quatro técnicas, a saber, difração de raios-X, microscopia eletrônica de transmissão

(MET), espectroscopia Mössbauer e espectroscopia fotoacústica. A caracterização básica dos fluidos

magnéticos utilizando MET tem por finalidade avaliar a morfologia das nanopartículas: o diâmetro

médio e a polidispersão em diâmetro. Através das medidas de raios-X é possível avaliar a estrutura

cristalina da nanopartícula e estimar o diâmetro médio.

2.2.1 – Difração de Raios – X

A difração de raios-X do material magnético (na forma de pó), removido antes da etapa de

peptização, é utilizada para confirmar a estrutura cristalina e para estimar o tamanho médio das

nanopartículas magnéticas. A partir do difratograma os picos de difração são comparados com

valores da ficha padrão (ASTM) para identificar a estrutura cristalina da nanopartícula. A estimativa

do diâmetro médio

D das nanopartículas pode ser obtida pela determinação da largura à meia altura

da reflexão mais intensa, usando a relação de Scherrer

cos

9,0

= , (2.1)

onde

λ é o comprimento de onda do raio-X, θ ângulo de difração e

padrãoamostra

BBB −= o valor

corrigido de largura de linha à meia altura (em relação a uma amostra padrão) [62,63].

As figuras 2.1 a 2.5 apresentam difratogramas de raios-X das nanopartículas investigadas

neste trabalho. Utilizando a equação (2.1) foi possível estimar o diâmetro médio

D destas

nanopartículas cujos valores estão indicados na tabela 2.1. Os picos correspondentes às reflexões

(220), (311) e (400), obtidos experimentalmente, apresentam pequenos desvios (posição e

intensidade relativa) em relação aos valores ASTM (ver tabela 2.2).

10 20 30 40 50 60 70 80

CoFe

(ác. oleico)

(400)

(220)

(511)

(440)

Intensidade (u. a.)

2 θ (graus)

(311)

Figura 2.1 - Difratograma de raios-X das nanopartículas de ferrita de cobalto (FMS).

Figura 2.2 - Difratograma de raios-X das nanopartículas de ferrita de cobalto (FMI).

10 20 30 40 50 60 70 80

Intensidade

2 θ (graus)

(

220

)

(

311

)

(

511

)

(440)

)

(

400

CoFe

(iônico)

10 20 30 40 50 60 70 80

(311)

(220)

(400)

(511)

Intensidade (u. a.)

2 θ (graus)

γ -Fe

(iônico)

(440)

Figura 2.3 - Difratograma de raios-X das nanopartículas de maghemita (FMI).

20 40 60 80

(440)

(511)

(400)

(311)

(220)

Intensidade (u. a. )

2 θ (graus)

- D M SA

Figura 2.4 - Difratograma de raios-X das nanopartículas de magnetita-DMSA.

20 40 60 80

(440)

(511)

(400)

(311)

(220)

- dextrana

Intensidade (u. a.)

2 θ (graus)

Figura 2.5 - Difratograma de raios-X das nanopartículas de magnetita-dextrana.

Tabela 2.1 - Diâmetros médios das nanopartículas. Dados de difração de raios-X.

Amostra <D> (nm)

CoFe

(surfactada) 12,3

CoFe

(iônico) 13,0

Maghemita 8,4

Magnetita-DMSA 7,3

Magnetita-dextrana 4,9

Tabela 2.2 – Posição dos picos de difratograma de raios-X comparados com a ficha padrão ASTM.

Amostra ASTM

Intensidade

hkl Intensidade

Magnetita

34 30,240 220 30 30,095

dextrana

100 35,563 311 100 35,422

18 43,239 400 20 43,052

Magnetita

35 30,280 220 30 30,095

DMSA

100 35,639 311 100 35,422

26 43,108 400 20 43,052

44 30,278 220 30 30,122

Maghemita

100 35,719 311 100 35,455

24 43,322 400 20 43,099

Ferrita de

25 30,208 220 26 30,084

cobalto

100 35,685 311 100 35,437

22 43,323 400 24 43,058

2.2.2 -

Microscopia Eletrônica de Transmissão (MET)

A técnica de microscopia eletrônica de transmissão utiliza um feixe de elétrons produzidos

pelo aquecimento de um filamento de tungstênio e acelerados por uma diferença de potencial de 60

a 300 kV, entre catodo e anodo. O comprimento de onda dos elétrons é da ordem de 0,01 nm. Lentes

magnéticas direcionam e aumentam consideravelmente o poder de resolução. Essa resolução pode

chegar a 500000 vezes, com possibilidade de observar estruturas com dimensões próximas a 0,1nm.

A limitação do microscópio eletrônico para sistemas coloidais reside na necessidade de acomodar a

amostra em presença de alto vácuo. As amostras devem ser previamente secas, antes de serem

analisadas. Esse tratamento pode levar a uma representação alterada da amostra em observação [64].

Medidas de MET representam um método de determinação morfológica, de modo que na

caracterização de fluido magnético observa-se uma polidispersão no diâmetro das nanopartículas, na

maioria dos casos com forma aproximadamente esférica. A polidispersão do diâmetro

D das

nanopartículas é obtida através de uma função do tipo lognormal descrita em função de um desvio

padrão

σ, dada por [65]:













−=

exp

)(

πσ

DP . (2.2)

O diâmetro mais provável D e o diâmetro médio <D

> são dados por:

(

)

exp

−= DD

, (2.3)













>=<

exp

. (2.4)

As medidas de microscopia foram realizadas para partículas de ferrita de cobalto, maghemita

e magnetita. Foram feitas diluições das amostras de fluidos magnéticos (1:100 e 1:1000). As

amostras foram colocadas sobre telas recobertas por Formvar. Após secarem por duas horas as telas

foram levadas para análise em um microscópio eletrônico JEOL 100 CXII. As fotomicrografias

estão apresentadas nas figuras 2.6a, 2.7a e 2.8a. Os diâmetros das nanopartículas magnéticas (n =

500) foram obtidos utilizando-se o programa ImagnePro 4.0. A distribuição de nanopartículas foi

obtida usando-se a equação 2.2. Conforme histograma das figuras 2.6b, 2.7b, 2.8b e 2.9 os

parâmetros das nanopartículas estão relacionados na tabela 2.3.

Erro!

(a)

(b)

Figura 2.6 - (a) Imagem de microscopia eletrônica de transmissão (MET) das nanopartículas de ferrita de

cobalto (FM iônico). (b) Histograma da polidispersão das nanopartículas obtido por MET. O melhor ajuste é

representado pela linha contínua. O ajuste foi encontrado pela distribuição lognormal dada pela equação

(2.2).

15 nm

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18

CoFe

Número de Partículas

Diâmetro (nm)

<D>

Méd.

= 7,7 nm

σ = 0,2

dados

modelo

(a) (b)

Figura 2.7 – (a) Imagem de microscopia eletrônica de transmissão (MET) das nanopartículas de magnetita

(FM-dextrana). (b) Histograma da polidispersão das nanopartículas de magnetita (FM-dextrana) obtido por

MET. O melhor ajuste é representado pela linha contínua. O ajuste foi encontrado pela equação (2.2) [66].

(a)

(b)

Figura 2.8 – (a) Imagem de microscopia eletrônica de transmissão (MET) das nanopartículas de magnetita

(FM-DMSA). (b) Histograma da polidispersão das nanopartículas de magnetita (FM-DMSA) obtido por

microscopia eletrônica transmissão (MET). O melhor ajuste é representado pela linha contínua. O ajuste foi

encontrado pela distribuição lognormal dada pela equação (2.2) [66].

15 nm

012345678

100

120

140

160

Diâmetro (nm)

σ = 0,3

dados

modelo

- dextrana

<D>

MET

=3,1 nm

Número de Partículas

15 nm

012345678910111213

100

120

- DMSA

σ = 0,2

dados

modelo

<D>

MET

=5,6 nm

Número de Partículas

Diâmetro (nm)

(a) (b)

Figura 2.9- (a) Imagem de microscopia eletrônica de transmissão (MET) das nanopartículas de maghemita.

(b) Histograma da polidispersão das nanopartículas de maghemita obtido por microscopia eletrônica

transmissão (MET). O melhor ajuste é representado pela linha contínua. O ajuste foi encontrado pela

distribuição lognormal dada pela equação (2.2).

Tabela 2.3 – Diâmetros médios das nanopartículas. Dados de microscopia eletrônica de transmissão

(MET).

Amostra <D> (nm) 

CoFe

(surfctada) 4,6 0,3

CoFe

(iônico) 7,7 0,2

Maghemita 7,6 0,2

FM-dextrana 3,1 0,3

FM-DMSA 5,6 0,2

100 nm

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19

Número de Partículas

dados

modelo

Diâmetro (nm)

γ−Fe

<D>

TEM

=7,6 nm

σ = 0,2

2.2.3 - Espectroscopia Mössbauer

A emissão de raios-γ por um núcleo excitado e a posterior absorção por outro núcleo do

mesmo tipo, sem recuo de nenhum dos átomos, é a base do efeito Mössbauer [67]. O núcleo precisa

estar incorporado a uma matriz sólida, que absorva o momento de recuo, para que o efeito possa

acontecer. A emissão (ou absorção) sem recuo não ocorre em líquidos ou gases.

A quantidade de energia de um fóton emitido ou absorvido depende da posição dos níveis de

energia nuclear. Esses níveis são alterados pelas interações do núcleo com elétrons e íons que o

cercam. A espectroscopia Mössbauer (EM) é usada para medir essas alterações de posições de níveis

de energia e daí deduzirem informações sobre as vizinhanças dos núcleos dos átomos na rede.

As alterações dos níveis de energia do núcleo atômico provocado pela vizinhança decorrem

das interações do núcleo com campos elétricos e magnéticos, o que provoca modificações no

espectro Mössbauer. Estas interações são: a interação monopolar elétrica, a interação quadrupolar

elétrica e a interação dipolar magnética.

interação monopolar elétrica é causada pela interação coulombiana da carga elétrica

nuclear com os elétrons que têm uma probabilidade finita de se localizar na região do núcleo. Esta

interação dá origem a um deslocamento de espectro Mössbauer chamado de desvio isomérico

(isomer shift). O movimento térmico do núcleo emissor e/ou absorvedor é um outro efeito que dá

origem a um desvio isomérico. Este efeito é conhecido como deslocamento Doppler de segunda

ordem.

interação quadrupolar elétrica é relacionada à quebra de degenerescência dos níveis

nucleares com spin maior que ½. Quando o núcleo tem simetria esférica (spin 0 ou ½) o momento

quadrupolar é igual a zero. Quando é maior que ½ existe uma distribuição não uniforme de carga no

núcleo, gerando um momento de quadrupolo diferente de zero. A interação quadrupolar elétrica

provoca um desdobramento dos níveis de energia nuclear.

interação dipolar magnética ou efeito Zeeman é conseqüência da interação entre o

momento magnético do núcleo e o campo magnético presente nele, decorrente de diversas fontes

(campo aplicado, campo desmagnetizante, campo de Lorentz, campo dipolar devido às partículas

vizinhas e campo hiperfino). Provoca um desdobramento hiperfino do espectro em certo número de

linhas, dependendo do spin nuclear.

A literatura apresenta diversos trabalhos que relacionam o campo magnético hiperfino com o

número de primeiros vizinhos. Stearns [68] publicou um trabalho pioneiro do uso da EM para

relacionar o campo hiperfino e o deslocamento isomérico com o número de primeiros vizinhos do

Fe nas ligas FeSi com várias estequiometrias. Huffman e Fisher [69] usaram a EM para mostrar a

variação do momento magnético e campo efetivo em função do número de primeiros vizinhos do

átomo de Fe nas ligas Fe-Al. Satula et al. [70] determinaram o campo magnético hiperfino, o

deslocamento isomérico e o momento magnético como função do número de vizinhos do átomo de

Fe na liga Fe

3-x

Al.

O momento magnético do núcleo precessiona em torno de um campo magnético efetivo (H)

com a freqüência de Larmor. Para que o núcleo interaja com o campo é preciso que seu spin nuclear

efetue pelo menos uma precessão completa durante o tempo de vida do nível excitado [71]. Nas

partículas pequenas a energia magnética é da mesma ordem de grandeza da energia térmica, mesmo

abaixo da temperatura ambiente. Sendo assim, o vetor magnetização flutua com uma freqüência que

depende fortemente da temperatura T e do volume V da nanopartícula. O tempo de relaxação

magnética, para nanopartículas, é dado por [71]:













exp

ττ

, (2.5)

onde

−

≈

e K é a constante de anisotropia magnetocristalina.

A percepção do comportamento magnético das nanopartículas depende do tempo de medida

da técnica experimental com relação ao tempo de relaxação. Na espectroscopia Mössbauer de

Fe, o

tempo de medida, é da ordem de 10

-8

– 10

-9

s. Este tempo é aproximadamente igual ao período de

Larmor que é o tempo de precessão do momento magnético do núcleo no campo magnético

hiperfino. Sendo assim, para

observa-se um espectro magnético (seis linhas) e para

observa-se um espectro paramagnético (com uma ou duas linhas). No intervalo intermediário,

∼

, tem-se um espectro com linhas alargadas [72]. Linhas alargadas de absorção aparecem, também,

quando a amostra apresenta diferentes números de primeiros vizinhos de Fe na estrutura, ou quando

estes vizinhos estão posicionados de maneira desordenada. Tem-se, então, uma distribuição de

campos hiperfinos no espectro Mössbauer.

A aplicabilidade do efeito Mössbauer reside no fato de que o núcleo Mössbauer pode ser

utilizado como uma sonda sensível à influência da vizinhança. Esta capacidade é devida à existência

da interação magnética entre o momento de dipolo magnético do núcleo e o spin dos elétrons

circunvizinhos, à interação elétrica entre o núcleo e campos eletrostáticos originados das cargas

elétricas que o circundam e à interação entre os elétrons-s e a distribuição de carga nuclear.

Através da espectroscopia Mössbauer obtém informações sobre os íons de ferro: o estado de

valência, a distribuição dos íons na estrutura cristalina e o valor do campo magnético interno.

O espectrômetro Mössbauer é constituído dos seguintes componentes:

a) Fonte para emissão de raios gama (emissor)

b) Transdutor de velocidade

c) Detector de raios gama

d) Sistema para armazenamento de dados da transmissão do feixe de raios-.

Na figura 2.10 apresentamos o diagrama em blocos para o sistema de medidas Mössbauer.

Figura 2.10 - Diagrama em blocos de um espectrômetro Mössbauer.

Amplificador da

onda

Monitor

amplificador

de re

resso

Gerador

de onda

detector

Pré -

lificador

Fonte

Absorvedor

Transdutor

Sistema de

aquisição de

dados

Saída

Para a realização deste trabalho foi utilizado um transdutor WEISS, de fabricação alemã,

operando em modo de aceleração constante, onde o gerador de função comanda tanto o movimento

da fonte como o avanço de canais. Os dados são coletados em um computador. Na figura 2.11

podemos observar o equipamento Mössbauer que usamos para fazer as medidas à temperatura

ambiente. Para fazer as medidas na temperatura do nitrogênio líquido, utilizou-se um criostato

Oxford acoplado a um controlador de temperatura. Como fonte de radiação foi utilizada uma fonte

de Co

de 50 mCi em matriz de Ródio.

Figura 2.11 - Espectrômetro Mössbauer (IF-UnB).

A figura 2.12 apresenta o espectro Mössbauer da amostra de ferrita de cobalto dispersa em

matriz de PLA, na temperatura ambiente. O espectro Mössbauer foi ajustado com um doubleto e um

sexteto Mössbauer usando o programa de ajuste Mosswinn. A figura 2.13 apresenta o espectro

Mössbauer na temperatura de nitrogênio líquido. Os valores de campo interno, deslocamento

isomérico e desdobramento quadrupolar são típicos para a ferrita de cobalto [73]. A tabela 2.4

apresenta os parâmetros obtidos dos espectros Mössbauer para as amostras de ferrita de cobalto em

matriz de PLA (ácido polilático). O campo interno aumenta com a diminuição da temperatura, sendo

típico de partículas superparamagnéticas. O dubleto que surge no espectro Mössbauer indica que as

nanopartículas de ferrita de cobalto estão na fase superparamagnética.

Figura 2.12 - Espectro Mössbauer à temperatura ambiente da ferrita de cobalto em matriz de PLA.

-12 -10 -8 -6 -4 -2 0 2 4 6 8 10 12

8,40

8,41

8,42

8,43

8,44

Dados Experimentais

ajuste para 1 sexteto e 1 doubleto

Doubleto

Sexteto

Absorção ( x 10

)

Velocidade (mm/s)

Figura 2.13 - Espectro Mössbauer à temperatura de nitrogênio líquido da ferrita de cobalto em matriz de

PLA.

-12-10-8-6-4-2024681012

1,53

1,54

1,55

1,56

1,57

1,58

1,59

Absorção (x10

)

Velocidade (mm/s)

Dados Experimentais

Ajuste: 2 Sextetos

1 Doubleto

1º Sexteto

2º Sexteto

Doubleto

Tabela 2.4 - Parâmetros Mössbauer do nanocompósito magnético biocompatível (ferrita de cobalto

em matriz de PLA). T = temperatura; IS = deslocamento isomérico relativo ao α-Fe; QS =

desdobramento quadrupolar; Γ = largura de linha média; B = campo hiperfino; A(%) = área relativa

do espectro.

Amostra T(K) Sítio IS mm/s) QS(mm/s)

Γ (mm/s)

B(K Oe) A (%)

300 1 sexteto 0,13 0,50 467 9,5

NCM 300 2 sexteto 0,16 1,72 428 41,7

CoFe

- 300 1 dubleto 0,16 0,72 0,50 48,8

PLA 77 1 dubleto 0,56 0,80 0,82 24,7

77 1 sexteto 0,47 1,18 510 75,3

300 1 sexteto 424

77 1 sexteto 489

CoFe

300 1 dubleto 0,32 0,70

77 1 dubleto 0,47 0,71

referência [73].

Resultados de espectroscopia Mössbauer – Amostra de maghemita em matriz de BSA

Investigou-se nanopartículas de maghemita em matriz de BSA na concentração de 1:1

(2,28x10

partículas/cm

). As figuras 2.14 e 2.15 apresentam resultados obtidos por espectroscopia

Mössbauer. A figura 2.14 apresenta o espectro Mössbauer na temperatura ambiente com

concentração de 2,28x10

partículas/cm

, onde se observa um sexteto e um dubleto com campo

magnético interno correspondente ao sítio (A) Fe

. A figura 2.15 apresenta o espectro Mössbauer na

temperatura de nitrogênio líquido com concentração de 2,28x10

partículas/cm

; observa-se um

sexteto tendo íons de ferro nos sítios tetraédrico (A) e octraédrico (B), respectivamente. Pode-se

observar pelos espectros das figuras 2.14 e 2.15 que com a diminuição da temperatura evidencia-se a

fase superparamagnética à temperatura ambiente.

Os espectros Mössbauer foram ajustados usando o programa de ajuste Mosswinn. Os valores

de campo hiperfino, deslocamento isomérico, desdobramento quadrupolar, largura de linha dos

resultados experimentais e os valores encontrados na literatura para o Bulk γ-Fe

estão indicados

na tabela 2.5. Observa-se que os valores experimentais e os encontrados na literatura [74,75]

são

comparáveis evidenciando a estrutura da maghemita.

-10-8-6-4-2 0 2 4 6 810

0,166

0,168

0,170

0,172

0,174

Absorção (x10

)

Velocidade (mm/s)

Dados Experimentais

Ajuste de 1 Sexteto e 1 Doubleto

Sexteto

Doubleto

Figura 2.14 - Espectro Mössbauer à temperatura ambiente (300 K) do nanocompósito maghemita em matriz

de BSA produzido a partir de FM iônico usando amostra com concentração de 2,28x10

partículas/cm

(resumo aceito - ISMANAM2006).

-12 -10 -8 -6 -4 -2 0 2 4 6 8 10 12

0,352

0,354

0,356

0,358

0,360

Dados Experimentais

Ajuste para 2 Sextetos

1º Sexteto

2º Sexteto

Absorção (x10

)

Velocidade (mm/s)

Figura 2.15 - Espectro Mössbauer à temperatura de nitrogênio líquido (77 K) do nanocompósito maghemita

em matriz de BSA produzido a partir de FM iônico usando amostra com concentração de 2,28x10

partículas/cm

(resumo aceito - ISMANAM2006).

Tabela 2.5 - Parâmetros Mössbauer do nanocompósito magnético biocompatível (maghemita em

matriz de BSA). T = temperatura; IS = deslocamento isomérico relativo ao α-Fe; QS =

desdobramento quadrupolar; Γ = largura de linha média; B = campo hiperfino; A(%) = área relativa

do espectro.

Amostra T(K) Sítio IS mm/s) QS(mm/s)

Γ (mm/s)

B (K Oe) A (%)

300 1 singleto 0,333 3,082 396 78,1

NCM γ-Fe

1 dubleto 0,341 0,715 0,963 21,9

BSA 77 1 sexteto 0,451 0,703 498 40,5

1 sexteto 0,403 - 0,069 1,467 462 59,5

Bulk γ-Fe

298 0,35

0 496

referência [74] e

referência [75].

2.2.4 - Espectroscopia Fotoacústica

Foi Alexandre Ghram Bell [76], por volta de 1880, o primeiro a observar que um feixe de luz

interrompido periodicamente ao incidir sob um sólido colocado no interior de uma célula fechada

produzia um som audível. Esse fenômeno foi chamado de “Efeito Fotoacústico”. Nesta época Lord

Rayleigh [76], Mercadier [76] e Preece [76] trabalharam no sentido de dar hipóteses explicativas

para o efeito fotoacústico.

Cinqüenta anos mais tarde o efeito fotoacústico renasceu na Rússia, quando Viengerov [76]

desenvolveu o chamado “espectrofone” para analisar misturas de concentrações gasosas. Com o

advento do laser na produção de radiação coerente monocromática e a partir do desenvolvimento de

microfones sensíveis, o efeito fotoacústico começou a ser aplicado.

Em 1971 Kreuzer [77] utilizou o método fototérmico também chamado fotoacústico para

detectar traços poluentes em gases. No entanto, a aplicação em sólidos só aconteceu a partir de 1973

quando Parker [78] mostrou que as vibrações mecânicas produzidas na amostra são desprezíveis

quando comparadas com o efeito térmico.

Rosencwaig e Gersho [79] desenvolveram um modelo teórico unidimensional para explicar o

efeito fototérmico em sólidos, assumindo que o sinal acústico é gerado apenas pelo fluxo de calor da

amostra para o gás com o qual está em contato. Desde então o efeito fotoacústico tem sido a base de

uma técnica de estudo de propriedades térmicas, elásticas, estudo de reações químicas, processos

radiativos e não radiativos, cálculo de eficiência quântica, ressonância magnética, estudos de

superfície, camadas e microscopia. Sua aplicabilidade se estende a materiais biológicos, orgânicos e

inorgânicos.

A técnica consiste em focalizar sob a célula fotoacústica uma radiação modulada em

intensidade. Se algum fóton incidente é absorvido pela amostra, ocorrerá uma excitação de seus

níveis de energia e uma subseqüente deexcitação, com a geração de calor através do mecanismo de

transferência de energia. O calor gerado então se difundirá até a superfície da amostra de maneira

periódica e será conduzido para o gás, que irá se contrair e se expandir periodicamente com o calor,

produzindo assim ondas de pressão transmitidas até o microfone. O efeito pode envolver vários

processos como, por exemplo, processos fluorescentes, fotoquímicos e fotoelétricos.

Microscopicamente, quando a radiação interage com as moléculas do material, a excitação

ocorre nas seguintes regiões: raios-X (camada K, L), visível, ultravioleta, infravermelho próximo

(elétrons de valência), infravermelho (níveis vibracionais), infravermelho longínquo e microondas

(níveis vibracionais). O efeito fotoacústico corresponde à parte da energia absorvida que não é

transmitida.

Algumas vantagens da espectroscopia fotoacústica são:

- Permite obter espectros para qualquer tipo de material sólido, semi-sólido, seja este

cristalino, pó ou amorfo.

- Somente a luz absorvida é convertida em som.

- Necessita apenas alguns miligramas de amostra, não sendo necessário submetê-la a nenhum

tratamento.

- Possibilita obter o espectro de amostras opticamente opacas.

- Possibilita estudar as propriedades ópticas e térmicas dos materiais.

- Obtém a informação tanto pela intensidade quanto pela fase do sinal.

- Aplica-se a uma larga faixa do espectro eletromagnético (visível, UV, IV, raios-X,

microondas) sem a necessidade de trocar o detector.

A montagem experimental utilizada para a obtenção dos espectros de absorção fotoacústica

está esquematizada na figura 2.19. Na espectroscopia fotoacústica a amostra a ser analisada é

colocada no interior de uma célula fechada de volume constante a pressão atmosférica. No caso de

gases e líquidos todo o volume da célula será preenchido. No caso de sólidos a amostra preenche

apenas parte da célula, sendo o restante do volume preenchido com gás não absorvedor como o ar.

Na montagem utilizada neste trabalho a fonte de luz consiste de uma lâmpada de arco de xenônio de

150 watts. A luz gerada pela lâmpada passa por um modulador (chopper). Uma fotocélula no

“chopper” fornece ao amplificador lock-in o sinal de referência de modulação em relação ao qual é

estabelecida a fase do sinal. A luz é então difratada pela rede de difração de 1200 linhas em um

monocromador de varredura (modelo 1680 Spex), onde uma faixa de comprimentos de onda é

selecionada (250 a 1000 nm), apresentando uma resolução de 1 nm. Os espectros são obtidos

automaticamente através de um microcomputador que controla toda instrumentação. Os espectros

fotoacústicos foram obtidos para o comprimento de onda variando de 0,3 a 1,0 µm.

Figura 2.16 - Montagem experimental utilizada para obtenção dos espectros de fotoacústica.

Resultados Experimentais

Foram investigadas amostras de FMB-dextrana, FMB-DMSA, nanocompósito à base de

nanopartículas magnéticas de ferrita de cobalto em matriz de PLA e nanocompósito à base de

nanopartículas magnéticas de maghemita em matriz de BSA. As amostras investigadas têm sinais

fotoacústicos observados nos comprimentos de onda variando de 0,3 a 1 µm como apresentados nas

figuras 2.17, 2.18 e 2.19.

Figura 2.17 - Espectro de fotoacústica de FM-dextrana e FM-DMSA [84].

A figura 2.17 mostra os espectros de absorção de fotoacústica dos fluidos FM-dextrana e

FM-DMSA, nas concentrações 4,8x10

e 4,9x10

partículas/cm

, respectivamente. Observam-se

três bandas distintas, banda C, banda S e banda L. A banda C representa a absorção óptica da

nanopartícula, ligada ao efeito do confinamento quântico de carga e descarga nos semicondutores,

conforme “gap” de energia. A banda S mostra a interação da camada de cobertura com a superfície

metálica da nanopartícula e a intensidade do sinal fotoacústico indica o grau do “grafting”

(densidade superficial de moléculas adsorvidas na superfície da nanopartícula) da cobertura. Já a

banda L indica a estabilidade da camada de cobertura através de seus grupos moleculares.

No caso do sinal fotoacústico das amostras de FM-dextrana e FM-DMSA, a banda C tem seu

pico em torno de 0,38 µm para o gap de energia sendo mais intenso para FM-DMSA. A banda S tem

pico em torno 0,5 µm e tem maior “grafting” para FM-dextrana por apresentar menor sinal devido as

0,3 0,4 0,5 0,6 0,7 0,8 0,9 1,0

0,0

0,4

0,8

1,2

1,6

2,0

2,4

+ DMSA

+ Dextrana

Intensidade (u. a.)

Comprimento de Onda (µm)

banda L

banda S

banda C

transições d-d nos grupos moleculares hidroxilas. Já a banda L mostra maior estabilidade da camada

para FM-DMSA por ter menor intensidade, com pico em torno de 0,74 µm, devido aos grupos

moleculares carboxílicos.

Figura 2.18 - Espectro de fotoacústica de nanopartículas de maghemita dispersa em microesferas de BSA

(resumo aceito - ISMANAM2006).

A figura 2.18 mostra os espectros de absorção de fotoacústica do nanocompósito à base de

nanopartículas magnéticas de maghemita em matriz de BSA com as concentrações de 1:1 (2,28x10

partículas/cm

), 1:2 (1,14x10

partículas/cm

), 1:5 (4,56x10

partículas/cm

), 1:10 (2,28x10

partículas/cm

) e 1:20 (1,14x10

partículas/cm

). Observam-se três bandas distintas, banda C, banda

S e banda L.

O sinal fotoacústico da amostra de maghemita dispersa em matriz de BSA, a banda C tem

seu pico em torno de 0,36 µm para o gap de energia, apresentando sendo a mesma intensidade

independentemente da concentração. A banda S tem pico em torno 0,48 µm, observa-se que o

“grafting” aumenta com a diluição da amostra e tem maior “grafting” para a concentração de 1:20

(1,14x10

partícula/cm

) por apresentar menor sinal. A banda L mostra maior estabilidade da

camada para a concentração de 1:20 (1,14x10

partículas/cm

) por ter menor intensidade com pico

em torno de 0,76 µm. Observa-se que aumenta a estabilidade da camada com a diluição da amostra.

0,3 0,4 0,5 0,6 0,7 0,8 0,9 1,0 1,1

0,0

0,5

1,0

1,5

2,0

2,5

3,0

Maguemita + BSA

1:20

1:10

1:2

1:5

Intensidade (a. u.)

Comprimento de onda (µm)

1:1

banda L

banda C

banda S

Figura 2.19 - Espectro de fotoacústica de três amostras de ferritas de cobalto (CoFe

): S1, S2 e S3 [85].

A figura 2.19 mostra os espectros de absorção fotoacústica das amostras S1, S2 e S3. A S1

foi obtida por precipitação de nanopartículas de ferrita de cobalto com um fluido magnético iônico

estabilizado com pH3, conforme processo descrito em [86]); a amostra S2, contendo nanopartículas

de ferrita de cobalto dispersas em matriz de PLA, e foi preparada por técnica de evaporação do

solvente [87] e da amostra S3 foi preparada por nanopartículas de ferrita de cobalto aquecida até 120

°C, por várias horas, removendo a água. Observara-se três bandas distintas, banda C, banda S e

banda L.

No caso do sinal fotoacústico das amostras S1, S2 e S3, a banda C tem seu pico em torno de

0,37 µm, apresentando uma banda larga para a amostra S1 e S2 e sendo continua na amostra S3,

apresentando o gap de energia mais intenso para amostra S3, embora sem pico definido. A banda S

tem pico em torno 0,5 µm, observando-se o maior “grafting” para a amostra S1 por apresentar

menor sinal. A banda L mostra maior estabilidade da camada para a amostra S1 por apresentar

menor intensidade com o pico em torno de 0,73 µm. A amostra S3 apresentou absorção contínua

também nas regiões da banda S e da banda L.

Neste capítulo descrevemos a preparação dos fluidos e nanocompósitos magnéticos

investigados. As medidas de difração de raios-X confirmam a fase cristalina e estima o diâmetro

meio das amostras investigadas. As medidas de microscopia eletrônica de transmissão nos fornecem

informações sobre a morfologia, diâmetro médio e a dispersão em diâmetro das nanopartículas.

Observou-se discrepância nos valores encontrados para os diâmetros médios, pois utilizou-se

amostras distintas. Sendo a técnica de MET a mais confiável, pois mede o diâmetro físico das

nanopartículas. As medidas de EM confirmam a fase magnética do nanocompósito à base de

nanopartículas magnéticas de ferrita de cobalto dispersa em matriz de PLA e nanocompósito à base

de nanopartículas magnéticas de maghemita dispersa em matriz de BSA. As medidas EF foram

analisadas em termos da intensidade do sinal evidenciando as bandas C, banda S e banda L tanto

para os fluidos e nanocompósitos magnéticos.

CAPÍULO - 3

SUSCEPTIBILIDADE MAGNÉTICA DINÂMICA

Neste capítulo analisaremos as curvas da componente imaginária da susceptibilidade

magnética dinâmica em termos da freqüência para investigar o comportamento da freqüência de

pico em função do campo para obter informações das energias (anisotropia magnetocristalina e

interação entre os momento magnético da partícula e o campo externo aplicado) e analisa-las em

função da concentração, para as amostras de nanocompósitos à base de nanopartículas magnéticas

de ferrita de cobalto dispersas em matriz de PLA, FMI à base de nanopartículas magnéticas de

ferrita de cobalto e nanocompósitos à base de nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em

matriz de BSA.

3.1 - INTRODUÇÃO

A investigação das propriedades magnéticas dos materiais é uma etapa indispensável para a

sua completa caracterização. Além disso, o estudo sistemático da resposta magnética de uma

amostra permite investigar suas características básicas, sejam elas intrínsecas ou decorrentes do

processamento físico-químico durante as diferentes etapas de sua preparação. Também é de grande

utilidade prática quantificar a resposta magnética de um material, de modo que se possa avaliar seu

potencial para eventuais aplicações. Dentre as propriedades magnéticas mensuráveis destacam-se a

magnetização (M) e a suscetibilidade magnética (χ).

Os fenômenos magnéticos podem ser expressos por duas grandezas: o vetor indução

magnética

e o vetor intensidade de campo magnético

. Enquanto

está relacionado com a

corrente que cria o campo (corrente de condução),

depende tanto da corrente de condução quanto

da magnetização do meio, ou seja, das correntes de Ampère. Assim, a indução magnética (

) é a

resposta a um campo magnético externo (

) aplicado a um material magnético.

O comportamento dos materiais magnéticos em um campo magnético externo é determinado

pela origem dos dipolos magnéticos e pela natureza da interação entre eles. Os dipolos magnéticos

têm origem no momento angular orbital (

) e no momento de spin dos elétrons (

) nos íons ou

átomos que formam a matéria. Portanto, é dependente da distribuição eletrônica dos átomos e

moléculas. A grandeza macroscópica que representa o estado magnético de um material é a

magnetização por unidade de volume, de modo que a resposta da matéria a um campo magnético

aplicado (

) é caracterizada pelo comportamento da magnetização (

) e da susceptibilidade

magnética (

χ). A susceptibilidade será linear para meios homogêneos e isotrópicos, caso contrário

será um tensor não diagonal.

A susceptibilidade magnética (

χ) mede o grau de resposta dos momentos magnéticos de um

material na presença de um campo magnético. Esta grandeza física relaciona a dispersão e absorção

de energia dos momentos magnéticos no material quando submetido a campos magnéticos.

Podemos classificar as diversas fases magnéticas de acordo com a origem microscópica de

sua magnetização e suas interações internas. Os principais tipos de fases magnéticas, conforme a

susceptibilidade, é a diamagnética se a susceptibilidade for negativa e da ordem de 10

-5

paramagnética se a susceptibilidade for positiva com valores variando entre 10

-5

e 10

-3

ferromagnética ou ferrimagnética se a susceptibilidade for maior que 10

-3

. Portanto, a caracterização

de materiais pode ser feita pela susceptibilidade magnética (

χ), sendo uma das mais importantes

grandezas físicas que podemos determinar experimentalmente. Em particular, sua determinação

pode revelar características tais como a ocorrência de transições de fase, ou a existência de estados

com ordenamento magnético, com ou sem magnetização resultante.

A caracterização de fluidos magnéticos através da técnica de susceptibilidade magnética tem

sido utilizada por vários pesquisadores devido à grande quantidade de informações que é possível

obter dos resultados. Podemos ter informação sobre o comportamento da relaxação (Browniano e

Néel), da freqüência de absorção de energia, do diâmetro da nanopartícula e do diâmetro

hidrodinâmico. No caso dos fluidos magnéticos biocompatíveis a freqüência de pico da parte

imaginária corresponde à freqüência que pode ser utilizada para aplicações em magnetotermocitólise

e hipertermia.

3.2 - CONCEITOS

A partir da discussão feita na seção anterior a intensidade de campo magnético, a indução

magnética e a magnetização estão relacionados por

B = µ

(H + M), (3.1)

onde

B = µ

H e M = χH, de modo que a combinação destas equações permite escrever a relação µ

(1 + χ). A última relação mostra que a permeabilidade magnética (µ) é um tensor juntamente com

a susceptibilidade magnética (

χ) se o meio for anisotrópico. Estas grandezas são escalares para

meios isotrópicos ou lineares. Portanto, a permeabilidade magnética pode ser expressa de forma

mais adequada como uma dependência do campo magnético:

()

∂

. (3.2)

De forma semelhante a susceptibilidade magnética pode ser escrita como:

()

∂

. (3.3)

Considerando o caso de um campo magnético DC (

) e um campo alternado AC (h)

sobreposto ao DC, descrito por [84]:

tcohHtH

)(

, (3.4)

a magnetização pode, então, ser representada por:

)cos()(

−

tmMtM

(3.5)

)sensencos(cos)(

ttmMtM

, (3.6)

onde

é o valor da magnetização para um campo DC (H

) e

representa o atraso de

relação a

. Tais equações estão escritas na forma escalar pois os campos H

e h são considerados

paralelos. É conveniente usar a notação complexa, tal que:

ehth

−

)(

, (3.7)

−

. (3.8)

Considerando a equação (3.8), a susceptibilidade magnética diferencial é escrita como:

−

∂

. (3.9)

Conseqüentemente, a susceptibilidade complexa é dada pela equação (3.10), mostrando que

a teoria desenvolvida por Debye para avaliar uma dispersão dielétrica anômala de fluido dipolar

também pode ser usada para avaliar fluidos magnéticos:

)´´(j)(´)(

−

. (3.10)

A parte real

)(´

representa a dispersão de energia no sistema e a parte imaginária

)´´(

é proporcional à absorção de energia magnética.

3.3 - SUSCEPTIBILIDADE MAGNÉTICA EM FLUIDOS MAGNÉTICOS

A susceptibilidade em fluidos magnéticos retrata a resposta ao campo magnético com

respeito à dispersão e absorção de energia. Geralmente, a susceptibilidade diminui à medida que

decresce o tamanho da partícula, o mesmo ocorrendo com a magnetização do sistema [85].

Considerando um fluido magnético com uma polidispersão em tamanho de nanopartículas

submetido ao campo magnético

H, a energia do sistema resultará da população de momentos

magnéticos alinhados com o campo e contrários ao campo magnético. Ao retirarmos o campo

magnético o momento magnético da nanopartícula terá basicamente dois mecanismos de relaxação:

a relaxação Browniana e a relaxação de Néel. Tais processos de relaxação dependem da relação

entre a energia térmica e a energia de anisotropia, com dois casos limites:

(1)

KV/K

T >> 1: Neste caso, temos a possibilidade de relaxação Browniana (rotação

extrínseca), pois o momento magnético da partícula está bloqueado na direção do eixo de fácil

magnetização. A relaxação ocorre devido à rotação das nanopartículas. O tempo de relaxação tem

origem hidrodinâmica sendo dado por [86]:

, (3.11)

onde

é o volume hidrodinâmico da partícula, η a viscosidade do líquido carreador, k é a constante

de Boltzmann e

T a temperatura absoluta. No caso onde o fluido magnético é congelado este

mecanismo desaparece.

(2)

KV/kT <<1: Neste caso, temos a possibilidade de relaxação Néel (rotação intrínseca). O

momento magnético não está preso ao eixo de fácil magnetização e, portanto, gira em relação ao

mesmo, sendo dependente de parâmetros tais como volume (

V), constante de anisotropia magnética

(

K) e temperatura (T). A energia térmica pode ser suficientemente grande para induzir flutuações da

magnetização da partícula dentro de um tempo

, tempo de relaxação de Néel, dado por [38]:













exp

ττ

, (3.12)

onde τ

é uma constante com valor típico de 10

-9

segundos para nanopartículas isoladas.

Em geral, ambos os mecanismos contribuem para a relaxação, com um tempo de relaxação

efetivo dado por [38]:

eff

ττ

= . (3.13)

O processo de relaxação é determinado pelo menor tempo característico. Se τ

>> τ

, então

eff

= τ

. Se τ

<< τ

, então τ

eff

= τ

. O valor crítico do volume da partícula ocorre quando τ

= τ

. Os

tempos de relaxação (τ

, τ

) podem ser obtidos a partir do máximo da componente imaginária da

susceptibilidade magnética [χ(

)] do fluido magnético [87].

3.4 - ASPECTOS EXPERIMENTAIS DA SUSCEPTIBILIDADE MAGNÉTICA DINÂMICA

O aparato experimental utilizado está esquematizado no diagrama em blocos da figura 3.1.

Utilizamos um eletromagneto de 9 polegadas, fabricado pela Newport Instruments, refrigerado a

água e alimentado por uma fonte de corrente Tectrol, modelo TCA 75 A/ 40 V. O oscilador

ROBISON [88,89] opera na faixa de 2 a 80 MHz. Outros acessórios incluídos na montagem são:

osciloscópio modelo HP 551 234; frequencímetro modelo HP 5679; gaussímetro modelo Oxford O-

3367; voltímetro modelo HP P – 789 235 e motor de passo V – 37.

As medidas de susceptibilidade dinâmica realizadas no Laboratório de Ciências dos

Materiais, do Instituto de Física da Universidade de Brasília, foram elaboradas com haste de 60 cm e

fio de cobre de 0,20 mm.

Figura 3.1 – Diagrama em blocos representando o equipamento para medidas de susceptibilidade dinâmica.

Porta-amostras

Osciloscópio

Frequencímetro

Oscilador Robison

Gaussímetro

Eletromagneto

Bobina

Sistema de aquisição

de dados

Multímetro

Porta-amostras

0,6 cm

2,5 cm

0,35 cm

Figura 3.2 – Detalhe do porta-amostras confeccionado em teflon

O porta-amostras foi confeccionada em teflon (ver figura 3.2). O motivo desta escolha é que

esse material tem comportamento diamagnético, não alterando mensuravelmente a indutância da

bobina. Outro cuidado tomado com o porta-amostras foi com a espessura de sua parede. Essa deve

ser muito fina, para que o fator de preenchimento seja próximo do máximo. A bobina usada nos

experimentos foi confeccionada para ter um fator de preenchimento de ζ = 0,65.

3.5 – MEDIDAS DE SUSCEPTIBILIDADE DINÂMICA

As medidas de susceptibilidade magnética dinâmica são usadas para obtenção de curvas de

absorção e dispersão [90]. Os valores experimentais das componentes real (χ′) e imaginária (χ′′) da

susceptibilidade são obtidos, respectivamente a partir de [90]:

2´

−

(3.14)

´´

VV −

= , (3.15)

onde f

é a freqüência obtida com o porta-amostras vazio, f é a freqüência com o porta-amostras

cheio, ξ é o fator de preenchimento da bobina (ξ < 1), V – V

é a diferença de potencial pico-a-pico

medida no osciloscópio. A susceptibilidade magnética é dada por:

)´´(i)(´)(

−

. (3.16)

As medidas foram realizadas usando o sistema descrito na seção 3.4. A componente real da

susceptibilidade dinâmica (χ′) foi obtida fixando o campo externo, com o porta-amostras vazio.

Quando a amostra é introduzida no porta-amostras, há uma variação no fluxo magnético dentro da

bobina, acarretando numa variação da freqüência do oscilador devido à variação ocorrida em sua

indutância, que será proporcional a χ′ [eq. (3.14)]. Nessa operação pode-se medir também a variação

na intensidade (pico-a-pico) do sinal do oscilador e obter, assim, a grandeza χ′′ [eq. (3.15)]. Isto foi

realizado tanto em temperatura ambiente (300 K) como em nitrogênio líquido (77 K), para as

amostras de compósitos de CoFe

–PLA e FMI-CoFe

. As medidas a baixas temperaturas

permitem observar o comportamento da curva de susceptibilidade magnética na ausência de um

possível movimento mecânico das partículas. Para as amostras do compósito magnético, contendo

nanopartículas de maghemita dispersas em microesferas de albumina (BSA), foram realizadas

somente medidas à temperatura ambiente (300 K).

As medidas foram realizadas sob campos de 0, 150, 300, 450, 600, 750, 900, 1000, 2000,

3000 e 4000 gauss. Vários testes na faixa de freqüência de 2 a 80 MHz foram necessários para a

obtenção da faixa de freqüência de trabalho ( ~ 10 a 40 MHz).

3.5.1 – Susceptibilidade magnética dinâmica de nanocompósitos contendo nanopartículas de

ferrita de cobalto dispersas em matriz de PLA

A figura 3.3 apresenta resultados obtidos com amostras de nanopartículas de ferrita de

cobalto dispersas em microesferas de ácido polilático (PLA), à temperatura de 300 K, enquanto a

figura 3.4 mostra as medidas para 77 K.

Nas figuras 3.3 e 3.4 as curvas de susceptibilidade magnética (componente imaginária)

apresentam dois picos relevantes, próximos de 22 e 34 MHz. O primeiro pico, em torno de 22 MHz,

apresenta uma absorção mais intensa enquanto o segundo pico apresenta uma absorção menos

intensa, para todas as curvas obtidas. No entanto, para a temperatura de 300 K, observamos um pico

intermediário próximo de 30 MHz. Este pico intermediário praticamente desaparece na temperatura

de 77 K (ver figura 3.4). Este mesmo comportamento pode ser observado em amostras de fluido

magnético biocompatível contendo nanopartículas de magnetita com cobertura de dextrana (FM-

dextrana) [91] e nanopartículas de magnetita dispersas em copolímero de estireno-divinilbenzeno

sulfonado e mesoporoso [92].

Podemos observar na figura 3.5 que a freqüência de pico desloca ligeiramente com o

aumento do campo externo, tanto na temperatura ambiente quanto na temperatura de nitrogênio

líquido.

10 15 20 25 30 35 40

0,1

0,2

0,3

0,4

0,5

0,6

0,7

0,8

0,9

1,0

0 G

4000 G

900 G

1000 G

2000 G

3000 G

150 G

300 G

450 G

600 G

750 G

CoFe

- PLA (300 K)

χ´´ (u. a.)

f (MHz)

Figura 3.3 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da freqüência, em

diferentes campos externos, para

nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de ferrita de

cobalto dispersas em uma matriz de PLA, à temperatura ambiente (300K) e concentração de 3,0x10

partículas/cm

10 15 20 25 30 35 40 45

0,0

0,2

0,4

0,6

0,8

1,0

1,2

1,4

1,6

CoFe

-PLA (77K)

4000G

3000G

2000G

1000G

900G

750G

600G

450G

300G

150G

χ´´ (u. a)

f (MHz)

Figura 3.4 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da freqüência, em

diferentes campos externos,

nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de ferrita de cobalto

dispersas em uma matriz de PLA, à temperatura de nitrogênio líquido (77K) e concentração de 3,0x10

partículas/cm

Figura 3.5 – Componente imaginária da susceptibilidade dinâmica (77 e 300 K), em campos de 0 e 300 gauss,

para a amostra de

nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de ferrita de cobalto dispersas em

matriz de ácido polilático (PLA).

Figura 3.6 - Dependência do pico de susceptibilidade com o campo (linha mais intensa), para 77 e 300 K,

para

nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de ferrita de cobalto dispersas em microesferas

de ácido polilático. A linha sólida representa o ajuste conforme modelo representado pela equação (3.17)

[93].

01234

22,3

22,4

22,5

22,6

(MHz)

H (kgauss)

dados (300 K)

dados (77 K)

modelo

12 16 20 24 28 32 36

0,0

0,1

0,2

0,3

0,4

0,5

0,6

77 K

300 K

300 gauss

0 gauss

χ'' (unid. arb.)

f (MHz)

O comportamento da posição do pico de absorção para a linha mais intensa (em torno de 22

MHz), em função do campo DC aplicado, está representado na figura 3.6. A linha sólida na figura

3.6 apresenta o melhor ajuste dos dados experimentais usando a expressão [94]

(H)=Aexp(-KV/kT)tanh(

E/2kT)P(V)dV, (3.17)

onde A é uma constante, KV (

∆

E) é a energia de anisotropia magnetocristalina,

E representa a

interação entre o momento magnético da nanopartícula e o campo aplicado e P(V) é a distribuição

lognormal.

A tabela 3.1 mostra os resultados dos ajustes dos dados apresentados na figura 3.6, obtidos

usando a equação (3.17). Observe que ocorrem variações no diâmetro e na constante de anisotropia

magnética, tanto para o nanocompósito a 300 K quanto para o nanocompósito a 77 K.

A medida do diâmetro obtido por MET (4,6 nm com desvio de 0,3 nm) é próxima dos

valores obtidos por susceptibilidade dinâmica (ver tabela 3.1). Observa-se que a anisotropia

magnetocristalina decresce com a diminuição da temperatura (tabela 3.1). Os valores à temperatura

ambiente concordam com os valores para anisotropia das nanopartículas de ferrita de cobalto

encontrados na literatura (4,2x10

J/m³) [35].

A tabela 3.2 apresenta os parâmetros A (constante),

∆

E (energia de anisotropia

magnetocristalina) e

E (interação entre o momento magnético da nanopartícula e o campo

aplicado) obtidos dos ajustes da figura 3.6, usando o modelo representado pela equação (3.17). O

parâmetro A é apenas um fator de escala. Observa-se que o parâmetro

∆

E >

E está de acordo com a

teoria descrita na seção 1.6.

Tabela 3.1 – Parâmetros da amostra de nanopartículas de ferrita de cobalto dispersas em

microesferas de ácido polilático.

Temperatura K

eff

(x10

J/m

) <D> (nm)

(nm)

eff

(x10

J/m

) [35]

300 K 3,4 3,9 0,30 4,2

77 K 1,1 3,0 0,33 -

Tabela 3.2 - Parâmetros da amostra de nanopartículas de ferrita de cobalto dispersas em

microesferas de ácido polilático.

Temperatura

(K)

Concentração

(partícula/cm

)

A (MHz)

E (eV)

∆

E (eV)

300 3,0x10

2,10 ± 0,01 0,576 ± 0,001 1,164 ± 0,001

77 3,0x10

1,68 ± 0,01 0,575 ± 0,001 1,164 ± 0,001

3.5.2 – Susceptibilidade magnética dinâmica de FMI de ferrita de cobalto

Foram realizadas medidas da susceptibilidade magnética dinâmica de amostras de fluido

magnético iônico (FMI) à base de nanopartículas de ferrita de cobalto para três concentrações 1:1

(1,63x10

partículas/cm

), 1:2 (8,15x10

partículas/cm

) e 1:5 (3,26x10

partículas/cm

). As

figuras 3.7, 3.9 e 3.11 apresentam resultados obtidos à temperatura de 300 K. As figuras 3.8, 3.10 e

3.12 apresentam as mesmas medidas para 77 K.

Nas figuras de 3.7 a 3.12, as curvas de susceptibilidade magnética (componente imaginária)

apresentam dois picos próximos de 22 e 34 MHz. O primeiro pico apresenta uma absorção mais

intensa que o segundo pico, para todas as curvas obtidas. Observamos que os picos diminuem para

as medidas na temperatura de 77 K. Este mesmo comportamento foi observado em amostras de

fluido magnético biocompatível contendo nanopartículas de magnetita cobertas por ácido 2,3-

dimercaptosuccínico (FM-DMSA) [91].

10 15 20 25 30 35 40

0,0

0,2

0,4

0,6

4000 G

3000 G

2000 G

1000 G

900 G

750 G

600 G

450 G

300 G

0 G

150 G

CoFe

(1:1) - 300 K

χ'' (u. a.)

f (MHz)

Figura 3.7 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da freqüência, em

diferentes campos externos, para FMI à base de

nanopartículas magnéticas de ferrita de cobalto, à

temperatura ambiente (300K) e na concentração de 1,63x10

partículas/cm

10 15 20 25 30 35 40

0,0

0,1

0,2

0,3

0,4

0,5

450 G

300 G

150 G

4000 G

3000 G

2000 G

1000 G

900 G

750 G

600 G

0 G

CoFe

(1:1) - 77K

χ´´ (u. a.)

f(MHz)

Figura 3.8 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da freqüência, em

diferentes campos externos, para FMI à base de

nanopartículas magnéticas de ferrita de cobalto, à

temperatura de nitrogênio líquido (77K) e na concentração de 1,63x10

partículas/cm

10 15 20 25 30 35 40

0,0

0,1

0,2

0,3

0,4

0,5

0 G

4000 G

3000 G

2000 G

900 G

750 G

600 G

450 G

300 G

150 G

1000 G

CoFe

(1:2) - 300 K

χ´´ (u.a.)

f (MHz)

Figura 3.9 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da freqüência, em

diferentes campos externos, para FMI à base de

nanopartículas magnéticas de ferrita de cobalto à

temperatura ambiente (300K) e na concentração de 8,15x10

partículas/cm

10 15 20 25 30 35 40 45

0,0

0,2

0,4

0,6

150 G

0 G

3000 G

2000 G

1000 G

900 G

750 G

600 G

450 G

300 G

4000 G

CoFe

(1:2) - 77 K

χ´´ (u. a.)

f (MHz)

Figura 3.10 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da freqüência, em

diferentes campos externos, para FMI à base de

nanopartículas magnéticas de ferrita de cobalto, à

temperatura de nitrogênio líquido (77K) e na concentração de 8,15x10

partículas/cm

10 15 20 25 30 35 40

0,0

0,1

0,2

0,3

0,4

0,5

0,6

0,7

0,8

0,9

4000 G

3000 G

2000 G

1000 G

900 G

750 G

600 G

450 G

300 G

150 G

0 G

CoFe

(1:5) - 300K

χ'' (u. a.)

f (MHz)

Figura 3.11 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da freqüência, em

diferentes campos externos, para FMI à base de

nanopartículas magnéticas de ferrita de cobalto à

temperatura ambiente (300K) e na concentração de 3,26x10

partículas/cm

10 15 20 25 30 35 40

0,0

0,3

0,6

0,9

1,2

1,5

1,8

300 G

2000 G

1000 G

900 G

0 G

3000 G

150 G

450 G

600 G

750 G

4000 G

CoFe

(1:5) - 77 K

χ'' (u. a.)

f (MHz)

Figura 3.12 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da freqüência, em

diferentes campos externos, para FMI à base de

nanopartículas magnéticas de ferrita de cobalto, à

temperatura de nitrogênio líquido (77K) e na concentração de 3,26x10

partículas/cm

A dependência da posição dos picos de absorção com a aplicação do campo externo DC,

para diferentes diluições, está representada nas figuras 3.13 a 3.16.

01234

22,0

22,1

22,2

22,3

22,4

22,5

22,6

Ferrita de cobalto (300 K)

(MHz)

(kgauss)

1:1

1:2

1:5

modelo

Figura 3.13 - Representação da freqüência de pico (P1 freqüência mais baixa) em função do campo aplicado.

Dados obtidos das curvas da componente imaginária da susceptibilidade (χ”) de FMI à base de

nanopartículas magnéticas de

ferrita de cobalto à temperatura ambiente (300K), para três diluições de

partículas. A linha sólida representa o melhor ajuste, conforme modelo representado pela equação (3.17).

01234

34,0

34,2

34,4

34,6

34,8

35,0

35,2

35,4

Ferrita de cobalto (300 K)

(MHz)

(kgauss)

1:1

1:2

1:5

modelo

Figura 3.14 - Representação da freqüência de pico (P2 freqüência mais alta) em função do campo aplicado.

Dados obtidos das curvas da componente imaginária da susceptibilidade (χ”) de FMI à base de

nanopartículas magnéticas de

ferrita de cobalto à temperatura ambiente (300K), para três diluições de

partículas. A linha sólida representa o melhor ajuste, conforme modelo representado pela equação (3.17).

01234

21,7

21,8

21,9

22,0

22,1

22,2

22,3

22,4

22,5

22,6

22,7

Ferrita de cobalto (77 K)

(MHz)

H (kgauss)

1:1

1:2

1:5

modelo

Figura 3.15 - Representação da freqüência de pico (P1 freqüência mais baixa) em função do campo aplicado.

Dados obtidos das curvas da componente imaginária da susceptibilidade (χ”) de FMI à base de

nanopartículas magnéticas de

ferrita de cobalto à temperatura de nitrogênio líquido (77K), para três

diluições de partículas. A linha sólida representa o melhor ajuste, conforme modelo representado pela

equação (3.17).

01234

33,6

33,8

34,0

34,2

34,4

34,6

34,8

35,0

35,2

Ferrita de cobalto (77 K)

(MHz)

H (kgauss)

1:1

1:2

1:3

modelo

Figura 3.16 - Representação da freqüência de pico (P2 freqüência mais alta) em função do campo aplicado.

Dados obtidos das curvas da componente imaginária da susceptibilidade (χ”) de FMI à base de

nanopartículas magnéticas de

ferrita de cobalto à temperatura de nitrogênio líquido (77K), para três

diluições de partículas. A linha sólida representa o melhor ajuste, conforme modelo representado pela

equação (3.17).

A tabela 3.3 apresenta os parâmetros A (constante),

∆

E (energia de anisotropia

magnetocristalina) e

E (interação entre o momento magnético da nanopartícula e o campo

aplicado) obtidos do ajustes das figuras 3.13 a 3.16, usando o modelo representado pela equação

(3.17). Pode-se verificar pelos dados obtidos que

∆

E >

E está de acordo com a teoria descrita na

seção 1.6.

Tabela 3.3 - Parâmetros A,

∆

E e

E para as amostras de FMI de ferrita de cobalto.

Temperatura

(K)

Pico Diluição Concentração

(partícula/cm

)

A (MHz)

E (eV)

∆

E (eV)

1:1 1,63x10

1,672 ± 0,05 0,569 ± 0,001 1,158 ± 0,017

P1 1:2 8,15x10

1,671 ± 0,06 0,568 ± 0,001 1,159 ± 0,017

300 1:5 3,26x10

1,121 ± 0,040 0,568 ± 0,001 1,163 ± 0,010

1:1 1,63x10

2,709 ± 0,030 0,769 ± 0,001 1,778 ± 0,012

P2 1:2 8,15x10

3,309 ± 0,030 0,878 ± 0,001 1,798 ± 0,002

1:5 3,26x10

4,229 ± 0,080 0,886 ± 0,006 1,765 ± 0,003

1:1 1,63x10

1,413 ± 0,050 0,559 ± 0,001 1,160 ± 0,0019

P1 1:2 8,15x10

1,405 ± 0,050 0,557 ± 0,001 1,163 ± 0,0008

77 1:5 3,26x10

2,711 ± 0,070 0,561 ± 0,002 1,166 ± 0,0008

1:1 1,63x10

0,504 ± 0,001 0,874 ± 0,001 1,809 ± 0,0013

P2 1:2 8,15x10

0,938 ± 0,001 0,873 ± 0,001 1,797 ± 0,0011

1:5 3,26x10

2,995 ± 0,001 0,873 ± 0,001 1,771 ± 0,0005

No caso do fluido magnético iônico de ferrita de cobalto, os dados mostrados na tabela 3.3

para o P1, tanto para temperatura ambiente (300 K) como para a temperatura do nitrogênio líquido

(77 K), revelam que a anisotropia magnetocristalina diminui com o aumento da concentração. Esta

tendência está representada na figura 3.17. Além disso, pode-se observar pelos dados da tabela 3.3

que houve um aumento da energia de anisotropia magnetocristalina com a diminuição da

temperatura. Já os valores da energia de interação entre o momento magnético da nanopartícula e o

campo externo aplicado (

E) permanecem praticamente independente da concentração, tanto para

temperatura ambiente como para nitrogênio líquido. Este resultado sugere que a interação do

momento magnético com o campo aplicado não se altera com a concentração de partículas na

amostra do FMI. Verifica-se também que

E diminui sistematicamente com a diminuição da

temperatura, conforme apresentado na figura 3.18. Estes resultados podem estar associados com a

interação partícula-partícula.

0,2 0,4 0,6 0,8 1,0 1,2 1,4 1,6 1,8

1,156

1,158

1,160

1,162

1,164

1,166

1,168

CoFe

(pico 1)

∆E (eV)

Partículas (x10

-3

)

300 K

77 K

Figura 3.17- Energia de anisotropia magnetocristalina (

∆

E) em função da concentração para FMI à base de

nanopartículas magnéticas de ferrita de cobalto na temperatura ambiente (300 K) e na temperatura do

nitrogênio líquido (77 K).

100

0,2 0,4 0,6 0,8 1,0 1,2 1,4 1,6 1,8

0,552

0,556

0,560

0,564

0,568

0,572

CoFe

(pico 1)

δE (eV)

Partículas(x10

-3

)

300 K

77 K

Figura 3.18 - Interação entre o momento magnético da nanopartícula e o campo aplicado (

E) em função da

concentração para FMI

à base de nanopartículas magnéticas de ferrita de cobalto à temperatura ambiente

(300 K) e à temperatura do nitrogênio líquido (77 K).

A figura 3.19 apresenta a energia de anisotropia magnetocristalina (

∆

E) em função da

concentração, obtida a partir do ajuste dos dados para o pico 2 (freqüência mais alta). Observa-se

que para a temperatura de nitrogênio líquido a energia

∆

E cresce com a concentração. Entretanto, na

temperatura ambiente verifica-se um crescimento de

∆

E até a concentração de 8,15x10

partículas/cm

, com subseqüente decréscimo.

A figura 3.20 apresenta

E em função da concentração. Os valores de

E permanecem

constantes à temperatura de nitrogênio líquido, enquanto que à temperatura ambiente observa-se

uma diminuição de

E com a concentração, com uma variação de 0,117 eV para o intervalo

investigado.

Nos resultados apresentados nas figuras 3.17 a 3.20 observa-se que a energia de

anisotropia magnetocristalina é maior que a interação entre o momento magnético da nanopartícula

e o campo aplicado. Estes resultados estão de acordo com a teoria descrita na seção 1.6, sendo que

as variações observadas em relação à temperatura podem estar associadas à interação partícula-

partícula.

101

0,2 0,4 0,6 0,8 1,0 1,2 1,4 1,6 1,8

1,75

1,76

1,77

1,78

1,79

1,80

1,81

1,82

CoFe

(pico 2)

∆E (eV)

Partículas(x10

-3

)

300 K

77 K

Figura 3.19- Energia de anisotropia magnetocristalina (

∆

E) em função da concentração para FMI à base de

nanopartículas magnéticas de

ferrita de cobalto, à temperatura ambiente (300 K) e à temperatura do

nitrogênio líquido (77 K).

0,2 0,4 0,6 0,8 1,0 1,2 1,4 1,6 1,8

0,76

0,80

0,84

0,88

0,92

CoFe

(pico 2)

δE (eV)

Partículas(x10

-3

)

300 K

77 K

Figura 3.20 - Interação entre o momento magnético da nanopartícula e o campo aplicado (

E) em função da

concentração para FMI

à base de nanopartículas magnéticas de ferrita de cobalto a temperatura ambiente

(300 K) e à temperatura do nitrogênio líquido (77 K).

102

3.5.3 – Susceptibilidade magnética dinâmica de nanocompósitos contendo nanopartículas de

maghemita dispersas em matriz de BSA

Foram realizadas medidas susceptibilidade magnética dinâmica de amostras de

nanocompósito magnético biocompatível contendo nanopartículas de maghemita dispersas em

albumina (BSA), para cinco concentrações: 1:1 (2,28x10

partículas/cm

), 1:2 (1,14x10

partículas/cm

), 1:5 (4,56x10

partículas/cm

), 1:10 (2,28x10

partículas/cm

) e 1:20 (1,14x10

partículas/cm

). As figuras 3.21 a 3.25 apresentam resultados obtidos para temperatura ambiente

(300 K), variando o campo externo de 0 a 4000 gauss.

Nas figuras de 3.21 a 3.25 as curvas de susceptibilidade magnética (componente imaginária)

apresentam apenas um pico próximo de 21 MHz. A figura 3.26 apresenta o comportamento da

componente imaginária da susceptibilidade em função da freqüência, para um campo externo fixo

de 150 gauss, à temperatura ambiente (300K), para as cinco concentrações (1:1, 1:2, 1:5, 1:10 e

1:20).

A tabela 3.4 apresenta os parâmetros A (constante),

∆

E (energia de anisotropia

magnetocristalina) e

E (interação entre o momento magnético da nanopartícula e o campo

aplicado) obtidos do ajuste da figura 3.27, usando o modelo representado pela equação (3.17). Pode-

se verificar pelos dados obtidos que

∆

E >

E, de acordo com a teoria descrita na seção 1.6. Além

disso, observa-se que o parâmetro

∆

E aumenta discretamente com a diluição. Verificamos que a

freqüência de pico aumenta rapidamente até um campo de 1000 gauss. Entre 1000 e 4000 gauss a

freqüência de pico se torna praticamente constante, sendo este o comportamento observado em todas

as amostras investigadas neste trabalho. Este comportamento está descrito na literatura, para as

amostras de FMB-dextrana [91], FMB-DMSA [91] e nanopartículas de magnetita dispersas em

copolímero de estireno-divinilbenzeno sulfonado e mesoporoso [92].

103

10 12 14 16 18 20 22 24 26 28 30 32

0,0

0,4

0,8

1,2

1,6

3000 G

2000 G

1000 G

900 G

750 G

600 G

450 G

300 G

150 G

0 G

4000 G

γ-Fe

- BSA (1:1)

300 K

" (u. a.)

f (MHz)

Figura 3.21 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da freqüência, em

diferentes campos externos, para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de

maghemita dispersa em matriz de BSA, à temperatura ambiente (300K) e na concentração de 2,28x10

partículas/cm

104

10 12 14 16 18 20 22 24 26 28 30 32

0,0

0,4

0,8

1,2

1,6

0 G

4000 G

3000 G

2000 G

1000 G

900 G

750 G

600 G

450 G

300 G

150 G

γ-Fe

- BSA (1:2)

300 K

" (u. a.)

f (MHz)

Figura 3.22 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da freqüência, em

diferentes campos externos, para a amostra de nanocompósito à base nanopartículas magnéticas de

maghemita dispersas em matriz de BSA, à temperatura ambiente (300K) e na concentração de 1,14x10

partículas/cm

105

10 12 14 16 18 20 22 24 26 28 30 32

0,0

0,4

0,8

1,2

1,6

3000 G

2000 G

1000 G

900 G

750 G

600 G

450 G

300 G

150 G

0 G

4000 G

γ-Fe

- BSA (1:5)

300 K

" (u. a.)

f (MHz)

Figura 3.23 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da freqüência, em

diferentes campos externos, para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de

maghemita dispersas em matriz de BSA, à temperatura ambiente (300K) e na concentração de 4,56x10

partículas/cm

106

10 12 14 16 18 20 22 24 26 28 30 32

0,0

0,4

0,8

1,2

1,6

γ-Fe

- BSA (1:10)

300 K

0 G

150 G

4000 G

3000 G

2000 G

1000 G

900 G

750 G

600 G

450 G

300 G

" (u. a.)

f (MHz)

Figura 3.24 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da freqüência, em

diferentes campos externos, para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de

maghemita dispersas em matriz de BSA, à temperatura ambiente (300K) e na concentração de 2,28x10

partículas/cm

107

10 12 14 16 18 20 22 24 26 28 30 32

0,0

0,4

0,8

1,2

1,6

3000 G

2000 G

1000 G

900 G

750 G

600 G

450 G

300 G

150 G

0 G

4000 G

γ-Fe

- BSA (1:20)

300 K

" (u.a.)

f (MHz)

Figura 3.25 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da freqüência, em

diferentes campos externos, para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de

maghemita dispersas em matriz de BSA, à temperatura ambiente (300K) e na concentração de 1,14x10

partículas/cm

108

10 12 14 16 18 20 22 24 26 28 30 32

0,0

0,2

0,4

0,6

0,8

1,0

" x f (várias concentrações - 150 gauss) - BSA

1:20

1:10

1:5

1:2

1:1

" (u. a.)

f (MHz)

Figura 3.26 - Curvas da componente imaginária da susceptibilidade dinâmica em função da freqüência, em

um campo externo de 150 gauss, para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de

maghemita dispersas em matriz de BSA, à temperatura ambiente (300K) e para as concentrações indicadas na

figura.

01234

21,1

21,2

21,3

21,4

21,5

21,6

21,7

21,8

γ-Fe

- BSA

(MHz)

H (kgauss)

1:1

1:2

1:5

1:10

1:20

modelo

Figura 3.27 - Representação da freqüência de pico em função do campo aplicado. Dados obtidos das curvas

da componente imaginária da susceptibilidade (χ”) de nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de

maghemita dispersas em matriz de BSA, à temperatura ambiente (300K) e para as cinco concentrações

indicadas. A linha sólida representa o melhor ajuste conforme modelo representado pela equação (3.17).

109

Tabela 3.4 - Parâmetros A,

∆

E e

E para as amostras de nanocompósitos à base de nanopartículas

magnéticas

de maghemita dispersas em matriz de BSA.

Temperatura

(K)

Diluição Concentração

(partícula/cm

)

A (MHz)

E (eV)

∆

E (eV)

1:1 2,28x10

1,101 ± 0,01 0,510 ± 0,001 1,115 ± 0,002

1:2 1,14x10

2,691 ± 0,09 0,549 ± 0,001 1,117 ± 0,002

300 1:5 4,56x10

1,380 ± 0,05 0,547 ± 0,001 1,119 ± 0,000

1:10 2,28x10

3,630 ± 0,01 0,694 ± 0,001 1,121 ± 0,001

1:20 1,14x10

1,870 ± 0,03 0,552 ± 0,001 1,122 ± 0,002

A figura 3.28 apresenta a energia de anisotropia magnetocristalina em função da

concentração,

para nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em

matriz de BSA, à temperatura ambiente. Observa-se que a energia decresce com a concentração de

nanopartículas, à temperatura ambiente.

A figura 3.29 apresenta a energia de interação entre o momento magnético da nanopartícula e

o campo aplicado, em função da concentração. Observa-se uma diminuição de

E, com uma

variação de 0,184 eV.

Nos resultados apresentados nas figuras 3.28 e 3.29 verifica-se que a energia de anisotropia

magnetocristalina é maior que a interação entre o momento magnético da nanopartícula e o campo

aplicado. Este resultado está de acordo com a teoria descrita na seção 1.6.

110

0 5 10 15 20 25

1,114

1,116

1,118

1,120

1,122

1,124

1,126

γ-Fe

- BSA 300 K

∆E (eV)

Particulas(x10

-3

)

Figura 3.28- Energia de anisotropia magnetocristalina (

∆

E) em função da concentração para

nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA, à

temperatura ambiente (300 K).

0 5 10 15 20 25

0,50

0,55

0,60

0,65

0,70

0,75

γ-Fe

- BSA 300K

δE (eV)

Partículas(x10

-3

)

Figura 3.29 - Interação entre o momento magnético da nanopartícula e o campo aplicado (

E) em função da

concentração para nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de

BSA, à temperatura ambiente (300 K).

111

Em resumo, as curvas da componente imaginária em função da freqüência e a campo fixo

apresentam três picos na temperatura ambiente para nanocompósito à base de nanopartículas

magnéticas de ferrita de cobalto dispersas em matriz de PLA, dois picos para o FMI à base de

nanopartículas magnética de ferrita de cobalto e um pico para nanocompósito à base de

nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA. Os picos sofrem pequenos

deslocamentos para freqüências mais elevadas com o aumento do campo magnético fixo. As

medidas em temperatura ambiente mostram que a freqüência de pico em função do campo

magnético segue o modelo proposto por Rodriguez [95]. As curvas de absorção na temperatura de

nitrogênio líquido mostram uma redução nos picos.

A analise da dependência de freqüência de pico

com o campo aplicado permite determinar os valores de energia de anisotropia magnetocristalina e a

energia de interação dos momentos magnéticos das nanopartículas e o campo aplicado. Diferenças

observadas na análise de cada pico em termos da energia em função da concentração podem estar

associadas as interações partícula-partícula.

112

CAPÍTULO - 4

RESSONÂNCIA MAGNÉTICA

Neste capítulo consideramos os principais aspectos experimentais da técnica de ressonância

magnética, descrevendo os parâmetros medidos e os resultados experimentais para fluidos

magnéticos biocompatíveis (FM-dextrana e FM-DMSA) e nanocompósito biocompatível à base de

nanopartículas magnéticas de magnetita dispersas em matriz de BSA.

4.1 - INTRODUÇÃO

Ressonância magnética é um fenômeno observado em sistemas que possuem momento

magnético eletrônico ou nuclear. O momento magnético total do sítio precessa em torno da direção

do campo magnético estático aplicado. O sistema de spins, eletrônico ou nuclear, absorve

ressonantemente energia de microondas ou radiofreqüência, respectivamente, quando a freqüência

for idêntica à freqüência de precessão do sistema de spins. Pode-se imaginar que o vetor que

representa o spin total do sistema seja quantizado, com níveis de energia separados pelo efeito

Zeeman. A regra de seleção (

=∆

) permite transições apenas entre níveis adjacentes.

O fenômeno da ressonância magnética é característico de sistemas com spins acoplados que

tendem a se alinhar paralelamente. Este fenômeno pode ser descrito tanto pela visão semiclássica do

movimento natural de um spin num campo magnético (figura 4.1), quanto pela teoria quântica das

transições de spins entre dois estados de energia. Pela abordagem semiclássica, para um sítio com

momento magnético

submetido a um campo magnético

, o torque sobre o momento magnético

é dado por:

(4.1)

113

Figura 4.1 - Representação do momento magnético (

µ) de um sítio, precessando em torno do campo

magnético (H) quando submetido ao campo alternado (H

onde o momento magnético pode estar associado ao momento angular e à constante giromagnética:

γµ

(4.2)

Assim, o torque deve ser representado por:

γτ

= x

(4.3)

Portanto, a equação de movimento em termos da magnetização é:

(

(4.4)

cuja solução é a precessão de Larmor

, (4.5)

onde

é a freqüência de ressonância e H

é o campo efetivo.

Se o sistema magnético for submetido a um campo alternado (

), perpendicular ao

campo externo (

) (ver figura 4.1), observa-se um aumento na precessão angular devido à

componente do torque decorrente da interação entre o campo alternado e o momento magnético.

Este fenômeno sugere meios para separar os efeitos correspondentes a momentos diferentes.



= he



114

A energia de interação entre o momento magnético (

) do sítio e o campo magnético

externo (

) é expressa pelo termo Zeeman:

,.SHgH

Zeeman

(4.6)

onde g é o fator-g de Landé,

é o magneton de Bohr e

o momento magnético do sítio.

Condição de Ressonância

Em uma experiência de ressonância paramagnética eletrônica (RPE) ou ressonância

ferromagnética mede-se, basicamente, a absorção de micro-ondas pelos centros paramagnéticos ou

ferromagnéticos presentes na amostra, em função da intensidade do campo magnético aplicado. Isto

ocorre porque a energia de micro-ondas (h) causa transições entre os níveis de energia do sistema

de spins da amostra.

Por razões técnicas, como dimensões de guias de ondas e cavidades ressonantes, durante a

experiência a freqüência  de micro-ondas é mantida constante e a condição de ressonância é obtida

variando-se a intensidade do campo magnético estático aplicado. A posição da linha de ressonância

no espectro indica então o valor do campo magnético aplicado para o qual a absorção de energia

pela amostra é máxima.

Uma transição entre dois níveis de energia do sistema de spins é induzida pela perturbação

dependente do tempo, em forma do campo magnético oscilante de micro-ondas. Em um sistema de

dois níveis a diferença de energia entre dois estados distintos está esquematizada na figura 4.2.

H = 0 H≠0

∆E

Figura 4.2 - Quebra de degenerescência de um estado (S=1/2), pelo efeito Zeeman, em dois estados E

e E

115

A absorção ressonante de energia ocorrerá quando a energia h dos fótons associados

for igual à diferença de energia entre dois níveis de energia, isto é, quando:

hν = ∆E = gβH

, (4.7)

onde h é a constante de Planck, ν é a freqüência de micro-ondas, ∆E é a diferença de energia entre

os dois níveis, β é o magneton de Bohr, g é o fator-g e H

é o campo magnético efetivo. Além dos

campos externos aplicados (campo estático e campo de micro-ondas), o campo efetivo (H

) contém

também os campos locais intrínsecos da amostra.

Há, portanto, duas maneiras de atingir a condição de ressonância: manter o campo H fixo e

variar a freqüência

ou manter a freqüência

fixa e variar o campo H. A segunda condição é a

mais utilizada experimentalmente e foi usada neste trabalho. No caso de ressonância nuclear

trabalha-se na região de radiofreqüências (MHz), excitando os spins nucleares, enquanto que para

ressonância paramagnética ou ferromagnética a faixa de freqüência é a de microondas (GHz),

excitando os spins eletrônicos.

A Hamiltoniana do sistema estudado é em geral a combinação de um conjunto de

contribuições [95]:

EI AC SO ZE SS IH ZN QP

HH HHHHH H=+ ++++++

, (4.8)

onde cada contribuição à Hamiltoniana difere na ordem de grandeza da energia:

é a energia

eletrônica de um íon livre (1,2 - 12,4 eV);

é a energia de anisotropia cristalina (0,1 - 1,2 eV);

é a interação spin-órbita (1,2x10

-3

- 0,1 eV);

é a interação Zeeman eletrônica (0 - 1,2x10

-4

eV);

é a interação spin-spin (0 -1,2x10

-4

eV);

é a interação hiperfina (0 - 1,2x10

-6

eV);

é a interação Zeeman Nuclear (0 - 1,2x10

-7

eV) e

é a interação quadrupolar (0 - 1,2x10

-6

eV).

Os termos do Hamiltoniano são considerados ou não conforme a relevância para o sistema estudado.

O fator-g, ou fator de desdobramento espectroscópico, reflete a intensidade do acoplamento

spin-órbita no sistema de spins. Seu valor depende das características da amostra estudada; numa

situação com momento angular nulo, isto é, para elétrons livres, o fator-g é igual a 2,00232. Quando

um íon está no interior de um sólido ou líquido, entretanto, o campo elétrico criado pelos vizinhos

116

ligantes geralmente altera o movimento orbital dos elétrons, acarretando uma variação no valor do

fator-g. As variações devido à interação spin-órbita indicam uma propriedade característica do íon

no sistema considerado. No caso mais geral, o fator-g é dado pela fórmula de Landé [96]:

(

)

(

)

(

)

()

111

−

LLSSJJ

g (4.9)

onde J é o momento angular total, S é o momento angular de spin e L é o momento angular orbital.

4.2 - ASPECTOS EXPERIMENTAIS DA RESSONÂNCIA

Numa experiência de ressonância ferromagnética a amostra é exposta, em uma cavidade

ressonante, ao campo de microondas na presença de um campo magnético estático. Superposto ao

campo estático externo aplica-se um campo magnético de modulação de 100 kHz. A condição de

ressonância é usualmente satisfeita mantendo-se a freqüência de microondas constante e variando-se

a intensidade do campo magnético estático sobre a amostra. Durante o experimento mede-se

basicamente a absorção de microondas pelos centros magnéticos presentes na amostra em função do

campo magnético aplicado. O valor do campo magnético para o qual a absorção da energia é

máxima é o campo de ressonância (Hr). O campo de ressonância define a posição da linha no

espectro de ressonância.

As mudanças observadas no espectro de ressonância refletem a absorção de energia por um

sistema contendo sítios magnéticos, devido à variação da temperatura da amostra, orientação da

amostra em relação ao campo magnético externo aplicado (variação angular), concentração e

natureza dos sítios (centros) magnéticos presentes na amostra. O espectro de ressonância é analisado

através da forma da linha, intensidade da linha, posição da linha (campo de ressonância), largura da

linha e multiplicidade da linha. A área sob a curva de absorção de energia (figura 4.5) é proporcional

à concentração de centros magnéticos na amostra.

As medidas realizadas neste trabalho foram obtidos usando um espectrômetro BRUKER

ESP-300 do Laboratório de Ressonância Magnética, do Instituto de Física da Universidade Federal

de Goiás. Os espectros foram obtidos usando uma fonte de microondas (Klystron) operando na faixa

de freqüência de 9 a 10 GHz (banda-X). O espectrômetro possui um sistema de fluxo de nitrogênio

que permite variar a temperatura da amostra de 77 K a 800 K.

117

A figura 4.3 apresenta o diagrama de blocos do espectrômetro de ressonância magnética

constituído de um eletromagneto, uma fonte de radiação de micro-ondas e um sistema de detecção

da absorção de radiação pela amostra.

Figura 4.3 - Diagrama em blocos do Espectrômetro Bruker ESP-300.

Amplificador e

detector sensível

a fase

Sistema de

modulação do

cam

o ma

nético

Cavidade

Sistema de aquisição

e re

istro de dados

Klystron

Fonte de

potência do

eletroma

neto

Atenuador

Frequencímetr

Controlador de

micro-ondas

Isolador

Circulado

Eletromagneto

SISTEMA DE

MICRO-ONDAS

Guia de ondas

SISTEMA DO CAMPO

MAGNÉTICO

SISTEMA DE

DADOS

118

Sistema de Campo Magnético

O sistema de campo magnético é constituído por um eletromagneto que produz o campo

magnético aplicado H uniforme sobre a cavidade ressonante, na qual está colocada a amostra, e por

um sistema de varredura que permite uma variação linear do campo, medido e controlado por uma

ponta Hall. O eletromagneto do espectrômetro Bruker ESP-300 gera campos de até 20.000 Oe. A

orientação da amostra em relação ao campo estático pode ser controlada com um goniômetro ou

simplesmente com a rotação do eletromagneto. A temperatura da amostra pode ser controlada com o

sistema de fluxo de nitrogênio.

O campo magnético oscilante de micro-ondas, aplicado perpendicularmente ao campo estático,

H, interage com o material ferromagnético induzindo o movimento de precessão dos spins,

implicando em absorção de energia. Como a freqüência de precessão varia com o aumento do

campo magnético externo, observa-se uma forte absorção de energia do campo de micro-ondas para

o campo que faz a freqüência angular de precessão coincidir com a freqüência angular da radiação

aplicada (condição de ressonância).

Sistema de Micro-Ondas

O sistema de micro-ondas é constituído por uma válvula geradora de micro-ondas (Klystron ),

um circulador que separa a energia emitida pela Klystron da energia refletida pela cavidade

ressonante, um cristal retificador ou diodo, um circuito de controle automático de freqüência

(circuito AFC) e um atenuador que ajusta o nível da potência de micro-ondas incidente na amostra.

A transmissão do feixe de micro-ondas é feita por guias de ondas que conduzem o fluxo de micro-

ondas para a cavidade ressonante. Na cavidade ressonante a energia de micro-ondas é armazenada

em ondas estacionárias, de tal forma que sobre a amostra o campo elétrico de micro-ondas é mínimo

e o campo magnético é máximo. O espectrômetro Bruker ESP-300 utilizado pode operar com pontes

de micro-ondas de 9,6 (banda-X) e 34,0 (Banda-Q) GHz. Medidas de freqüência de micro-ondas

foram feitas com um freqüencímetro HP-5350B (banda-X), e valores típicos de potência de micro-

ondas usados foram 2,0 mW e 5,0 mW.

119

Sistema de Modulação e Detecção

O sistema de modulação e detecção modula o sinal de absorção com freqüência de até

100 Khz, detecta o sinal em fase para melhorar a relação sinal/ruído, e converte-o em sinal DC

(primeira e segunda derivadas do sinal de absorção) que é enviado a um sistema de registro e

análise/manipulação. Valores típicos de intensidade e freqüência de campos de modulação usados

foram 5,0 Oe e 100 KHz, respectivamente. Convém ressaltar que o uso de freqüências elevadas de

modulação é compatível com o reduzido volume de material ferromagnético das amostras

investigadas (áreas da ordem de 4,0 mm² e espessuras da ordem de 500 nm). No espectrômetro

Bruker ESP-300, as bobinas são acopladas às próprias cavidades ressonantes (Banda-X). Além do

campo estático a amostra é submetida, portanto, a dois campos oscilantes, o de micro-ondas e o de

modulação. A figura 4.4 mostra foto do Laboratório de Ressonância Magnética (IF-UFG) com

detalhe do equipamento utilizado.

Figura 4.4 - Foto do Laboratório de Ressonância Magnética.

A figura 4.5 ilustra a linha de absorção e a figura 4.6 a primeira derivada da curva de

absorção para um espectro típico. Para a apresentação do espectro obtemos a primeira derivada da

absorção, pois a amplitude do sinal detectado, que tem a mesma freqüência da modulação, é

aproximadamente proporcional à inclinação da tangente à linha de absorção no ponto central do

intervalo de oscilação do campo. Os parâmetros diretamente relacionados com o espectro são o

campo de ressonância Hr, a largura de linha ∆H e a intensidade do sinal, dada pela área sob a curva,

120

ou aproximadamente I = y

max

.(∆H)², conforme mostrado na figura 4.6. Esses parâmetros podem

então ser estudados em função de características ou tratamentos específicos da amostra, em função

de variação de temperatura da amostra, em função da orientação do campo aplicado em relação aos

eixos de simetria da amostra, ou mesmo em função da potência de micro-ondas, ou da amplitude e

freqüência do campo de modulação. A figura 4.7 apresenta a segunda derivada do espectro que

observa-se, é aproximadamente simétrico. Essa simetria revela que há somente uma linha na

formação do espectro.

0246

BSA 1:1 (300 K)

Curva de absorção (u. a.)

Hr (kgauss)

Figura 4.5 - Curva de absorção de nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de maghemita

dispersas em matriz de BSA. A concentração é de 2,28x10

partículas/cm

, temperatura de 300 K e campo

central de 3.312 gauss.

Figura 4.6 - Primeira derivada da curva de absorção de nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas

de maghemita dispersas em matriz de BSA. A concentração é de 2,28x10

partículas/cm

, temperatura de

300 K, largura de linha (∆H) de 856 gauss, campo de ressonância (Hr) de 3.312 gauss, fator-g igual a 2,035.

0246

-8

-4

BSA 1:1 (300 K)

1ª Derivada da curva de absorção (u. a.)

Hr (kgauss)

max

∆

121

0246

-1

BSA 1:1 (300 K)

2ª derivada da curva de absorção (u. a.)

Hr (kgauss)

Figura 4.7 - Segunda derivada da curva de absorção do espectro característico do nanocompósito à base de

nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA. Concentração de 2,28x10

partículas/cm

, à temperatura de 300 K.

Precisão das Medidas

Valores de campo de ressonância e largura de linha foram medidos com precisão de 0,1 gauss.

A leitura do ângulo, no caso da variação angular do campo magnético externo, possui um erro

inferior a 0,5

. No caso da freqüência de micro-ondas, verificam-se variações da ordem de ± 1 KHz

durante a aquisição de um espectro. O sistema de fluxo de nitrogênio permite medir a temperatura

da amostra com precisão de ± 0,1 K.

4.3 - RESSONÂNCIA MAGNÉTICA DE FLUIDOS E NANOCOMPÓSITOS MAGNÉTICOS

BIOCOMPATÍVEIS

A técnica de ressonância magnética tem sido usada com sucesso no estudo e na investigação

de diferentes aspectos dos fluidos e nanocompósitos magnéticos biocompatíveis. Os primeiros

trabalhos de sistemas magnéticos nanoparticulados foram realizados usando ressonância magnética

para nanopartículas imersas em uma matriz não magnética [97,98]. Efeitos de carga e descarga

magnética nas superfícies das partículas [99] e da relaxação Browniana [100] também tem sido

investigados.

122

Os primeiros trabalhos em fluidos magnéticos usando ressonância magnética foram feitos

por Sharma e Waldner em 1977 [101] em fluidos magnéticos surfactados à base de nonopartículas

de magnetita. Os espectros obtidos mostraram um sinal alargado, atribuído por eles às partículas

grandes no estado ferrimagnético e um sinal superposto, bem mais estreito, associado às partículas

menores no estado superparamagnético.

Tronconi e colaboradores, em 1993 [102], apresentaram um trabalho de ressonância

magnética em fluidos magnéticos iônicos à base de ferrita de manganês, os quais também foram

estudados por Morais e colaboradores [99]. Tronconi e colaboradores [102] investigaram a variação

da largura de linha do espectro de ressonância em função da distância centro-a-centro das

nanopartículas, mostrando que a variação da distância era resultado da diluição de uma amostra

concentrada. O modelo proposto por Morais e colaboradores [98] foi usado para explicar os

resultados experimentais em fluidos magnéticos iônicos [102]. O modelo considera os centros

magnéticos (nanopartículas de ferrita) arranjados numa rede tipo corpo centrado (BCC), dispersos

em uma matriz não-magnética e possuindo spin eletrônico efetivo S >> 1. Consideram-se somente

as interações Zeeman e interação dipolar. Foi utilizado o método dos momentos de Van Vleck

(1948), que considera a interação dipolar como a principal fonte de alargamento da linha de

ressonância.

Os fluidos magnéticos biocompatíveis também têm sido estudados por ressonância

magnética. Um dos primeiros trabalhos foi realizado por Da Silva e colaboradores 1997 [103]. Neste

trabalho, analisaram-se as alterações das propriedades magnéticas das partículas conforme a

introdução de moléculas biocompatíveis complexadas na superfície das nanopartículas magnéticas.

Fluido magnético à base de nanopartículas de magnetita cobertas com dextrana foi estudado [104],

quanto à sua biodisposição no sangue de camundongos Swiss após administração endovenosa. Em

outro trabalho similar a ressonância magnética foi usada para analisar a cinética de

disposição/absorção das nanopartíiculas no sangue, no fígado e no baço de camundongos [105]. A

biodistribuição de fluido magnético à base de nanopartículas de magnetita cobertas com DMSA foi

estudada [106] no baço, cérebro, coração, fígado, pâncreas, pulmão, rim e também sangue de

camundongos Swiss. Amostras de tecido de cada órgão foram coletadas e analisadas por ressonância

magnética, revelando uma meia vida de permanência no sangue aproximadamente 5 minutos e

grande concentração de nanopartículas no pulmão.

123

4.4 - MEDIDAS DE RESSONÂNCIA MAGNÉTICA

As medidas de ressonância magnética dos fluidos e nanocompósitos magnéticos

biocompatíveis deste trabalho foram realizadas no laboratório de Ressonância Magnética do

Instituto de Física da Universidade Federal de Goiás.

4.4.1 - Fluidos Magnéticos Biocompatíveis

Nas medidas de ressonância foram investigadas a variação da largura de linha e do campo de

ressonância em função da temperatura e da concentração das nanopartículas magnéticas.

Foram realizadas medidas em banda-X (~9,421 GHz) com amostras de fluido magnético à

base de magnetita coberta com dextrana para as concentrações de 4,8×10

, 2,4×10

, 9,6×10

4,8×10

e 4,8×10

partículas/cm³ e coberta com DMSA nas concentrações de 4,9×10

, 2,4×10

9,8×10

, 4,9×10

e 4,9×10

partículas/cm³.

Durante as medidas devem-se tomar alguns cuidados, tais como: quantidade de amostra, pois

o volume pode alterar sensivelmente as medidas, e potência de micro-ondas, uma vez que potências

altas podem levar à saturação do sinal de ressonância [107]. As figuras 4.8 e 4.9 mostram alguns

espectros típicos de ressonância magnética (primeira derivada da curva de absorção) das amostras de

fluido magnético surfactado à base de magnetita-dextrana e magnetita-DMSA, respectivamente,

para temperaturas variando entre 100 K e 240 K e concentrações 1:2 e 1:100. A varredura foi

realizada sempre no mesmo intervalo de campo magnético (49 a 6.950 gauss) e a quantidade de

amostra utilizada para as medidas dos dois materiais foi de 5 µL. Os espectros obtidos para os

fluidos são razoavelmente descritos por uma única linha de ressonância, que fornece uma medida

direta do campo de ressonância (Hr), da largura de linha pico a pico (H) e da intensidade do sinal.

Podemos observar destes resultados que o campo de ressonância aumenta com a temperatura e

apresenta o mesmo comportamento para todas as concentrações. Verifica-se também um aumento

significativo do campo de ressonância da amostra mais diluída (1:100) em relação à amostra mais

concentrada (1:2). Estes resultados concordam com os dados relatados na literatura [24].

124

Figura 4.8 - Espectros típicos de ressonância magnética do fluido magnético FM-dextrana nas diluições 1:2 e

1:100 [108].

Figura 4.9 - Espectros típicos de ressonância magnética do fluido magnético FM-DMSA nas diluições 1:2 e

1:100 [109].

01234567

-15

-10

-5

2,4x10

-3

100 K

120 K

100 K

240 K

4,8x10

-3

Intensidade (u. a.)

H (kgauss)

01234567

-25

-20

-15

-10

-5

4,9X10

-3

2,4X10

-3

240 K

100 K

120 K

100 K

120 K

240 K

Intensidade (u. a.)

H (kgauss)

125

4.4.2 - Nanocompósitos Magnéticos Biocompatíveis

Nas medidas de ressonância do nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de

maghemita dispersas em matriz de BSA foram investigadas a variação da largura de linha e campo

de ressonância em função da temperatura e da concentração das nanopartículas magnéticas usadas

na preparação dos nanocompósitos.

Foram realizadas medidas em banda-X (~9,421 GHz), em nanocompósitos à base

nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA, para as concentrações de

2,28×10

; 1,14×10

; 4,56×10

; 2,28×10

e 1,14×10

partículas/cm³.

As figuras 4.10, 4.11, 4.12, 4.13 e 4.14 apresentam espectros típicos de ressonância

magnética (primeira derivada da curva de absorção) das amostras de nanocompósitos à base

nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA, para temperaturas variando

entre 100 K e 300 K. A varredura foi realizada sempre no mesmo intervalo de campo magnético (49

a 6.500 gauss) e a temperatura variando de 10 em 10 K.

Os espectros obtidos para os

nanocompósitos são razoavelmente descritos por uma única linha de ressonância, que fornece uma

medida direta do campo de ressonância (Hr), largura de linha pico-a-pico(∆H) e intensidade do

sinal. Podemos observar destes resultados que o campo de ressonância aumenta com a temperatura e

apresenta o mesmo comportamento para todas as concentrações. As medidas realizadas com os

nanocompósitos são comparáveis com as medidas dos fluidos magnéticos (FM-dextrana e FM-

DMSA), desprezando a parte de descongelamento do fluido.

Na figura 4.15 verifica-se que o campo de ressonância apresenta pouca variação com a

concentração de nanopartículas imersas na matriz hospedeira, à temperatura ambiente. As figuras

4.16 a 4.20 apresentam, cada uma, três espectros de ressonância nas temperaturas de 100, 200 e 300

K. Podemos observar a variação do campo de ressonância com a temperatura. Na figura 4.20

observamos no espectro à temperatura ambiente (300 K) o surgimento de uma segunda linha, na

região central da linha dominante, que não foi investigada. Estes espectros foram obtidos a um

campo de modulação com freqüência de 100 kHz e potência de microondas de 2 mW.

126

01234567

-6

-3

220 K

100 K

140 K

130 K

120 K

110 K

200 K

190 K

180 K

170 K

300 K

290 K

280 K

270 K

260 K

250 K

240 K

230 K

210 K

160 K

150 K

1:1 (Maghemita-BSA)

Intensidade (u.a.)

H (kgauss)

Figura 4.10 - Espectros obtidos para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de

maghemita dispersas em matriz de BSA, na concentração de 2,28x10

partículas/cm

, em várias

temperaturas

127

01234567

-2

-1

120 K

110 K

150 K

140 K

130 K

180 K

170 K

160 K

220 K

210 K

200 K

190 K

300 K

290 K

280 K

270 K

260 K

250 K

240 K

230 K

1:2 (Maghemita-BSA)

Intensidade (u. a.)

H (kgauss)

Figura 4.11 - Espectros obtidos para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de

maghemita dispersas em matriz de BSA, na concentração de 1,14x10

partículas/cm

, em várias

temperaturas.

128

01234567

-2

-1

110 K

300 K

220 K

120 K

130 K

140 K

150 K

160 K

170 K

180 K

190 K

200 K

210 K

240 K

250 K

260 K

270 K

280 K

290 K

100 K

1:5 (Maghemita-BSA)

Intensidade (u. a.)

H (kgauss)

Figura 4.12 - Espectros obtidos para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de

maghemita dispersas em matriz de BSA, na concentração de 4,56x10

partículas/cm

, em várias

temperaturas.

129

01234567

-3

-2

-1

1:10 (Maghemita-BSA)

290 K

260 K

270 K

280 K

230 K

240 K

250 K

300 K

110 K

120 K

130 K

140 K

150 K

160 K

170 K

180 K

190 K

200 K

210 K

220 K

100 K

Intensidade (u. a.)

H (kgauss)

Figura 4.13 - Espectros obtidos para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de

maghemita dispersas em matriz de BSA, na concentração de 2,28x10

partículas/cm

, em várias

temperaturas.

100

130

01234567

-2

-1

110 K

100 K

150 K

140 K

130 K

120 K

210 K

200 K

220 K

190 K

180 K

170 K

160 K

300 K

290 K

280 K

270 K

260 K

250 K

240 K

230 K

1:20 (Maghemita-BSA)

Intensidade (u. a.)

H (kgauss)

Figura 4.14 - Espectros obtidos para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de

maghemita dispersas em matriz de BSA, na concentração de 1,14 x10

partículas/cm

, em várias

temperaturas.

101

131

02468

-2

-1

1,14x10

-3

4,56x10

-3

2,28x10

-3

1,14x10

-3

Intensidade X Hr (Maghemita-BSA 300 K)

2,28x10

-3

Intensidade (u. a.)

H (kgauss)

Figura 4.15 - Espectros característicos de nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de maghemita

dispersas em matriz de BSA, nas concentrações indicadas e à temperatura de 300 K.

02468

-1,0

-0,5

0,0

0,5

1,0

Intensidade X Hr (Maghemita-BSA 1:1)

200 K

300 K

100 K

Intensidade (u. a.)

H (kgauss)

Figura 4.16 - Espectros obtidos para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de

maghemita dispersas em matriz de BSA, na concentração de 2,28x10

partículas/cm

e em função da

temperatura.

102

132

02468

-1

Intensidade X Hr (Maghemita-BSA 1:2)

200 K

300 K

100 K

Intensidade (u. a.)

H (kgauss)

Figura 4.17 - Espectros obtidos para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de

maghemita dispersas em matriz de BSA, na concentração de 1,14x10

partículas/cm

e em função da

temperatura.

02468

-4

Intensidade X Hr (Maghemita-BSA 1:5)

300 K

200 K

100 K

Intensidade (u. a.)

H (kgauss)

Figura 4.18 - Espectros obtidos para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de

maghemita dispersas em matriz de BSA, na concentração de 4,56x10

partículas/cm

e em função da

temperatura.

103

133

02468

-1,0

-0,5

0,0

0,5

1,0

Intensidade X Hr (Maghemita-BSA 1:10)

300 K

200 K

100 K

Intensidade (u. a.)

Hr (kgauss)

Figura 4.19 - Espectros obtidos para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de

maghemita dispersas em matriz de BSA, na concentração de 2,28x10

partículas/cm

e em função da

temperatura.

02468

-4

Intensidade X Hr (Maghemita-BSA 1:20)

200 K

300 K

100 K

Intensidade (u. a.)

Hr (kgauss)

Figura 4.20 - Espectros obtidos para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de

maghemita dispersas em matriz de BSA, na concentração de 1,14x10

partículas/cm

e em função da

temperatura.

As figuras 4.21 a 4.23 mostram os resultados do campo de ressonância magnética em função

da temperatura para fluidos (FM-dextrana e FM-DMSA) e nanocompósitos à base nanopartículas

104

134

magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA. Verificamos que, em todas as amostras, o

campo de ressonância aumentou com a temperatura.

Figura 4.21 - Campo de ressonância (Hr) do fluido magnético FM-dextrana em função da temperatura (T).

Figura 4.22 - Campo de ressonância (Hr) do fluido magnético FM-DMSA em função da temperatura (T).

100 150 200 250

2,62,6

2,7

2,82,8

2,9

3,03,0

FM-DMSA

4,9 x 10

-3

2,4 x 10

-3

Hr (kgauss)

Temperatura (K)

100 150 200 250 300

2,90

2,95

3,00

3,05

3,10

3,15

3,20

FM-dextrana

4,8x10

-3

2,4x10

-3

Hr (kgauss)

Temperatura (K)

105

135

100 150 200 250 300

3,1

3,2

3,3

3,4

Maghemita-BSA

Hr (kgauss)

Temperatura (K)

2,28x10

-3

1,14x10

-3

4,56x10

-3

2,28x10

-3

1,14x10

-3

Figura 4.23 - Campo de ressonância do nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de maghemita

dispersas em matriz de BSA em função da temperatura.

Os dados obtidos (figura 4.24 a 4.26) mostram o comportamento da largura de linha de

ressonância em função da temperatura. Podemos verificar que a largura de linha aumenta com o

aumento do inverso da temperatura.

As figuras 4.27 a 4.29 mostram que a área sob a curva de absorção, associada a cada

concentração, decresce com a temperatura. Como a área é um indicativo de número de sítios

magnéticos ressonantes presentes na amostra, os dados indicam que o número de sítios magnéticos

decresce com o aumento da temperatura. Entretanto, a área sob a curva de absorção varia com a

concentração de partículas, de modo que os efeitos observados com a variação da temperatura

revelam propriedades intrínsecas da amostra.

106

136

Figura 4.24 -

Dependência da largura de linha (∆Hr) com o inverso da temperatura (T) para o fluido

magnético FM-dextrana.

Figura 4.25 - Dependência da largura de linha (∆Hr) com o inverso da temperatura (T) para o fluido

magnético FM-DMSA.

34567891011

0,6

0,8

1,0

1,2

1,4

FM-DMSA

4,9 x 10

-3

2,4 x 10

-3

∆Hr (kgauss)

1000/T (K

-1

)

34567891011

0,7

0,8

0,9

1,0

1,1

1,2

1,3

1,4

FM-dextrana

4,8x10

-3

2,4x10

-3

∆Hr (kgauss)

1000/T (K

-1

)

107

137

46810

0,8

1,0

1,2

1,4

Maghemita-BSA

∆Hr (kgauss)

1000/T (K

-1

)

2,28x10

-3

1,14x10

-3

4,56x10

-3

2,28x10

-3

1,14x10

-3

Figura 4.26 - Largura de linha de ressonância do nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de

maghemita dispersas em matriz de BSA em função do inverso da temperatura.

100 150 200 250 300 350 400

0,0

0,3

0,6

0,9

1,2

Área X Temperatura (FM-Dextrana)

Área Normalizada

Temperatura (K)

4,8x10

-3

2,4x10

-3

4,8x10

-3

4,8x10

-3

Figura 4.27 - Área normalizada em função da temperatura, para concentrações 1:1, 1:2, 1:10 e 1:100 da

amostra de fluido magnético à base de magnetita coberta com dextrana (FM-dextrana).

108

138

Figura 4.28 - Área normalizada em função da temperatura, para concentrações 1:1, 1:2, 1:10 e 1:100 da

amostra de fluido magnético à base de magnetita coberta com DMSA (FM-DMSA).

Na figura 4.29 – Área normalizada em função da temperatura, para concentrações 1:1, 1:2 1:5, 1:10 e 1:20 da

amostra de nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA.

100 150 200 250 300 350 400

0,2

0,4

0,6

0,8

1,0

1,2

Área X Temperatura (Maghemita-BSA)

Área Normalizada

Temperatura (K)

2,28x10

-3

1,14x10

-3

4,56x10

-3

2,28x10

-3

1,14x10

-3

100 150 200 250 300 350 400

0,2

0,4

0,6

0,8

1,0

1,2

Área X Temperatura (FM-DMSA)

Área Normalizada

Temperatura (K)

4,9x10

-3

2,45x10

-3

4,9x10

-3

4,9x10

-3

109

139

Análise dos resultados de largura de linha em função da temperatura

O comportamento da largura de linha em função da temperatura tem sido avaliado na

literatura com ênfase nos termos que contribuem para a barreira de energia de anisotropia

∆

E. O

modelo utilizado por Morais e colaboradores [99,110] tem sido aplicado na análise dos resultados de

ressonância em fluidos magnéticos iônicos [110], fluidos magnéticos surfactados [111],

nanocompósitos magnéticos [112] e fluidos magnéticos biocompatíveis [113].

O modelo considera que a nanopartícula magnética é aproximadamente esférica, imersa em

uma matriz dielétrica, estável, com vários termos contribuindo para a energia

∆

E. Consideram-se a

interação do momento magnético das partículas com o campo magnético externo, o termo de energia

magnetocristalina das partículas e a interação dipolar magnética entre as partículas da amostra.

Utilizando o método de Van Vleck [114] é possível escrever a equação para a largura de linha de

ressonância em função da temperatura [108]:













∆

=∆

tanh

, (4.15)

onde A=5g

Sn e

∆

E=(B + C/r

+ D/r + E/r

) [100]. No termo de energia

∆

E temos B=(KV

γµ

H)/2kT, C=(δµ

/2kT), D=(

θσ

/2kT) e E=(

/2kT). O termo B é formado pela energia de

anisotropia magnetocristalina (KV) e a energia magnética (

γµ

H). O termo C refere-se à interação

dipolar magnética, o termo D à interação culombiana e o termo E à interação dipolar elétrica. Aqui

é a densidade superficial de carga. As constantes de acoplamento são

Conforme a equação 4.15 a variação da largura de linha de ressonância depende da

temperatura (T) e da distância média (r) entre partículas adjacentes. No caso de fluidos magnéticos

biocompatíveis, constituídos de nanopartículas dispersas em meio aquoso estável, os termos D

(interação Coulombiana) e E (interação dipolar elétrica) podem ser omitidos. Assim, a equação 4.15

pode ser reescrita como [108]:

GtFHr

tanh

∆

, (4.16)

110

140

onde

= ;

1000

= e

2.10

KV H

γµ







= . Segundo Pereira [115], os termos F e G

incluem a dependência da variação da largura de linha efetiva com a concentração de partículas. O

parâmetro F está associado à distância de separação entre as partículas (r), que varia com a

concentração de partículas. O parâmetro G está relacionado com a barreira de energia

∆

E, onde

estão incluídos os termos da energia magnetocristalina, interação Zeeman e interações dipolares

magnéticas. O termo associado ao movimento Browniano foi desprezado por se tratar de medidas a

baixas temperaturas.

Os dados das figuras 4.24, 4.25 e 4.26 foram ajustados pela equação 4.16 como representado

nas figuras 4.30, 4.31 e 4.32.

Figura 4.30 -

Dependência da largura de linha (∆Hr) com a temperatura (T) para o fluido magnético FM-

dextrana. Dados ajustados pela equação (4.16) [108].

34567891011

0,7

0,8

0,9

1,0

1,1

1,2

1,3

1,4

FM-dextrana

4,8x10

-3

2,4x10

-3

modelo

∆Hr (kgauss)

1000/T (K

-1

)

111

141

Figura 4.31 - Dependência da largura de linha (∆Hr) com a temperatura (T) para o fluido magnético FM-

DMSA. Dados ajustados pela equação (4.16) [109].

O alargamento da linha de ressonância magnética depende da temperatura e da barreira de

energia (∆E) através da qual o momento magnético da partícula sofre relaxação. A relaxação que

ocorre associada à nanopartícula é do tipo Néel, que é termicamente assistida e relacionada com a

energia de anisotropia magnetocristalina (∆E = K

eff

V). Entretanto, para amostras relativamente

concentradas, há ainda a interação dipolo-dipolo entre partículas adjacentes (µ²/r³) e, na presença de

um campo magnético externo, há a interação entre o momento magnético da partícula e o campo

externo (µH

ext

). Ainda, para medidas a baixas temperaturas ou a temperaturas onde o fluido

magnético está congelado, a contribuição para a barreira de energia não está relacionada com o

termo Browniano. Portanto, a barreira de energia pode ser escrita como ∆E = K

eff

V + µH

ext

+ δµ²/R³,

onde  é um coeficiente de acoplamento [91].

Com os valores dos parâmetros obtidos a partir dos ajustes da largura de linha vs 1000/T,

para as amostras de fluido magnético surfactado de magnetita recoberta com dextrana e DMSA

segundo a equação (4.16) e considerando a anisotropia magnetocristalina efetiva da magnetita (K

eff

= 1,9x10

erg/cm³), estima-se o diâmetro médio das nanopartículas em 10,6 nm (1:2) e 9,4 nm

34567891011

0,6

0,8

1,0

1,2

1,4

FM-DMSA

4,9 x 10

-3

2,4 x 10

-3

_ modelo

∆Hr (kgauss)

1000/T (K

-1

)

112

142

(1:100) para FM-dextrana e 9,4 nm (1:2), 9,3 nm (1:100) para FM-DMSA. Tomando a razão dos

diâmetros (1:2/1:100) encontramos 1,17 (diâmetro 1:2 é maior 17%) para FM-dextrana e 1,05

(diâmetro 1:2 é maior 5%) para FM-DMSA. Estes resultados indicam aglomeração de partículas nas

amostras mais concentradas. Esta informação é extremamente importante na análise do espectro de

ressonância obtido de tecido biológico após injeção de fluidos magnéticos biocompatíveis em

animais. Na tabela 4.1 estão os resultados obtidos para anisotropia efetiva e diâmetro das

nanopartículas nos fluidos magnéticos investigados (FM-dextrana e FM-DMSA).

Tabela 4.1 - Anisotropia efetiva e diâmetro médio para determinadas concentrações das amostras de

FM-dextrana e FM-DMSA.

Amostra Concentração

(partículas/cm

)

eff

(x10

erg/cm

)

<D> (nm)

FM de 4,8x10

2,09 9,4

magnetita- dextrana 2,4x10

1,62 10,6

FM de 4,9x10

1,16 9,3

magnetita - DMSA 2,4x10

1,20 9,4

Com os valores dos parâmetros obtidos a partir dos ajustes da largura de linha vs 1000/T,

para as amostras de nanocompósito magnético de maghemita dispersa em matriz de BSA segundo a

equação (4.16) e considerando a anisotropia magnetocristalina efetiva da maghemita (K

eff

8,13x10

erg/cm³), estima-se o diâmetro médio das nanopartículas. A diferença percentual do

diâmetro médio entre a concentração 1:1 e 1:20 é de 26%. Comparando estes resultados com os

obtidos por raios-X e MET eles estão em dimensões comparáveis. Estes resultados indicam

aglomeração de partícula nas amostras mais concentradas. Esta informação é extremamente

importante na análise do espectro de ressonância obtido de tecido biológico após injeção de

nanocompósitos magnéticos biocompatíveis em animais. Na tabela 4.2 estão os resultados obtidos

para anisotropia efetiva (K

eff

), diâmetro médio(<D>), número de centros magnéticos por partícula

(n), distância média entre partículas adjacentes (r) e energia de anisotropia magnetocristalina (E)

das nanopartículas do nanocompósito magnético de maghemita dispersa em matriz de BSA.

Observa-se que o número de centros magnéticos aumenta com a diluição da amostra e este

comportamento é oposto ao encontrado em fluidos magnéticos (diminuem com a diluição). Verifica-

se que a barreira de energia aumenta com a diminuição da concentração, e que a quantidade de

113

143

centros magnéticos da matriz influenciou a diminuição da anisotropia. Este comportamento pode ser

observado na figura 4.33.

34567891011

0,8

1,0

1,2

1,4

Largura de Linha X 1000/T (Maghemita-BSA)

∆H (kgauss)

1000/T (K

-1

)

2,28x10

-3

1,14x10

-3

4,56x10

-3

2,28x10

-3

1,14x10

-3

modelo

Figura 4.32 - Largura de linha de ressonância em função da temperatura, para as concentrações 1:1, 1:2, 1:5,

1:10 e 1:20, para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas

em matriz de BSA. A linha sólida representa o melhor ajuste (resumo aceito – Thin Films 2006).

Tabela 4.2 - Anisotropia efetiva (K

eff

), diâmetro médio (<D>), número de centros magnéticos por

partícula (n), distância média entre partículas adjacentes (r) e energia de anisotropia

magnetocristalina (E) para determinadas concentrações das amostras de CM-BSA.

Amostra Concentração

(partícula/cm

)

eff

(x10

erg/cm

)

<D> (nm)

n r (x10

-7

m) E (eV)

2,28x10

4,3 5,59 3.120 4,3 0,246

CM de 1,14x10

4,0 5,63 3.461 4,7 0,233

Maghemita - 4,56x10

3,7 6,40 3.945 5,4 0,317

BSA 2,28x10

3,4 7,00 4.322 5,9 0,382

1,14x10

3,3 7,60 4.647 6,4 0,474

114

144

0 5 10 15 20 25

0,2

0,3

0,4

0,5

γ-Fe

- BSA

∆E (eV)

Partículas(x10

-3

)

Figura 4.33 - Energia de anisotropia magnetocristalina (

∆

E) em função da concentração para

nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA.

Análise dos dados de ressonância em função da temperatura

As medidas do campo de ressonância em função da temperatura são analisados pela seguinte

expressão [112,113]













−−=

ADR

HHH

, ( 4.17)

onde

é a freqüência angular de ressonância,

é a razão giromagnética, H

é o campo de

desmagnetização e H

(= 2K

eff

) é o campo de anisotropia. A anisotropia efetiva K

eff

é escrita

como a soma de K

(anisotropia do bulk) mais Ks (anisotropia de superfície) que são as

componentes da anisotropia magnetocristalina da nanopartícula (K

eff

= K

+ K

). A componente

superficial é dada por K

= (6/D)k

, onde D é o diâmetro da nanopartícula e k

é a anisotropia de

superfície. Em geral, K

eff

e M

(magnetização de saturação) são dependentes da temperatura.

115

145

Na literatura [91] discutem-se duas regiões distintas para o comportamento do campo de

ressonância de fluidos magnéticos em função da temperatura; uma região abaixo da temperatura de

descongelamento e outra região acima dessa temperatura. As medidas do campo de ressonância em

função da temperatura realizadas no compósito (Maghemita-BSA), entre 100 e 300 K, mostram

ausência de descontinuidade com o aumento da temperatura. A anisotropia efetiva pode ser

representada por uma relação empírica dada por K

eff

= K

+ k

eff

T, onde K

é uma constante e o

coeficiente k

eff

está relacionado com a variação de temperatura, expresso em erg/cm

K. Portanto,

para os dados obtidos nesse trabalho, na faixa de temperatura de 100 a 300 K, o campo de

ressonância é dado pela relação empírica [91]:













−−=

. (4.18)

Temos que, H

= B +AT, onde A = 2k

eff

e B = (

- 2K

– H

). Os valores de A e B são

obtidos dos ajustes dos dados das figuras 4.34 a 4.36.

Figura 4.34 - Campo de ressonância (Hr) do fluido magnético FM-dextrana em função da temperatura (T).

Dados ajustados pela equação (4.18) [108].

100 150 200 250 300

2,90

2,95

3,00

3,05

3,10

3,15

3,20

FM-dextrana

4,8x10

-3

2,4x10

-3

modelo

Hr (kgauss)

Temperatura (K)

116

146

Figura 4.35 - Campo de ressonância (Hr) do fluido magnético FM-DMSA em função da temperatura (T).

Dados ajustados pela equação (4.18) [109].

50 100 150 200 250 300 350

3,1

3,2

3,3

3,4

Hr x T (Maghemita-BSA)

Hr (Kgauss)

Temperatura (K)

2,28x10

-3

1,14x10

-3

4,56x10

-3

2,28x10

-3

1,14x10

-3

modelo

Figura 4.36 - Campo de ressonância em função de temperatura, para as concentrações 1:1, 1:2, 1:5, 1:10 e

1:20, para a amostra de nanocompósito à base de nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em

matriz de BSA. Dados ajustados pela equação (4.18) (resumo aceito – Thin Films 2006).

100 150 200 250

2,62,6

2,7

2,82,8

2,9

3,03,0

FM-DMSA

4,9 x 10

-3

2,4 x 10

-3

___ modelo

Hr (kgauss)

Temperatura (K)

117

147

Tabela 4.3 - Parâmetros obtidos do ajuste dos dados das amostras de FM-dextrana (figura 3.34),

FM-DMSA (figura 3.35) e NCM-BSA (figura 3.36), segundo a equação (4.18).

Amostra Concentração

(partícula/cm

)

A (Gauss/K) B (gauss)

FM de 2,4x10

0,953 ± 0,04 2.952 ± 6

Magnetita-dextrana 4,8x10

1,112 ± 0,03 2.930 ± 4

FM de 2,45x10

1,154 ± 0,05 2.650 ± 7

Magnetita-DMSA 4,9x10

1,103 ± 0,03 2.740 ± 4

2,28x10

0,793 ± 0,06 3.086 ±13

1,14x10

0,855 ± 0,03 3.095 ± 7

NCM de 4,56x10

0,881 ± 0,07 3.227 ± 14

Maghemita-BSA 2,28x10

0,894 ± 0,03 3.091 ± 5

1,14x10

0,898 ± 0,03 3.091 ± 7

A tabela 4.3 apresenta os parâmetros A e B para a amostra de FMB-dextrana, FM-DMSA e

nanocompósitos à base nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA, nas

concentrações indicadas, conforme o ajuste dos dados representados nas figuras 4.34 a 4.36. Com a

diminuição da concentração o parâmetro A cresce, sugerindo que o valor da anisotropia de

superfície da nanopartícula aumenta com a concentração. Observa-se que o parâmetro A está

associado ao diâmetro da nanopartícula, à constante de anisotropia de superfície (k

) e à

magnetização de saturação (M

). Já o parâmetro B está associado a razão entre a freqüência de

ressonância (

) e a razão giromagnética (

), o campo de desmagnetização (H

) e o campo de

anisotropia (H

Análise do campo de ressonância em função da fração volumétrica

Para estudar o comportamento do campo de ressonância em função da concentração,

utilizamos amostras de FM-dextrana, FM-DMSA e nanocompósitos à base nanopartículas

118

148

magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA. O cálculo da fração volumétrica (

) é obtido

usando a equação:

dDDPDN )(

∫

, (4.19)

onde P(D) é a lei de distribuição dada pela equação 2.2, utilizando o diâmetro médio de partículas e

polidispersão obtidos pela MET. A tabela (4.4) mostra a concentração e a fração volumétrica para as

amostras de FM-dextrana e FM-DMSA. A tabela 4.5 mostra a concentração e a fração volumétrica

para nanocompósitos à base nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA

Tabela 4.4 - Valores de frações volumétricas para as amostras de FM-dextrana e FM-DMSA

utilizando a equação (4.19).

FM - dextrana FM - DMSA

Diluição Concentação

(partícula/cm

)

Fração

Volumétrica (φ)

Concentação

(partícula/cm

)

Fração

Volumétrica (φ)

1:1 4,80x10

2,5000 4,90x10

2,6500

3:4 3,60x10

1,8700 3,67x10

1,9900

1:2 2,40x10

1,2500 2,45x10

1,3500

1:4 1,20x10

0,6250 1,22x10

0,6600

1:5 9,60x10

0,5000 9,80x10

0,5300

1:6 8,00x10

0,4160 8,17x10

0,4400

1:8 6,00x10

0,3120 6,12x10

0,3300

1:10 4,80x10

0,2500 4,90x10

0,2600

1:15 3,20x10

0,1660 3,27x10

0,1770

1:20 2,40x10

0,1250 2,45x10

0,1300

1:30 1,60x10

0,0830 1,63x10

0,0880

1:60 8,00x10

0,0420 8,17x10

0,0440

1:100 4,80x10

0,0250 4,90x10

0,0260

1:150 3,20x10

0,0170 3,27x10

0,0177

1:200 2,40x10

0,0120 2,45x10

0,0133

1:300 1,60x10

0,0080 1,63x10

0,0088

1:600 8,00x10

0,0040 8,17x10

0,0044

1:1000 4,80x10

0,0025 4,90x10

0,0026

1:1500 3,20x10

0,0017 3,27x10

0,0018

1:2000 2,40x10

0,0012 2,45x10

0,0013

119

149

Tabela 4.5 - Valores de frações volumétricas para as amostras de NCM-BSA utilizando a equação

4.19.

NCM - BSA

Diluição Concentração (partículas/cm

)

Fração Volumétrica (φ)

1:1 2,28x10

0,370

1:2 1,14x10

0,180

1:5 4,56x10

0,070

1:10 2,28x10

0,037

1:20 1,14x10

0,018

As figuras 4.37 e 4.39 mostram o campo de ressonância em função da fração volumétrica

para FM-dextrana, para concentrações 4,8x10

, 2,4x10

, 4,8x10

e 4,8x10

partículas/cm

e FM-

DMSA para as concentrações de

4,9x10

2,5x10

, 4,9x10

e 4,9x10

partículas/cm

para as

temperaturas de 100 K, 150 K, 200 K, 250 K e 300 K. Podemos observar que o campo de

ressonância aumenta com o aumento de temperatura, salvo pela faixa de descontinuidade para o

fluido (~ 270 K) onde verificamos o comportamento inverso para ambas as amostras.

As figuras 4.38 e 4.40 apresentam o campo de ressonância em função da fração volumétrica

para FM-dextrana e FM-DMSA, para medidas realizadas a temperatura ambiente (300 K). Observe

que ambas as amostras apresentam o mesmo comportamento. O campo de ressonância decresce

rapidamente até a fração volumétrica de 8,00x10

partículas/cm

para o FM-dextrana e 8,17x10

partículas/cm

para o FM-DMSA. Após estas concentrações o campo de ressonância cresce com

uma taxa menor.

A figura 4.41 mostra o campo de ressonância em função da fração volumétrica para o

nanocompósitos à base nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA, para

as concentrações 2,28x10

, 1,14x10

, 4,56x10

, 2,28x10

e 1,14x10

partículas/cm

, e

temperaturas de 100 K,150 K, 200 K, 250 K e 300 K. Podemos observar que o campo de

ressonância aumenta com o aumento da temperatura, e com a identificação da presença de um

máximo na concentração em torno de 4,56x10

partículas/cm

120

150

0,00,51,01,52,02,53,03,5

2,9

3,0

3,1

3,2

Hr X φ (FM-Dextrana)

Hr (kgauss)

100 K

150 K

200 K

250 K

300 K

Figura 4.37 - Campo de ressonância em função da fração volumétrica, para concentrações 1:1, 1:2, 1:10 e

1:100 nas temperaturas de 100 K, 150 K, 200 K, 250 K e 300 K, para a amostra de fluido magnético à base de

magnetita coberta com dextrana.

0,0 0,5 1,0 1,5 2,0 2,5

3,08

3,12

3,16

3,20

Hr X φ (FM-Dextrana 300K)

Hr (kgauss)

Figura 4.38 - Campo de ressonância em função da fração volumétrica, para medidas realizadas à temperatura

ambiente (300 K) para a amostra de fluido magnético à base de magnetita coberta com dextrana.

121

151

0,00,51,01,52,02,53,03,54,0

2,7

2,8

2,9

3,0

3,1

3,2

Hr X φ (FM-DMSA)

Hr (kgauss)

100 K

150 K

200 K

250 K

300 K

Figura 4.39 - Campo de ressonância em função da fração volumétrica, para concentrações 1:1, 1:2, 1:10 e

1:100 nas temperaturas de 100 K,150 K, 200 K, 250 K e 300 K, para a amostra de fluido magnético à base de

nanopartículas magnéticas de magnetita cobertas com DMSA.

0,0 0,5 1,0 1,5 2,0 2,5 3,0

3,08

3,12

3,16

3,20

3,24

Hr X φ (FM-DMSA 300 K)

Hr (kgauss)

Figura 4.40 - Campo de ressonância em função da fração volumétrica, para medidas realizadas a temperatura

ambiente (300 K) para a amostra de fluido magnético à base de nanopartículas magnéticas de magnetita

coberta com DMSA.

122

152

0,0 0,1 0,2 0,3 0,4 0,5

3,0

3,1

3,2

3,3

3,4

Hr X φ (Maghemita-BSA)

Hr (kgauss)

100 K

150 K

200 K

250 K

300 K

Figura 4.41 - Campo de ressonância em função da fração volumétrica para concentrações de 1:1, 1:2, 1:5,

1:10 e 1:20 nas temperaturas de 100 K, 150 K, 200 K, 250 K e 300 K, para a amostra de nanocompósito à

base de nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA.

Análise da área normalizada em função da fração volumétrica

As figuras 4.42 e 4.44 mostram, respectivamente, a área normalizada em função da fração

volumétrica para FM-dextrana, para concentrações 4,8x10

, 2,4x10

, 4,8x10

e 4,8x10

partículas/cm

e FM-DMSA para as concentrações de 4,9x10

, 2,5x10

, 4,9x10

e 4,9x10

partículas/cm

Para as temperaturas de 100 K,150 K, 200 K, 250 K e 300 K, podemos observar o

decréscimo da área com a diluição das amostras. Além disso, a área diminui com o aumento da

temperatura.

As figuras 4.43 e 4.45 apresentam, respectivamente, a área normalizada em função da fração

volumétrica para FM-dextrana e FM-DMSA, para medidas realizadas a temperatura ambiente (300

K). Verificamos em ambas as amostras o mesmo comportamento. A área normalizada cresce

rapidamente até a concentração de 9,6x10

partículas/cm

para o FM-dextrana e 9,8x10

partículas/cm

para o FM-DMSA. Após estas concentrações, cresce com uma taxa menor. O

123

153

comportamento crescente da área normalizada com a concentração pode estar associado à presença

de aglomerados. Para concentrações correspondentes a valores menores da fração volumétrica, a

população de aglomerados se reduz mais rapidamente com a diluição.

A figura 4.46 mostra a área normalizada em função da fração volumétrica para o

nanocompósitos à base nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA, para

as concentrações 2,28x10

, 1,14x10

, 4,56x10

, 2,28x10

e 1,14x10

partículas/cm

, nas

temperaturas de 100 K,150 K, 200 K, 250 K e 300 K. Observa-se um decréscimo da área com a

diluição das amostras. Pode-se observar que a área normalizada permanece praticamente constante

em relação a variação com a temperatura diferenciando assim do fluido magnético (FM-dextrana e

FM-DMSA).

0,0 0,5 1,0 1,5 2,0 2,5 3,0 3,5

0,0

0,2

0,4

0,6

0,8

1,0

1,2

Área X φ (FM-dextrana)

Área Normalizada

100 K

150 K

200 K

250 K

300 K

Figura 4.42 - Área normalizada em função da fração volumétrica, para concentrações 1:1, 1:2, 1:10 e 1:100

nas temperaturas de 100 K, 150 K, 200 K, 250 K e 300 K, para a amostra de fluido magnético à base de

nanopartículas magnéticas de magnetita cobertas com dextrana.

124

154

0,0 0,5 1,0 1,5 2,0 2,5

0,0

0,2

0,4

0,6

0,8

1,0

1,2

Área X φ (FM-dextrana) 300K

Área Normalizada

Figura 4.43 - Área normalizada em função da fração volumétrica, para medidas realizadas a temperatura

ambiente (300 K) com a amostra de fluido magnético à base de nanopartículas magnéticas de magnetita

cobertas com dextrana.

0,0 0,5 1,0 1,5 2,0 2,5 3,0 3,5 4,0

0,0

0,2

0,4

0,6

0,8

1,0

1,2

Área X φ (FM-DMSA)

Área Normalizada

100 K

150 K

200 K

250 K

300 K

Figura 4.44 - Área normalizada em função da fração volumétrica, para concentrações 1:1, 1:2, 1:10 e 1:100,

nas temperaturas de 100 K,150 K, 200 K, 250 K e 300 K, para a amostra de fluido magnético à base de

nanopartículas magnéticas de magnetita cobertas com DMSA.

125

155

0,0 0,5 1,0 1,5 2,0 2,5 3,0

0,2

0,4

0,6

0,8

1,0

1,2

Área X φ (FM-DMSA) 300 K

Área Normalizada

Figura 4.45 - Área normalizada em função da fração volumétrica, para medidas realizadas a temperatura

ambiente (300 K) com a amostra de fluido magnético à base de nanopartículas magnéticas de magnetita

cobertas com DMSA.

02468101214

0,0

0,4

0,8

1,2

1,6

Área X φ (Maghemita-BSA)

Área Normalizada

100 K

150 K

200 K

250 K

300 K

Figura 4.46 - Área normalizada em função da fração volumétrica, para concentrações 1:1, 1:2, 1:5, 1:10 e

1:20, nas temperaturas de 100 K,150 K, 200 K, 250 K e 300 K, para a amostra de nanocompósito à base de

nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA.

126

156

Os resultados das medidas de ressonância magnética para as amostras de FM-dextrana, FM-DMSA e

NCM-BSA evidenciam que:

1) os espectros dos fluidos magnéticos e nanocompósito analisados, à temperatura variando de 100

a 300 K, são compostos de uma única linha;

2) o comportamento do campo de ressonância com a temperatura é crescente para as

amostras investigada, exceto na faixa de 250 e 300 K para os FM onde observa-se uma

descontinuidade devido ao descongelamento;

A largura de linha ressonante diminui com o aumento da temperatura;

A área normalizada em função da temperatura decresce com o aumento da temperatura

podendo estar relacionado com a redução dos centros magnéticos;

A análise das amostras variando a temperatura verificou-se que o campo de ressonância

em função da fração volumétrica aumenta com o aumento da temperatura exceto para os

FM na temperatura ambiente, estando relacionados com o descongelamento das

amostras. Medidas variando a concentração a temperatura ambiente verificou-se que o

campo de ressonância diminui com a concentração.

127

157

CONCLUSÕES

Difração de Raios-X

Os dados de difração de raios-X confirmaram a presença de nanopartículas de ferrita de

cobalto, maghemita e magnetita nas amostras investigadas.

Os diâmetros médios encontrados pela difração de raios-X foram: magnetita-dextrana 4,9

nm; magnetita-DMSA 7,3 nm; maghemita (FMI) 8,4 nm; CoFe

(FMI) 13 nm e CoFe

(FMS)

12,3 nm.

As medidas de difração de raios-X permitiram observar que as estruturas cristalinas das

nanopartículas estudadas são comparáveis com os valores da ficha padrão da ASTM.

Microscopia Eletrônica de Transmissão

Os diâmetros médios e as dispersões em diâmetros obtidos pela MET foram: magnetita-

dextrana (3,1 ± 0,26) nm; magnetita-DMSA (5,6 ± 0,22) nm; maghemita (FMI) (7,6 ± 0,22) nm e

CoFe

(FMI) (7,65 ± 0,19) nm.

A técnica de MET é a mais confiável para medir o diâmetro médio da partícula, pois mede o

diâmetro físico enquanto a difração de raios-X determina o diâmetro médio estrutural das

nanopartículas.

Espectroscopia Mössbauer

As medidas Mössbauer confirmaram a presença de nanopartículas de ferrita de cobalto e

maghemita.

Para as medidas de nanocompósito à base de

nanopartículas magnéticas de ferrita de cobalto

dispersas em matriz de PLA

, observa-se as fases superparamagnéticas (dubleto) e fases

ferrimagnéticas (sexteto), tanto na temperatura ambiente quanto em nitrogênio líquido. Estas fases

são determinadas por diferentes configurações de primeiros vizinhos do Fe e pela razão KV/kT. Isto

é característico de estrutura de ferrita de cobalto.

128

158

Para as medidas de nanocompósito à base de maghemita dispersa em matriz de BSA

observou-se para concentração 1:1 um sexteto e um dubleto na temperatura ambiente e um sexteto

para as medidas em nitrogênio líquido. Ou seja, com a diminuição da temperatura evidenciou-se a

presença da fase superparamagnética na temperatura ambiente.

Espectroscopia Fotoacústica

Nas amostras investigadas observou-se sinais fotoacústicos nos comprimentos de onda

variando de 0,3 a 1 µm. Identificaram-se três bandas distintas, banda C, banda S e banda L. Na

banda C as amostras de FM-DMSA e nanocompósito à base de

nanopartículas magnéticas de

maghemita dispersas em microesferas de BSA apresentaram um pico mais intenso em torno de 0,37

µm. Na banda S observou-se pico intenso em torno de 0,5 µm e maior “grafting” para as amostras de

FM-dextrana, nanocompósito à base de

nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em

microesferas de

BSA (1:20) e S1 por apresentarem menor sinal. Já a banda L mostra maior

estabilidade da camada para FM-DMSA, nanocompósito à base de

nanopartículas magnéticas de

maghemita dispersas em microesferas de BSA

(1:20) e S1 por apresentarem menor intensidade com pico

em torno de 0,74 µm, 0,76 µm e 0,73 µm, respectivamente.

Verifica-se que a amostra S3 apresenta características semicondutoras absorvendo

continuamente na região da banda S e banda L devido ao processo de aquecimento a que foi

submetida.

Suceptibilidade Magnética Dinâmica

As medidas de suceptibilidade magnética dinâmica da amostra nanocompósitos à base

nanopartículas magnéticas de ferrita de cobalto dispersas em matriz de PLA o apresentaram três

picos à temperatura ambiente e a presença de dois picos à temperatura de nitrogênio líquido.

O pico mais intenso, ocorrendo em freqüências menores, sofre deslocamento para

freqüências maiores com o aumento do campo magnético, apresentando saturação em torno de 750

gauss.

O segundo pico (menos intenso), ocorrendo em freqüências intermediárias, desloca para

freqüências menores com o aumento do campo magnético.

129

159

O terceiro pico, com intensidade intermediária e ocorrendo em freqüências maiores não

apresenta comportamento bem definido.

O comportamento da freqüência do pico mais intenso em função do campo magnético

aplicado das amostras investigadas pode ser explicado pelo modelo proposto por Rodriguez e

colaboradores [95], permitindo avaliar o comportamento das nanopartículas em termos do diâmetro,

da magnetização de saturação, da anisotropia magnetocristalina e da barreira de energia.

As medidas de susceptibilidade magnética dinâmica da amostra de nanocompósitos à base

nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA, para as concentrações (1:1,

1:2, 1:5, 1:10 e 1:20), apresentaram apenas um pico intenso para freqüência em torno de 21 MHz.

Ressonância Magnética

Os espectros de ressonância para os fluidos FM-dextrana e FM-DMSA e nanocompósito

magnético à base de nanopartículas magnéticas de maghemita imersas em microesferas de BSA,

mostraram comportamento similares com a variação de concentração e de temperatura (100 a 300

K), sendo constituídos de uma única linha.

O campo de ressonância para os fluidos FM-dextrana, FM-DMSA e nanocompósitos à base

nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA aumenta com o aumento da

temperatura entre 100 K e 300 K.

A largura de linha de ressonância para os fluidos FM-dextrana, FM-DMSA e nanocompósito

de nanocompósitos à base nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA

reduz com o aumento da temperatura entre 100 K e 300 K.

Observa-se para as amostras de FM-dextrana, FM-DMSA e nanocompósitos à base

nanopartículas magnéticas de maghemita dispersas em matriz de BSA um decréscimo da área com a

diluição das amostras.

Observa-se que a área normalizada para nanocompósitos à base nanopartículas magnéticas

de maghemita dispersas em matriz de BSA permanece praticamente constante em relação à variação

com a temperatura, diferenciando assim dos fluidos magnéticos (FM-dextrana e FM-DMSA).

130

160

PERSPECTIVAS

Utilizar as técnicas empregadas nesse trabalho para estudar outros fluidos magnéticos e

nanocompósitos magnéticos biocompatíveis.

Analisar medidas de susceptibilidade magnética em função do tempo de envelhecimento das

amostras de fluidos e nanocompósitos magnéticos biocompatíveis na presença de campo magnético

ou não, para verificar a estabilidade do material.

Analisar medidas de ressonância magnética em função do tempo de envelhecimento das

amostras de fluidos e nanocompósitos magnéticas biocompatíveis, para verificar a estabilidade do

material.

Investigar o comportamento da freqüência de pico em função da concentração de partículas e

conseqüentemente calcular as barreiras de energias.

Investigar amostras biocompatíveis em outras temperaturas (variando de 4,2 a 300 K)

utilizando espectroscopia Mössbauer.

Criar modelo para explicar o comportamento da área sob os espectros de ressonância em

função da temperatura e concentração de partículas.

Criar modelo para explicar o comportamento do campo de ressonância em função da

concentração de partículas.

Criar modelo para explicar o comportamento de ∆E e δE em função da concentração de

partículas.

Investigar a natureza do sinal de ressonância magnética na região g = 2 aparente na estrutura

de alguns espectros (Fig. 4.12 a 4.15).

Investigar material coletado após aplicação biológica.

131

161

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[88] ROBINSON, F. N. H., J. Phys. E: Sci. Instrum.

15, 814 (1982)

138

168

[89] ROBINSON, F. N. H., J. Phys. E: Sci. Instrum.

20, 502 (1987)

[90] RODRIGUEZ, A. F. R., OLIVEIRA, A. C., MORAIS, P. C., J. Appl. Phys.,

93, 10 (2003).

[91] SANTOS, J. G., Tese de doutorado – IF-UnB (2004).

[92] RODRIGUEZ, A. F. R., Tese de doutorado – IF-UnB (2003).

[93] SILVEIRA,L. B., SANTOS, J. G., OLIVEIRA, A. C., TEDESCO, A. C., MARCHETTI, J. M.,

LIMA, E. C. D., MORAIS, P. C., ., J. Magn. Magn. Mater.

272, e1195 (2004)

[94] RODRIGUEZ, A. F. R., OLIVEIRA, A. C., MORAIS, P. C., RABELO, D., LIMA, E. C. D., J.

Appl. Phys., 93, 6963 (2003).

[95] NEUBACHER, H., LOHMANN, W., Biophysics. Edited by Walter Hoppe; Walfgang

Lohmann; Hubert Markl and Hubert Ziegier. Springer – Verlag Berlin Heidelberg 2

Edition, 179 (1982).

[96] EISBERG, R., RESNICK, R., Física quântica de átomos, moléculas, sólidos, núcleos e

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Campus – Rio de Janeiro (1994).

[97] DORMANN, J. L., GIBART, P., SURAN, G., AND SELLA, C., Physica B & C.

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[98] MORAIS, P. C., LARA, M. C. F. L., NETO, K. S., Phi. Mag. Lett.

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[99] MORAIS, P. C., TOURINHO, F. A., GONÇALVES, G. R. R., TRONCONI, A. L., J. Magn.

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Commun.

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139

169

[101] SHARMA, V, K., AND WALDNER, F., J. Appl. Phys.

48, 4298 (1977).

[102] TRONCONI, A. L., MORAIS, P. C., PELEGRINI, F., AND TOURINHO F. A., J. Magn.

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122, 90 (1993).

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Carriers. Plenum, New York, 171 (1997).

[104] LACAVA, M. L., LACAVA, G. M., DA SILVA, M. F., SILVA, O., CHAVES, S. B.,

AZEVEDO, R. B., PELEGRINI, F., GANSAU, C., BUSKE, N., SABOLOVIC, D.,

MORAIS P. C., Biophys. J.

80, 2483 (2001).

[105] LACAVA, L. M., LACAVA, Z. G. M., AZEVEDO, R. B., SILVA, O., CHAVES, S. B.,

PELEGRINI, F., GANSAU, C., BUSKE, N., DA SILVA, M. F., MORAIS, P.C., J. Magn.

Magn. Mater.

252, 367 (2002).

[106] CHAVES, S. B., LACAVA, M. L., LACAVA, Z. G. M., SILVA, O., PELEGRINI, F.,

BUSKE, N., GANSAU, C., MORAIS P. C., IEEE Trans. Magn. 38, (2002).

[107] WERTZ, J. E., BOLTON, J. R., Eletron spin resonance, Chapman and Hall, New York

(1986).

[108] SILVEIRA, L. B., SANTOS, J. G., PELEGRINI, F., GANSAU, C., BUSKE, N., MORAIS, P.

C., IEEE Trans. Magn.,

39, 2642 (2003).

[109] SANTOS J. G., SILVEIRA, L. B., GANSAU, C., BUSKE, N., MORAIS, P. C., J. Magn.

Magn. Mater,

272, 2330 (2004).

[110] MORAIS, P. C., LARA, M. C. F. L., TRONCONI, A. L., TOURINHO, F. A., PERREIRA, A.

R., PELEGRINI, F., J. Appl. Phys.

79, 7931 (1996).

140

170

[111] HRIANCA, I., MALAESCU, I., CLAICI, F., MARIN, C. N., J. Magn. Magn. Mater.

201, 126

(1999).

[112] MORAIS, P. C., LIMA, E. C. D., RABELO, D., REIS, A. C., PELEGRINI, F.,

IEEE Trans. Magn.

36, 3038 (2000).

[113] LACAVA, B.M., AZEVEDO, R. B., SILVA, L. P., LACAVA, Z. G. M., SKEFF NETO, K.,

BUSKE, N., BAKUZIS, A.F., MORAIS, P.C., Appl. Phys. Lett.

77, 1876 (2000).

[114] VAN VLECK J. H., Phys. Rev.

74, 1168 (1948).

[115] PEREIRA, A. R., Dissertação de Mestrado – IF-UFG (1995).

141

171

ANEXO

TRABALHOS PUBLICADOS

142

3382 IEEE TRANSACTIONS ON MAGNETICS, VOL. 41, NO. 10, OCTOBER 2005

Use of the Photoacoustic Spectroscopy for Surface

Characterization of Nanometer-Sized

Cobalt-Ferrite Particles

P. C. Morais , Member, IEEE, L. B. Silveira

, J. G. Santos

, A. C. Oliveira

, A. L. Tronconi

, R. L. Santos

E. C. D. Lima

, J. M. Marchetti

, and A. C. Tedesco

Universidade de Brasília, Instituto de Física, Brasília-DF 70919-970, Brazil

Universidade Federal de Goiás, Instituto de Química, Goiânia-GO 74001-970, Brazil

Departamento de Ciências Farmacêuticas, Universidade de São Paulo, Ribeirão Preto-SP 14040-903, Brazil

FFCLRP-USP, Universidade de São Paulo, Ribeirão Preto-SP 14040-903, Brazil

Photoacoustic spectroscopy was used in the investigation of cobalt ferrite nanosized particles (about 5 nm in diameter) surface-un-

coated or surface-coated with different species. The surface-coated nanoparticles display well deﬁned photoacoustic features in the

wavelength region typical of d–d transitions of the transition element ions. Removal of the surface-coating layer by thermal treatment

strongly quenches the photoacoustic feature, probably due to the randomization of the surface metal-ion site symmetry.

Index Terms—Magnetic ﬂuid, nanocomposite, nanosized particle, photoacoustic spectroscopy.

I. INTRODUCTION

HE wide range of applications of ferrite-based magnetic

nanoparticles, as for instance in providing the solid

magnetic phase for production of magnetic ﬂuids [1], magne-

toliposomes [2], and magnetic nanocomposites [3], requires

more detailed investigation of their properties. In particular,

the properties related to the magnetic nanoparticles surface,

including the surface coating layer and the interaction of it

with the surrounding medium, have attracted much attention

in recent years. Though photoacoustic spectroscopy (PAS) has

been used as a material characterization technique for over

three decades [4], PAS has been only recently used in the

investigation of magnetic nanoparticles peptized as magnetic

ﬂuids [5]–[7]. Despite the simplicity of the photoacoustic

spectroscopy the experimental data taken from the magnetic

ﬂuid samples had revealed important details concerning the

core nanoparticle properties, the surface nanoparticle structure,

and the nanoparticle coating layer characteristics [5]–[7]. The

photoacoustic features observed have been described in terms

of three distinct bands, namely L, S, and C [5]. Band-L, around

0.7

m, has been associated to the nanoparticle surface coating

layer. Therefore, band-L can be used to probe the chemical

group the molecular coating species use to bind at the nanopar-

ticle surface, indicating the surface grafting coefﬁcient of the

coating species [7]. Band-S, typically around 0.5

m, is related

to the modiﬁed metal-polyoxy-hydroxy surface layer built

up at the nanoparticle surface during the chemical synthesis,

which is particularly enriched by hydroxyl groups. In case of

metal oxide-based nanoparticles band-S can be quantitatively

used to obtain the surface grafting coefﬁcient associated to the

surface-stabilizing polyoxy-hidroxy layer [7]. Finally, band-C,

observed in the low-wavelength side of the spectra (0.3 to

Digital Object Identiﬁer 10.1109/TMAG.2005.855208

0.4 m), is discussed in terms of the core size-dependence of

the optical absorption [6]. Here, shifts in the band-C wave-

length position are associated to the quantum conﬁnement

effect whereas multiplicity in the photoacoustic feature may

indicate the energy level structure inside the quantum dot

structure [6]. In addition, the wavelength dependence of the

photoacoustic (PA) signal in the band-C region may indicate

the dimensionality of the nanosized structure [8]. In the present

study we report on the photoacoustic spectra of cobalt-ferrite

nanoparticles with core sizes around 5 nm in average diameter,

surface-uncoated and surface-coated with different molec-

ular species. Different from previous studies focused on the

investigation of the PAS features of magnetic ﬂuid samples

[6]–[9] this study reports on a comparative PAS investigation

of a magnetic ﬂuid sample (S1), a nanocomposite sample (S2)

prepared using the magnetic ﬂuid sample (S1) dispersed in a

biodegradable polymeric template, and a nanopowder sample

(S3) obtained by heating up the magnetic ﬂuid sample (S1) at

120

C. Therefore, the present study extends the interpretation

of the PAS features observed in nanosized particles far beyond

the studies already performed on magnetic ﬂuids.

II. S

AMPLE PREPARATION

The cobalt-ferrite nanoparticles, with average diameter

around 5 nm in diameter, were synthesized by chemical

co-precipitation of aqueous iron(III) and cobalt(II) in alkaline

medium, as described in the literature [9]. The as precipitated

nanoparticle was used to produce three distinct materials

(samples S1, S2, and S3). Sample S1 was obtained by the

peptization of the as produced CoFe

O nanoparticles as an

ionic magnetic ﬂuid stabilized at pH3, following the procedure

described elsewhere [9]. Sample S2 contains the CoFe

nanoparticle dispersed in biodegradable submicrometer-sized

polylactic acid (PLA) spheres, the latter prepared by the sol-

vent evaporation technique [10]. The magnetic nanoparticle

was incorporated into the PLA-based spheres by mixing D,

MORAIS et al.: USE OF THE PHOTOACOUSTIC SPECTROSCOPY FOR SURFACE CHARACTERIZATION 3383

Fig. 1. PA spectra of the three CoFe O samples: S1, S2, and S3.

L-lactide with the cobalt ferrite-based magnetic ﬂuid, before

the polymerization process took place. Sample S3 was the as

produced cobalt ferrite nanoparticle heated at 120

C, for sev-

eral hours, in order to remove surface water and thus quenching

the photoacoustic band-S features. Preliminary characterization

of the as produced nanoparticle was performed by X-ray mea-

surements, which provide information concerning the phase

obtained and the average particle size. In addition, the particle

size distribution proﬁle was obtained from the transmission

electron microscopy micrographs, by ﬁtting the particle size

histogram using a log-normal distribution function as described

in the literature [11].

III. E

XPERIMENTAL DATA AND ANALYSIS

Following the standard experimental setup [12] samples S1,

S2, and S3 were enclosed in a sealed, high-performance photoa-

coustic cell at atmospheric pressure, coupled to a sensitive mi-

crophone. The light from a 150 W Xe lamp was dispersed by a

0.22-m double monochromator (Spex model 1680) and used as

the variable wavelength light source. The light was chopped at

a frequency of a few hertz, to improve the signal-to-noise ratio.

For the three samples investigated, several photoacoustic fea-

tures were observed in the wavelength range of 0.3 to 1

m, as

shown in Fig. 1.

The ﬁrst interesting aspect related to Fig. 1 is the PA signal

difference in the band-L region. Sample S1 shows a strong PA

signal in the typical band-L region, i.e., around 0.73

m. Sample

S2, however, shows a relatively weak band-L structure, appar-

ently split into two sub-bands; a ﬁrst broad component centered

around 0.73

m and a sharper component centered around 0.83

m. The similarity between Sample S1 and Sample S2, as far as

the chemical group linking at the nanoparticles surface is con-

cerned, is the presence of the hydroxyl in both cases. Therefore,

the hydroxyl group is more likely to be related to the PA signal

around 0.73

m. Regarding Sample S2, the PA signal observed

around 0.83

m is more likely to be related to the carboxyl

group from the PLA coating. This clearly indicates a chemical

interaction (nanoparticle surface site coordination) between the

nanoparticle surface and the chemical functional groups of the

polymeric template. Sample S3, however, shows no visible pho-

toacoustic feature in the band-L region. This is explained by the

heating process, at 120

C for several hours, Sample S3 was

submitted to. We found similar observations in the band-S re-

gion concerning the intensity of the PA signal of samples S1,

S2, and S3 (see Fig. 1). In other words, the PA structures, typ-

ical of band-S and band-L, are completely ruled out from the

PA spectrum of Sample S3. Again, this is explained by the re-

moval of the molecular species linked to the nanoparticles sur-

face after the heating treatment performed to produce Sample

S3. The band-C, however, corresponding to the optical absorp-

tion of the semiconductor magnetic nanoparticle (quantum dot)

and well characterized in all three samples investigated, shows

a systematic broadening as one goes from Sample S1 through

Sample S3. Note that ﬁne structures in band-C have been dis-

cussed in terms of energy levels in the quantum-conﬁned struc-

ture [6].

In addition to the description of bands L and S, respectively in

terms of the nanoparticle molecular coating layer and the modi-

ﬁed metal–polyoxy–hydroxy surface layer [5]–[7], absorption

in these two wavelength regions is typical of d–d transitions

of transition element ions. Therefore, the photoacoustic band-L

feature is expected to probe modiﬁcations of the nanoparticle

surface molecular layer and/or changes of the metal ion sym-

metry. With this picture in mind the data shown in Fig. 1 is easily

understandable. Changes on the band-L proﬁle from Sample S1

to Sample S2 may reﬂect not only the molecular coating layer

change but also the metal ion symmetry change. Splitting of

the band-L in Sample S2 may be due to a metal ion symmetry

change or else due to the binding of the PLA polar functional

groups (hydroxyl and carboxyl) to different surface metal ions

(Fe

and/or Co ). Except for the intensity, the band-S ob-

served in samples S1 and S2 is quite similar. The intensity re-

duction of band-S in Sample S2 with respect to Sample S1 is

due to the reduction of the hydroxyl-group surface grafting. The

PLA surface binding occurs by partially replacing the hydroxyl-

groups from the nanoparticle surface. Furthermore, removal of

most of the attached chemical species from the nanoparticle

surface of Sample S3, due to the thermal treatment, explains

the quenching of the PA signal related to bands L and S. The

strong (ﬂat) background observed in the PA spectrum of Sample

S3, from about 0.5 to 1.0

m, could be due to a mixture of

several Fe

-related and Co -related surface species [13]. Fi-

nally, the optical absorption band-edge (band-C) associated to

the nanometer-sized CoFe

O particles in all three samples in-

vestigated fall in the expected range. A broadening of the ab-

sorption band-edge, however, is more pronounced in the thermal

treated nanoparticles (Sample S3). Note that, for wavelengths in

the band-C region, the PA signal rises more abruptly in Sample

S1 and Sample S2 as compared to Sample S3. Recently, such

a PA signal versus wavelength change has been discussed in

terms of a transition from a zero-dimensional (0D) like struc-

ture to a three-dimensional (3-D) like one. This is because the

PA signal scales with the density of states near the semicon-

ductor band-edge [8]. The energy dependence of the 0D-den-

sity of states is a peak-like function whereas the 3-D-density

of states is a square root-like function [14]. Usually, the 0D-like

structure changes to a 3-D-like one as the particle size increases.

Here, we understand the data shown in Fig. 1 by arguing that

the effective crystalline particle size increases as a result of the

3384 IEEE TRANSACTIONS ON MAGNETICS, VOL. 41, NO. 10, OCTOBER 2005

heating treatment. This is because upon the heating treatment

the core crystalline size expands due to the crystallization of

the amorphous nanoparticle surface layer. Therefore, Sample

S3 may have an effective crystalline size bigger than the typ-

ical size of the optically excited electron–hole pair, as discussed

elsewhere [8].

IV. C

ONCLUSION

In conclusion, this study shows that photoacoustic spec-

troscopy has been successfully used to investigate cobalt ferrite

nanoparticles whose surface is terminated with different molec-

ular species. Our ﬁndings show that the photoacoustic signal

can be used to investigate changes on the optical absorption

in wavelengths typical of d–d transitions of transition element

ions and the inﬂuence of changing the surface molecular

coating species. This observation shows that photoacoustic

spectroscopy can be used to monitor the interaction between

nanosized materials and host templates they are dispersed into.

The nanoparticle thermal treatment we employed here strongly

quenched the PA signal in the range of the d–d transitions,

probably due to a severe randomization process of the surface

metal-ion site symmetry. Finally, the wavelength dependence of

the PA signal indicates that the thermal treatment may expands

the effective crystalline core size of the nanoparticles, as long

as one assumes that near the band-edge the density of states

scales with the PA signal.

CKNOWLEDGMENT

This work was supported in part by the Brazilian agencies

CNPq, FINEP, and FINATEC.

EFERENCES

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[2] M. De Cuyper, M. Hodenius, Z. G. M. Lacava, R. B. Azevedo, M. F.

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and Fe

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[6] P. C. Morais, A. C. Oliveira, A. L. Tronconi, C. Gansau, T. Goetze,

and N. Buske, “Photoacoustic spectroscopy: A promising technique

to investigate magnetic ﬂuids,” IEEE Trans. Magn., vol. 39, no. 4, pp.

2654–2656, Jul. 2003.

[7] A. L. Tronconi, A. C. Oliveira, E. C. D. Lima, and P. C. Morais,

“Photoa-

coustic spectroscopy of cobalt ferrite-based magnetic ﬂuids,” J. Magn.

Magn. Mater., vol. 272–276, pp. 2335–2336, 2004.

[8] P. C. Morais, A. C. Oliveira, A. L. Tronconi, R. L. Santos, and E. C.

D. Lima, “Investigation of the size-effect in cobalt-ferrite nanoparticles

using photoacoustic spectroscopy,” J. Phys. IV, vol. 125, pp. 505–508,

2005, to be published.

[9] P. C. Morais, V. K. Garg, A. C. Oliveira, L. P. Silva, R. B. Azevedo,

A. M. L. Silva, and E. C. D. Lima, “Synthesis and characterization of

size-controlled cobalt ferrite-based ionic ferroﬂuids,” J. Magn. Magn.

Mater., vol. 225, pp. 37–40, 2001.

[10] M. C. Julienne, M. J. Alonso, J. L. G. Amoza, and J. P. Benoit, “Prepa-

ration of poly (D, L-lactide glycolide) nanoparticles of controlled par-

ticle-size distribution-application of experimental-designs,” Drug Dev.

Ind. Pharm., vol. 18, pp. 1063–1077, 1992.

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size distribution on the initial susceptibility of magnetic ﬂuids in the

brown relaxation range,” J. Magn. Magn. Mater., vol. 186, pp. 168–174,

1998.

[12] A. Rosencwaig and A. Gersho, “Photoacoustic effect with solids—The-

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[13] Y. S. Chung, H. Lee, H. D. Jeong, Y. K. Kim, H. G. Lee, H. S. Kim, and S.

Kim, “Enhanced catalytic activity of air-calcined ﬂuorination catalyst,”

J. Catal., vol. 175, pp. 220–225, 1998.

[14] Y. Arakawa and H. Sakaki, “Multidimensional quantum well laser and

temperature-dependence of its threshold current,” Appl. Phys. Lett., vol.

40, pp. 939–941, 1982.

Manuscript received January 31, 2005.

Journal of Magnetism and Magnetic Materials 289 (2005) 174–176

Magnetic investigation of zero-ﬁeld-cooled dextran-coated

magnetite-based magnetic ﬂuid

P.C. Morais

a,Ã

, J.G. Santos

, L.B. Silveira

, W.C. Nunes

J.P. Sinnecker

, M.A. Novak

Universidade de Brası

lia, Instituto de Fı

sica, Fı

sica Aplicada, C.P. 004455, Campus Universitario, Brası

lia-DF 70919 970, Brazil

Universidade Federal doRio de Janeiro, Instituto de Fı

sica, 21945-970, Rio de Janeiro-RJ, Brazil

Available online 7 December 2004

Abstract

In this study, we investigate the temperature dependence of the zero-ﬁeld-cooled magnetization of a quasi-

monodisperse dextran-coated magnetite-based magnetic ﬂuid. The well-deﬁned maximum in the magnetization versus

temperature curve and its downshift with the applied external ﬁeld is explained by a simple model considering thermally

activated dynamics of the nanoparticles magnetic moment and the temperature dependence of the saturation

magnetization.

PACS: 75.50.Mm; 75.60.Ej; 75.50.Tt

Keywords: Magnetic ﬂuid; Magnetization; Fine-particle system

The magnetic behavior of ﬁeld-cooled and zero-ﬁeld-

cooled (ZFC) magnetic ﬂuids (MFs) has attracted the

attention of the scientiﬁc community for over a decade

[1–12]. Though most of the experimental data available

in the literature are related to magnetization measure-

ments of systems consisting of magnetic nanoparticles

uniformly dispersed in a carrier liquid [1–8], magnetic

resonance investigations [9–12] have also made con-

tributions to clarify fundamental aspects. In order to

perform magnetic investigations, the MF sample is

cooled down to a frozen state at low temperatures under

applied-ﬁeld or zero-ﬁeld condition. The most promi-

nent aspect of the experimental data is the onset of a

well-deﬁned maximum in the magnetization (M) versus

temperature (T) curve of ZFC MF samples [1–8].

According to Luo et al. [1] the ZFC peak temperature

depends essentially upon both the nanoparticle concen-

tration and the steady magnetic ﬁeld applied during the

magnetization measurements. The ZFC peak tempera-

ture shifts to higher temperatures as the nanoparticle

concentration increases. Furthermore, the ZFC peak

temperature shifts to lower temperatures as the applied

ﬁeld increases above about 100 Oe. For applied ﬁelds

below about 100 Oe, however, the peak temperature

shifts to higher temperatures. In addition to the above-

described observations, related to frozen MF samples,

there are similar magnetization versus temperature data

(ZFC peak in the M Â T curve) reported for magnetic

nanoparticle-based systems, either as powder samples

[13,14] or supported in a solid template [15–17]. The

physical picture commonly used to describe this

ARTICLE IN PRESS

www.elsevier.com/locate/jmmm

doi:10.1016/j.jmmm.2004.11.051

Corresponding author. Tel.: +55 61 273 6655;

fax: +55 61 272 3151.

E-mail address: [email protected] (P.C. Morais).

behavior takes into account the particle–particle inter-

action, including the anisotropy effect within a mean-

ﬁeld description [16]. Nevertheless, alternative ap-

proaches, which do not require particle–particle inter-

action, have been used to explain the ZFC peak in MF

samples [3,6,8]. Within the single-particle approximation

used by Morais et al. [8] a well-deﬁned maximum in the

M Â T curve is mainly due to the temperature depen-

dence of the reorientation of the magnetic moment

associated to the magnetic nanoparticle plus the

temperature dependence of the saturation magnetiza-

tion. In this work, we use this simple model to describe

the ZFC magnetization curves of a water-based MF

sample containing magnetite nanoparticles surface-

coated with dextran. The MF sample used in this study

was synthesized according to the standard procedure

described in the literature [18]. Transmission electron

microscopy micrographs were used to determine the size

distribution of the obtained nanoparticles. The size

distribution function has the usual log-normal shape

with mean particle diameter of 3.170.1 nm and dia-

meter dispersion of 0.2670.01. The MF sample used in

the experiments contained about 5 Â 10

particle/cm

The magnetization measurements were performed using

a commercial Quantum Design PPMS model 6000

extraction magnetometer. Symbols in Fig. 1 show the

temperature dependence of the ZFC magnetization

under three different applied ﬁelds (200, 500 and

1000 Oe). The M Â T curves were obtained by cooling

the MF sample from room temperature down to 2 K

under zero external ﬁelds. Then, a steady magnetic ﬁeld

(200, 500 and 1000 Oe) was applied to the sample and

the magnetization measurements were performed while

the temperature was increased to 250 K, using the same

constant temperature sweep rate.

The model used to ﬁt the experimental data shown in

Fig. 1 has been successfully applied to explain the ZFC

magnetization curves of ionic MFs [8]. In contrast to the

ionic MFs, however, the M Â T curves presented here

show broader peaks. In spite of this peculiarity, we

succeeded in using the same model to ﬁt the data

presented in this study. The model starts with the

calculation of the magnetization of an ensemble of N

uniformly dispersed, randomly oriented and identical

magnetic nanoparticles bearing the same magnetic

moment (m) in a frozen carrier ﬂuid. Due to the very

narrow particle size distribution function (diameter

dispersion equals to 0.26) the nanoparticle polydisper-

sity was not included in the calculation. Within this

picture, magnetic moment reversal occurs by thermal

activation and particle–particle interaction was ne-

glected. The frozen ensemble was then submitted to an

external steady ﬁeld of 200, 500 and 1000 Oe, and the

angular distribution of the magnetic moment of the

particles with respect to both the external ﬁeld (H) and

the easy axis (e.a.) direction was taken into account in

the calculation of the magnetization:

MðTÞ¼

cos ðy

À f

Þ;

where m

is the magnetic moment associated to the ith

nanoparticle. y

and f

are the angles between the

external ﬁeld (H) and the magnetic moment (m

) and the

e.a. direction, respectively. Assuming a monodisperse

nanoparticle distribution with all particles bearing a

magnetic moment m, the magnetization reads:

MðTÞ¼Nm/ cos ðy À fÞS;

where /Smeans statistical average. In order to calculate

/cos(y–f)S we start writing the free energy (E)ofa

nanoparticle in terms of both the anisotropy and the

Zeeman component as E(y,f) ¼ KV sin

fÀmH co-

s(y–f), where K and V are the magnetic anisotropy

and the nanoparticle volume, respectively. From the free

energy minimum condition the relationship between y

and f reads:

y ¼ f þ arcsin KV =mH

ÀÁ

sinð2fÞ

ÂÃ

The /cos(y–f)S term is calculated by

/ cosðy À fÞS ¼

cosðy À fÞ sin f expðÀE=kTÞ df

sin f expðÀE=kTÞ df

Finally, the sample magnetization (M

¼ Nm)is

expressed as M

¼ M

ð12T=T

[19].

Solid lines in Fig. 1 represent the best curve ﬁtting of

the M Â T data according to the model described above.

Values of important parameters, as for instance the ratio

A ¼ m

H=k; T

; and b obtained from the ﬁtting

procedure are shown in Table 1. The ﬁrst aspect

concerning the ﬁtted values is the expected linear

ARTICLE IN PRESS

Fig. 1. Temperature dependence of the ZFC magnetization of

MF samples (symbols) under different external ﬁeld values

(200, 500 and 1000 Oe). The solid lines represent the best ﬁt to

the model described in this study.

P.C. Morais et al. / Journal of Magnetism and Magnetic Materials 289 (2005) 174–176 175

dependence of the parameter A with the applied ﬁeld

(H). The obtained angular coefﬁcient of A versus H was

(7079) K/kOe. The second interesting aspect related to

the values reported in Table 1 is the linear dependence of

with H. We found for the angular coefﬁcient of T

versus H the value of (268.970.9) K/kOe, whereas the

value found for the intercept constant was

(330.970.6) K. Finally, it is interesting to point out

that the ﬁtted exponent b was close to the usual

value

for ﬁelds below 1 kOe. At 1 kOe, however, b shifted to a

value higher than the

mark.

In conclusion, the temperature dependence of the

ZFC magnetization of dextran-coated magnetite-based

MF samples has been investigated in this study. Neither

particle–particle interaction (low particle concentration)

nor the particle size polydispersity proﬁle, the latter

typical of MF samples, is included in the model used to

explain the experimental data. The model does include

the thermal ﬂuctuation of the nanoparticle magnetic

moment (small particle sizes and/or low effective

anisotropy values), the interaction between the magnetic

moment and the applied external ﬁeld, and the

temperature dependence of the sample magnetization

through a well-know expression. The good ﬁtting of the

data using the model presented here indicates that

dipolar interaction among neighboring nanoparticles

may play a marginal role in determining the most

relevant aspects of the experimental data, i.e. the

maximum in the M Â T curve and the ﬁeld dependence

of this maximum.

The authors acknowledge the ﬁnancial support of the

Brazilian agencies CNPq, FINEP, FINATEC, and

Instituto de Nanocieˆ ncias/MCT.

References

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[18] T. Goetze, C. Gansau, N. Buske, M. Roeder, P. Gornert,

M. Bahr, J. Magn. Magn. Mater. 152 (2002) 399.

[19] P.C. Morais, K. Skeff Neto, J. Appl. Phys. 58 (1985) 4336.

ARTICLE IN PRESS

Table 1

Parameters obtained from the ﬁt of the M Â T data according

to the model described in this work

H (Oe) A (K) T

(K) b

200 12572 36574 0.3170.01

500 13971 46573 0.3170.01

1000 18071 60071 0.3770.01

P.C. Morais et al. / Journal of Magnetism and Magnetic Materials 289 (2005) 174–176176

Journal of Magnetism and Magnetic Materials 272–276 (2004) 2328–2329

Susceptibility investigation of the nanoparticle coating-layer

effect on the particle interaction in biocompatible

magnetic ﬂuids

P.C. Morais

*, J.G. Santos

, L.B. Silveira

, C. Gansau

, N. Buske

W.C. Nunes

, J.P. Sinnecker

Instituto de F

ısica, Universidade de Bras

ılia, N

ucleo de F

ısica Aplicada, Bras

ılia-DF 70919-970, Brazil

Berlin Heart AG,Wiesenweg 10, Berlin D-12247, Germany

Universidade Federal do Rio de Janeiro, Instituto de F

ısica, Rio de Janeiro-RJ 21941-972, Brazil

Abstract

AC susceptibility was used to investigate the effect of the surface-coating layer in two biocompatible, magnetite-

based, magnetic ﬂuid samples. Dextran and dimercaptosuccinic acid (DMSA) were the surface coating species. The

temperature and frequency dependence of the peak susceptibility was discussed using the Vogel–Fulcher relation, from

which the typical energy barrier (temperature correction) values of 1340720 K (7073 K) and 1230730 K (8675K)

were obtained for the dextran- and DMSA-coated nanoparticles, respectively.

PACS: 75.50.Mm; 75.30.Cr

Keywords: Biocompatible magnetic ﬂuids; Susceptibility; Relaxation; Particle interaction

Magnetite nanoparticles, surface-coated with dextran

or dimercaptosuccinic acid (DMSA), have been success-

fully used to produce biocompatible magnetic ﬂuids

(BMF’s) [1]. Evidence of distinct particle–particle

interaction due to differences in the surface-coating

layer has been supported by magnetic resonance (MR)

measurements [2]. In this study, the temperature and the

frequency dependence of the AC susceptibility were used

to investigate particle–particle interaction in dextran-

and DMSA-coated magnetite nanoparticles dispersed as

BMF’s. The observed results suggest one dominant

relaxation mechanism at intermediate temperatures

(between 150 and 200 K) that can be explained by a

Vogel–Fulcher law [3].

The two BMF samples used in this study are based on

nanoparticles (about 9 nm in average diameter)

obtained by standard coprecipitation of Fe

and Fe

aqueous ions in alkaline medium, following the surface-

coating step [4]. The AC susceptibility measurements

were performed using a Quantum Design PPMS model

6000 operating with AC amplitudes of 2 Oe. The MF

samples containing 5 Â 10

particle/cm

(about 2%

volume fraction) were frozen from room temperature

down to 2 K, under zero external DC ﬁeld. The AC

susceptibility was measured in a frequency range of

10 Hz–10kHz, while heating the sample from 2 K up to

room temperature at zero DC applied ﬁeld.

Fig. 1 shows a typical temperature (and frequency)

dependence of the imaginary (w

) component of the AC

susceptibility of the dextran-coated BMF sample. The

DMSA-coated BMF sample shows similar results. One

main peak can be observed in the AC susceptibility

curves (real and imaginary components) in the two BMF

samples, indicating a single, intermediate-temperature

(between 150 and 200 K), relaxation process. Similar

susceptibility peaks have been reported at lower

temperatures [3] as well as at higher temperatures [5].

In both samples the AC susceptibility peak positions

ARTICLE IN PRESS

*Corresponding author. Tel.: +55-61-2736655; fax: +55-61-

2723151.

E-mail address: [email protected] (P.C. Morais).

doi:10.1016/j.jmmm.2003.12.473

depend upon the AC measuring frequency, as shown in

Fig. 1. Attempts to describe the AC susceptibility peak

data using an Arrhenius plot resulted in values of t

(about 3 Â 10

À14

and 1 Â 10

À14

s for dextran- and

DMSA-coated samples, respectively) which are orders

of magnitude off the characteristic 10

À9

s value for

isolated nanoparticles. Therefore, based on the assump-

tion of a cooperative-like particle interaction [3],as

indicated by recent MR measurements [2], the analysis

of the AC susceptibility measurements has been carried

out using the Vogel–Fulcher equation, i.e., T lnðt=t

Þ¼

KV=k þ T

lnðt=t

Þ; where t

is the characteristic

relaxation time, T

is a temperature-correction related

to the interaction between the nanoparticles, KV is the

magnetocrystalline energy barrier, T is the absolute

temperature, and k is the Boltzmann constant.

Fig. 2 is the plot of T lnðt=t

Þ versus lnðt=t

Þ; from

which KV/k as well as T

can be obtained. Open and

solid symbols in Fig. 2 are the experimental data

whereas the solid lines represent the best ﬁt of the data

using t

¼ 10

À9

s and the Vogel–Fulcher equation. The

ﬁtted values we found for both parameters KV/k

(1340720 K for dextran- and 1230730 K for DMSA-

coated) and T

(7073 K for dextran- and 8675 K for

DMSA-coated) indicate that DMSA-coated nanoparti-

cles do interact more strongly than the dextran-coated

ones, in agreement with the analysis of the magnetic

resonance data of the two samples [2]. The stronger

interaction observed in the DMSA-coated MF sample,

probably driven by the interaction between the surface-

coating layers (van der Waals plus hydrogen bonding),

might help shine some light in the huge biological

difference reported for the two investigated samples

[1,6]. DMSA-coated magnetite nanoparticles, intra-

venously injected in mice, are quickly and preferentially

retained in the lung [1] whereas the dextran-coated

magnetite nanoparticles, once intravenously injected in

mice, are slowly retained in the liver and spleen [6].

In summary, this work provides very useful informa-

tion regarding the use of the AC susceptibility measure-

ments for BMF characterization. We found that, once

dispersed as stable magnetic colloids at particle con-

centrations typically used in the biological tests

(5 Â 10

particle/cm

), DMSA-coated magnetite nano-

particles do interact more strongly than dextran-coated

magnetite nanoparticles. This is a result that is in good

agreement with the magnetic resonance investigation

performed with the same MF samples.

Acknowledgements

The authors acknowledge the ﬁnancial support of the

Brazilian agencies CAPES, CNPq, and FINATEC.

References

[1] S.B. Chaves, L.M. Lacava, Z.G.M. Lacava, O. Silva,

F. Pelegrini, N. Buske, C. Gansau, P.C. Morais, R.B.

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V.A.P. Garcia, O. Silva, F. Pelegrini, N. Buske, C. Gansau,

M.F. Da Silva, P.C. Morais, J. Magn. Magn. Mater. 252

(2002) 367.

ARTICLE IN PRESS

Fig. 1. Typical imaginary part of the AC susceptibility related

to the dextran-coated magnetite-based BMF sample.

Fig. 2. Vogel–Fulcher plot for the AC susceptibility peak

measured in the dextran-coated BMF sample (open circle) and

in the DMSA-coated BMF sample (full circle). The solid lines

are the best ﬁt of the data according to the Vogel–Fulcher

equation.

P.C. Morais et al. / Journal of Magnetism and Magnetic Materials 272–276 (2004) 2328–2329 2329

Journal of Magnetism and Magnetic Materials 272–276 (2004) 2330–2331

Magnetite-based biocompatible magnetic ﬂuid: temperature

and concentration investigation using magnetic resonance

J.G. Santos

*, L.B. Silveira

, C. Gansau

, N. Buske

, P.C. Morais

a,1

ucleo de F

ısica Aplicada, Instituto de F

ısica, Universidade de Bras

ılia, Bras

ılia-DF 70919-970, Brazil

Berlin Heart AG, Wiesenweg 10, Berlin D-12247, Germany

Abstract

In this study magnetic resonance was used to investigate biocompatible magnetic ﬂuids based on dimercaptosuccini

acid-coated magnetite nanoparticles. Samples with different nanoparticle concentrations (4:8 Â 10

and

2:4 Â 10

particle=cm

) were investigated from 100 to 300 K: The temperature dependence of the resonance linewidth

and resonance ﬁeld revealed average particle diameter very much close to the value obtained from the transmission

electron microscopy data.

PACS: 75.50.Mm; 76.50.+g

Keywords: Biocompatible magnetic ﬂuid; DMSA-coated magnetite nanoparticle; Magnetic resonance; Particle agglomeration

Magnetic resonance (MR) has been successfully used

to investigate different aspects of magnetic ﬂuids (MFs)

[1]. Investigation of the resonance line structure has

provided important information regarding formation

and disruption of agglomerates in MF samples [2].In

particular, investigation of nanoparticle agglomeration,

probed by MR experiments, is extremely important for

the understanding of the biological processes involving

in vivo [3] as well as in vitro [4] studies. In this study, a

biocompatible magnetic ﬂuid (BMF) sample based on

magnetite nanoparticles, surface-coated with dimercap-

tosuccinic acid (DMSA) [5], was investigated using

X-band MR measurements. The resonance line

width broadening (DH

) and the resonance ﬁeld (H

)

were investigated as a function of temperature (T),

in the temperature range of 100–300 K; at nanoparticle

concentrations (sample A at 4:8 Â 10

particle=cm

and sample B at 2:4 Â 10

particle=cm

) that falls

within the range observed in the biological tests

(10

–10

particle=cm

The temperature dependence of the resonance line

width broadening (DH

) follows the typical behavior of

magnetic nanoparticles dispersed in a non-magnetic

matrix [6], i.e., D H

¼ DH

tanhðDE=2kTÞ; where

DE ¼ K

EFF

V ¼ðp=6ÞK

EFF

: K

EFF

is the effective

magnetocrystalline anisotropy density, D is the nano-

particle diameter, k is the Boltzmann constant, and T is

the absolute temperature. The description of DH

5gbSnd

À3

includes the g-factor (g), the Bohr magneton

(b), the spin associated with each magnetic center inside

the nanoparticle (S), the number of magnetic centers per

particle (n), and the particle–particle distance (d). Solid

lines in Fig. 1 represent the best curve ﬁtting according

to DH

ðD; TÞ¼DH

tanhðDE=2kTÞ averaged out by

the lognormal particle-diameter distribution function

PðDÞ¼A exp½Àln

ðD=D

Þ=2s

], with the pre-factor

described by A ¼ expðÀ2s

Þ=D

sð2pÞ

1=2

: The average

particle diameters obtained from the ﬁtting of the DH

data are 9.5 and 9:2 nm for samples A and B,

respectively. These values can be compared with the

particle diameter (9:4 nm) obtained from transmission

electron microscopy (TEM) data.

ARTICLE IN PRESS

*Corresponding author.

E-mail addresses: judes@ﬁs.unb.br (J.G. Santos),

[email protected] (P.C. Morais).

Also correspond to. Tel.: +55-61-2736655; fax: +55-61-

2723151

doi:10.1016/j.jmmm.2003.12.1213

To explain the temperature dependence of the

resonance ﬁeld (see Fig. 2), the resonance frequency is

written as o

¼ gH

EFF

; where g is the gyromagnetic

ratio and H

EFF

is the effective magnetic ﬁeld described

in terms of the external sweeping ﬁeld (H

), the

demagnetizing ﬁeld (H

), and the anisotropy ﬁeld

). At the resonance condition H

matches H

R=g

À H

: The temperature dependence of H

mainly associated to H

¼ 2K

EFF

; where M

is the

saturation magnetization. In magnetic nanoparticles the

effective anisotropy energy density has both bulk (K

)

and surface (K

) components, i.e., K

EFF

¼ K

þ K

: The

surface component is K

¼ð6=DÞk

; where D is the

nanoparticle diameter and k

is the surface anisotropy

[7]. However, considering that our data were taken far

below the Curie point for bulk magnetite (850 K), M

could be taken as approximately ﬂat (470 G) in the

temperature range of our experiment. Therefore, the

temperature dependence of the anisotropy ﬁeld would

follow mainly the temperature dependence of K

EFF

: In

other words, K

EFF

¼ K

þ k

EFF

T; where K

is a

constant and k

EFF

is a size-dependent coefﬁcient.

Straight lines in Fig. 2 represent the best ﬁt of the data

using the empirical relation H

ðD; TÞ¼b þða=DÞT

averaged out by PðDÞ; using the TEM data ðD

9:4 nm and s ¼ 0:33). Note that a=D ¼ 2k

EFF

is the

slope and b ¼ðo

=g À 2K

À H

Þ is the intercept

constant. Comparing the empirical relation K

EFF

þ k

EFF

T with K

EFF

¼ K

þ K

one identiﬁes K

with

and k

EFF

T with (6=DÞk

: From the ﬁtted values of

a ¼ 12:870:1 and 13:570:1Gnm=K for samples A and

B, respectively, the particle diameter ratio (A over B) is

1:0570:01: Therefore, from the H

versus T data, the

average particle diameter in sample-A is about 571%

larger than the average particle diameter in sample B.

In conclusion, the temperature dependence of the

resonance line width and resonance ﬁeld was investi-

gated in BMF samples containing 4:8 Â 10

and 2:4 Â

particle=cm

: The larger average particle diameter

(571%), obtained from the ﬁtting of the temperature

dependence of the resonance ﬁeld, indicate that particle

agglomeration occurs in the case of sample A. This

information is extremely important in the analysis of the

magnetic resonance spectra obtained from biological

tissues after injection of biocompatible magnetic ﬂuids

in animals [8], once the resonance ﬁeld scales with

nanoparticle agglomeration and injection in animals is

performed after dilution of the BMF sample.

The authors acknowledge the ﬁnancial support of the

Brazilian agencies CNPq and FINATEC.

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R.B. Azevedo, IEEE Trans. Magn. 38 (2002) 3231.

ARTICLE IN PRESS

Fig. 1. Temperature dependence of the resonance line width of

samples A (K) and B(’). Symbols represent the experimental

data, whereas the solid lines represent the best curve ﬁtting

according to

ðD; T ÞPðDÞ dD:

Fig. 2. Temperature dependence of the resonance ﬁeld of

samples A (K) and B (’). Symbols represent the experimental

data, whereas the solid lines represent the best curve ﬁtting

according to

ðD; TÞPðDÞ dD:

J.G. Santos et al. / Journal of Magnetism and Magnetic Materials 272–276 (2004) 2330–2331 2331

Journal of Magnetism and Magnetic Materials 272–276 (2004) e1195–e1196

Susceptibility of cobalt ferrite nanoparticles dispersed in

polylactic acid microspheres

L.B. Silveira

, J.G. Santos

, A.C. Oliveira

, A.C. Tedesco

, J.M. Marchetti

E.C.D. Lima

, P.C. Morais

Universidade de Bras

ılia, Instituto de F

ısica, N

ucleo de F

ısica Aplicada, Bras

ılia-DF 70919-970, Brazil

Universidade de S *ao Paulo, FFCLRP-USP, Ribeir *ao Preto-SP 14040-901, Brazil

Universidade de S *ao Paulo, Departamento de Ci

encias Farmac

euticas, Ribeir *ao Preto-SP 14040-903, Brazil

Universidade Federal de Goi

as, Instituto de Qu

ımica, Goi

ania-GO 74001-970, Brazil

Abstract

In this study dynamic susceptibility (DS) was used to investigate cobalt ferrite (CoFe

) nanoparticles dispersed in

polylactic-based microsized spheres. The peak position of the imaginary component of the DS curve was analyzed as a

function of the polarizing external ﬁeld, using a picture of an asymmetric double-well potential for the relaxation of the

magnetization associated to the magnetic nanoparticle.

PACS: 75.30.Cr; 81.05.Qk

Keywords: Dynamic susceptibility; Cobalt ferrite nanoparticle; Polylactic template

Micrometer and sub-micrometer-sized polylactic acid

(PLA) sphere is one of the most successful biodegrad-

able polymer template used for biomedical purposes.

Applications span from controlled delivery system of

insulin [1] to support for nerve cells [2]. Introduction of

magnetic nanoparticles into PLA-based templates, in a

controllable way, opens up new perspectives for the

development of magnetic biodegradable drug-carrier

systems. For instance, it is possible to use both DC-ﬁelds

to concentrate the magnetic composite in a speciﬁc site

and AC-ﬁelds to increase the local temperature a few

degrees centigrade. Therefore, as far as the efﬁciency of

these physical processes is concerned, susceptibility

characterization is extremely important. This study

reports on dynamical susceptibility (DS) investigation

of a composite system consisting of cobalt ferrite

nanoparticles dispersed in micrometer-sized PLA

spheres. The ﬁeld ðHÞ dependence of the peak frequency

ðf

Þ of the imaginary component ðw

Þ of the DS curve is

described using the picture of a superparamagnetic

particle in an asymmetrical double-well potential [3].

Preparation of the PLA-based composite containing

cobalt ferrite (CoFe

) nanoparticles was carried out

using the solvent evaporation technique [4]. The

magnetic nanoparticles were incorporated in the poly-

meric template by mixing d,l-lactide with oleic acid-

coated cobalt ferrite-based magnetic ﬂuid. The scanning

electron microscopy (SEM) analysis of the composite

sample revealed non-aggregated spherical objects with

0.99 mm of average diameter.

The DS measurements were performed using a

Robinson oscillator [5] operating in the megahertz

region (10–30 MHz). The DS data (real and imaginary

components) were taken at different external ﬁelds (0–

4 kG). Fig. 1 shows typical DS imaginary components of

the composite sample at 77 K (0 and 300 G) and 300 K (0

and 300 G). The imaginary component of the DS curve

was curve ﬁtted for one peak in the frequency range of

our investigation. Regarding the ﬁeld dependence of the

DS peak position symbols in Fig. 2 represent the

frequency peak shift (Df

) obtained at 77 K () and

300 K (’), respectively.

ARTICLE IN PRESS

*Corresponding author. Tel.: +55-61-2736655; fax: +55-61-

2723151.

E-mail address: luciene@ﬁs.unb.br (P.C. Morais).

doi:10.1016/j.jmmm.2003.12.435

The DS associated to the nanoparticle system follows

the Debye form, wðoÞ¼w

ð1 À iotÞ

À1

; with the typical

eel relaxation time, t ¼ t

expðn=kTÞ: However, appli-

cation of an external ﬁeld sets in an asymmetrical

double-well potential, within which the relaxation time

is described through t ¼ t

expðn=kTÞ sechðE=2kT Þ;

where n and E are the barrier energy height and

the asymmetry parameter, respectively. Therefore,

the imaginary component of the susceptibility curve

peaks at frequencies given by f ðV; EÞ¼

expðÀn=kTÞ coshðE=2kT Þ: Whereas n describes the

magnetocrystalline anisotropy (KV), E is due to the

interaction between the nanoparticle magnetic moment

(m) and the applied ﬁeld (H), i.e., E ¼ mH. Regarding

the polydispersity in particle volume ðVÞ; the barrier

height ðn Þ and the asymmetry parameter ðEÞ need to be

described using distribution functions. The lognormal

distribution function, PðVÞ; has been widely used to

describe size polydispersity [6], whereas a non-ﬂat

distribution function, GðEÞ¼sech

ðE=2kT Þ; has been

recently introduced to describe the asymmetry

parameter [7]. Then, the ﬁeld dependence of the

peak frequency is described by f

ðHÞ¼

A expðÀKV=k tanhðE=2kTPðVÞ dV : Solid lines in

Fig. 2 represent the best ﬁt of the data using the

expression for f

ðHÞ: Particle size distribution para-

meters (3.9 nm for the average diameter and 0.33 the

standard deviation) obtained from the ﬁtting of the DS

data are in very good agreement with data obtained

from the transmission electron microscopy (4.6 nm for

the average diameter and 0.30 the standard deviation).

Likewise, the anisotropy values we found from the DS

analysis were 1.1 Â 10

and 3.4 Â 10

J/m

, at 77 and

300 K, respectively. The room-temperature value is in

good agreement with the value reported for the

anisotropy of cobalt ferrite nanoparticles (4.2 Â 10

) [8]. Note that the functional dependence of G(E)is

very much close to the Boltzmann distribution. The

width of G(E) at half-height is about 0.4 and 0.1 kG at

300 and 77 K, respectively.

In summary, the cobalt ferrite PLA-based composite

sample was investigated using DS measurements. The

ﬁeld dependence of the susceptibility peak allows

estimation of the particle size polydispersity proﬁle

(3.9 nm for the average diameter and 0.33 the standard

deviation) and magnetocrystalline anisotropy (1.1 Â 10

and 3.4 Â 10

J/m

at 77 and 300 K, respectively).

Indeed, the ﬁeld dependence of the peak susceptibility

has been successfully described via a N

eel-like relaxation

mechanism of the magnetization in an asymmetric

double-well potential.

Acknowledgements

The authors acknowledge the ﬁnancial support of the

Brazilian agencies CNPq, FAPESP, and FINATEC.

References

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1063.

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77.

[8] R.E. Vandenberghe, et al., J. Magn. Magn. Mater. 15–18

(1980) 1117.

ARTICLE IN PRESS

Fig. 1. Typical imaginary component of the susceptibility (77

and 300 K) at different polarizing ﬁelds.

Fig. 2. Field dependence of the DS peak shift at 77 and 300 K.

L.B. Silveira et al. / Journal of Magnetism and Magnetic Materials 272–276 (2004) e1195–e1196e1196

Dynamic susceptibility investigation of biocompatible magnetic ﬂuids:

The surface coating effect

P. C. Morais,

a͒

J. G. Santos, L. B. Silveira, and A. C. Oliveira

Universidade de Brasília, Instituto de Física, Núcleo de Física Aplicada, 70919-970, Brasília-Distrito

Federal, Brazil

͑Presented on 9 November 2004; published online 17 May 2005͒

In this study room-temperature dynamic susceptibility measurements were used to investigate

magnetite nanoparticles surface-coated with dextran and dimercaptosuccinic acid, both dispersed as

biocompatible magnetic ﬂuids. Multicomponent susceptibility curves were associated with the

presence of monomers and dimers in the sample. Transmission electron microscopy data have been

used to support the analysis carried out with the susceptibility data. The ﬁeld dependence of the peak

position of the imaginary component of the dynamical susceptibility was analyzed within the picture

of an asymmetric double-well potential for the relaxation of the magnetic moment associated with

the magnetite nanoparticle. The nanoparticle size dependence of the susceptibility peak position was

taken into account in the data analysis. Nanoparticle-size parameters obtained from the analysis of

the susceptibility data of the two samples ͑3.7 and 6.1 nm͒ are in very good agreement with the

Institute of Physics. ͓DOI: 10.1063/1.1853152͔

In recent years the design and synthesis of biocompatible

magnetic ﬂuids have attracted intense interest, with special

emphasis on their applications in biomedicine.

Biocompat-

ible magnetic ﬂuids ͑BMFs͒ are especially designed material

structures consisting of a core magnetic nanoparticle surface-

coated with biocompatible molecules and dispersed in physi-

ological medium as an ultrastable colloid.

The core nano-

particle is usually a metal-oxide, especially cubic ferrites,

which is conveniently synthesized using chemical coprecipi-

tation reactions.

The present study reports on the magnetic

investigation of dimercaptosuccinic acid ͑DMSA͒ and

dextran-coated magnetite nanoparticles peptized as BMFs.

Dynamical susceptibility ͑DS͒ measurements were used to

draw conclusions regarding the response of the surface-

coated magnetite nanoparticles upon the application of a

radio-frequency ﬁeld superimposed to a steady magnetic

ﬁeld. Here, special emphasis is on the ﬁeld ͑H͒ dependence

of the peak frequency ͑f

͒, due to their inﬂuence on the

magnetohyperthermia therapy.

4–6

Magnetohyperthermia is

realized upon the application of external, low amplitude, ac

magnetic ﬁeld to the target tissue, which is previously la-

beled with magnetic nanoparticles. The efﬁciency of the on-

site heat dissipation, due to the interaction of the ac ﬁeld

with the magnetic moment, is maximized at the peak fre-

quency ͑f

͒. The present study describes how an external

steady ﬁeld ͑H͒ modulates the system’s magnetic response.

Discussion of the DS data of both samples will be focused on

the features observed in the imaginary component of the sus-

ceptibility curves. The parameters obtained from the ﬁtting

of the ﬁeld dependence of the peak frequency will be com-

pared with the standard magnetite parameters and the size

dispersity obtained from the transmission electron micros-

copy ͑TEM͒ data.

The two biocompatible magnetic ﬂuids used in this study

͑based on dextran- and DMSA-coated magnetite͒ contained

about 5ϫ 10

particle/cm

. After precipitation in alkaline

medium, fresh magnetite nanoparticles were surface-coated

to produce stable BMF samples at physiological condition

͑pH7 and 0.9% sodium chloride͒. Typical BMF sample

preparation routine can be found in Ref. 7.

The TEM micrographs were obtained using a Jeol-1011

system whereas the DS measurements were performed using

a home-made Robinson oscillator operating in the megahertz

region ͑10–40 MHz͒. Susceptibility measurements ͑real and

imaginary components͒ were recorded at room temperature

under different external steady ﬁelds ͑0–4 kG͒. Figure 1

shows typical imaginary components of the DS of both

samples ͑dextran and DMSA coated͒ recorded at H

=0.6 kG. At room temperature and in the frequency range of

our investigation, the susceptibility imaginary component of

DMSA-coated and dextran-coated BMFs were curve ﬁtted

using two and three gaussian-shaped curves ͑ﬁtting not

shown͒, respectively.

Regarding the ﬁeld dependence of the DS peak positions

͑see Fig. 1͒, the symbols in Fig. 2 represent the data ͑peak

frequency versus applied steady magnetic ﬁeld͒ obtained

from the dextran-coated sample ͑circles͒ and from the

DMSA-coated sample ͑squares͒. The f

vs H data shown in

Fig. 2 correspond to the lowest-frequency susceptibility peak

͑left-hand-side feature͒. The vertical error bars in Fig. 2 are

on the order of the symbol ͑circles and squares͒ sizes.

The particle size histograms, obtained from the TEM

micrographs, are shown in Fig. 3 for the dextran- ͑left panel͒

and for the DMSA-coated sample ͑right panel͒. The solid

lines in Fig. 3 represent the best curve ﬁtting of the experi-

mental data using the log-normal distribution function.

a͒

Author to whom correspondence should be addressed; FAX: ͑ϩ55͒ 61-

2723151/61-2736655; electronic mail: [email protected]

JOURNAL OF APPLIED PHYSICS 97, 10Q911 ͑2005͒

Downloaded 29 Jul 2005 to 200.137.221.99. Redistribution subject to AIP license or copyright, see http://jap.aip.org/jap/copyright.jsp

The ﬁrst aspect regarding the room-temperature suscep-

tibility data shown in Fig. 1 is the multipeak structure related

to both BMF samples. The same BMF samples have been

frozen down to 77 K, under zero-ﬁeld condition, in order to

perform the DS measurements. The low-temperature suscep-

tibility data of the zero-ﬁeld-frozen BMF samples allowed

identiﬁcation of only one peak in the imaginary component

of the susceptibility curves. This single peak ͑imaginary

component of the susceptibility curve͒ observed in both

BMF samples at 77 K is more likely related to the lowest-

frequency susceptibility peak ͑left-hand-side feature͒ ob-

served at room temperature. We argue that at room tempera-

ture and under zero external ﬁeld most of the magnetic units

in suspension in the magnetic ﬂuid samples are composed of

isolated nanoparticles. By freezing the samples under zero-

ﬁeld condition the isolated nanoparticles will be trapped in

the solid matrix. However, application of an external ﬁeld,

even weak ﬁelds, induces particle-particle coupling in

nanoparticle-based arrays. In support of this picture, mono-

mers and dimers have been identiﬁed through static magnetic

birefringence measurements

9–11

and magnetic-resonance

experiments.

Furthermore, two types of dimer structures

have been identiﬁed, namely, coherent and fanning, being the

fanning conﬁguration more likely than the coherent one.

9,10

Fanning and coherent modes represent the lowest energy

conﬁgurations of a dimer structure; the fanning showing

lower total energy ͑Zeeman plus magnetostatic͒ than the co-

herent one.

It has been observed that the magnetic perme-

ability of the fanning conﬁguration peaks at higher ﬁelds

than the coherent conﬁguration.

Therefore, based on the

birefringence and resonance experiments, the structures ob-

served in the right-hand side ͑higher-frequency values͒ of the

susceptibility curves shown in Fig. 1 can be associated with

dimers. Indeed, concerning the peaks observed in Fig. 1, the

highest-frequency peak ͑more intense than the middle-

frequency peak͒ is likely related to the fanning conﬁguration

whereas the middle-frequency peak is likely related to the

coherent conﬁguration.

The dynamical susceptibility associated with the nano-

particle system follows the usual Debye form,

␹

␻

͒=

␹

͑1

−i

␻

␶

−1

, with the Néel relaxation described by

␶

exp͑

␯

/kT͒, where

␶

is the relaxation time of the nano-

particle’s magnetic moment ͑typically 10

−9

s͒ and

␯

=KV ͑K

is the magnetocrystalline anisotropy and V the nanoparticle

volume͒. However, particle-particle interaction as well as ap-

plication of an external ﬁeld deforms the symmetrical

double-well potential. Under the asymmetrical double-well

potential the relaxation of the magnetic moment is described

␶

exp͑

␯

/kT͒sech͑E/2kT͒, where

␯

and E are the en-

ergy barrier height and the asymmetry parameter, respec-

tively. Therefore, in our experiments, the imaginary compo-

nent of the susceptibility curve peaks at frequencies given by

f͑V,E͒ = f

exp͑−

␯

/kT͒cosh͑E/2kT͒. Whereas

␯

describes

the magnetocrystalline anisotropy ͑KV͒, E is due to the in-

teraction between the nanoparticle magnetic moment ͑m͒ and

the applied ﬁeld ͑H͒. Note that we are not including particle-

particle interaction in our model picture, due to the average

particle-particle distance ͑about 30 nm͒ compared to the

typical particle diameter ͑3.1 and 5.6 nm͒. Regarding the

polydispersity in particle volume ͑V͒, the energy barrier

height ͑

␯

͒ and the asymmetry parameter ͑E͒ need to be de-

scribed using distribution functions. The log-normal distribu-

tion function, P͑V͒, has been widely used to describe size

polydispersity,

whereas a ﬂat distribution function, G͑E͒,

has been used to describe the asymmetry parameter.

Then,

the ﬁeld dependence of the peak frequency ͑f

͒ reads

͑H͒ =

͵͵

f͑V,E͒P͑V͒G͑E͒dEdV. ͑1͒

FIG. 1. Typical room-temperature imaginary component of the susceptibil-

ity of the dextran-coated sample ͑circles͒ and the DMSA-coated sample

͑squares͒, under an external steady ﬁeld of 0.6 kG.

FIG. 2. Field dependence of the dynamical susceptibility peak taken from

the imaginary component and associated with the dextran-coated sample

͑circles͒ and the DMSA-coated sample ͑squares͒. The solid lines represent

the best ﬁt using Eq. ͑2͒.

FIG. 3. Particle size histograms of the dextran-coated sample ͑left panel͒

and the DMSA-coated sample ͑right panel͒. The solid lines represent the

best curve ﬁtting of the data using the log-normal distribution function.

10Q911-2 Morais

et al.

J. Appl. Phys. 97, 10Q911 ͑2005͒

Downloaded 29 Jul 2005 to 200.137.221.99. Redistribution subject to AIP license or copyright, see http://jap.aip.org/jap/copyright.jsp

The nonﬂat distribution function G͑E͒ =sech

␤

͑E/2kT͒,

with

␤

=3, however, has been introduced as an excellent al-

ternative for ﬁtting the ﬁeld dependence of the DS peak

frequency.

Using the nonﬂat description Eq. ͑1͒ is reduced

͑H͒ =

A exp͑− KV/kT͒tanh͑E/2kT͒P͑V͒dV. ͑2͒

The solid lines in Fig. 2 represent the best ﬁt of the

experimental data according to Eq. ͑2͒. In contrast, the use of

a ﬂat G͑E͒ function replaces, in Eq. ͑2͒, the asymptotic

tanh͑E/2kT͒ by the divergent sinh͑E/2kT͒, not accounting

for the saturation behavior observed in Fig. 2. At this point

two aspects of the nonﬂat distribution function, G͑E͒, should

be emphasized. First, from the mathematical point of view

Eq. ͑2͒ is exactly obtained from Eq. ͑1͒, as long as G͑E͒

=sech

͑E/2kT͒. Second, from the physical point of view the

nonﬂat distribution function, G͑E͒, deviates very little from

the Boltzmann distribution function. In other words, the

good agreement between the data and the model proposed in

the present study, which uses the nonﬂat distribution func-

tion, indicates that the asymmetry parameter ͑E͒ may follow

a classical distribution function. Though empirical, the

present approach represents a step forward as compared to

the use of a ﬂat distribution function.

The parameters obtained from the ﬁtting of the DS data

͑solid lines in Fig. 2͒ are in excellent agreement with the data

provided by the TEM micrographs. The log-normal ﬁt shown

in Fig. 3 for the dextran-coated ͑DMSA-coated͒ sample

gives 3.1±0.3 nm ͑5.6±0.2 nm͒ and 0.26±0.02 ͑0.22±0.01͒

for the mean particle diameter and diameter dispersion, re-

spectively. The particle polydispersity parameters obtained

from the ﬁtting of the TEM data were used as initial values

͑guess values͒ in the ﬁtting procedure ͑least-squares ﬁt͒ of

the DS data using Eq. ͑2͒. The ﬁtting of the DS data ͑solid

lines͒ shown in Fig. 2 was performed with 3.7±0.5 nm

͑6.1±0.5 nm͒ and 0.27±0.04 ͑0.25±0.03͒ for the mean par-

ticle diameter and diameter dispersion of the dextran-coated

͑DMSA-coated͒ sample, respectively. Furthermore, the aver-

age anisotropy values we found from the DS analysis of the

dextran-coated and DMSA-coated samples were ͑1.2±0.4͒

ϫ10

and ͑1.6±0.3͒ϫ 10

J/m

, respectively. Considering

the uncertainties, the anisotropy values we found are in ex-

cellent agreement with the value reported for the anisotropy

of bulk magnetite ͑1.9ϫ 10

J/m

͒.

Finally, the average

magnetization obtained from the DS analysis of both

samples was 110±8 emu/g. Though upshifted from the satu-

ration magnetization value reported in the literature

͑84 emu/g for magnetite͒ the ﬁtted value still falls in the

expected range. The observed difference in saturation mag-

netization, i.e., the value reported in the literature versus the

value found from the susceptibility data may indicate the

presence of a nonmagnetic surface layer in the magnetite

nanoparticles. Similar investigation, namely, the ﬁeld depen-

dence of the imaginary peak susceptibility, has been reported

in the literature with no model picture supporting quantita-

tive explanation for the data.

Note that measurements

available from the literature present data recorded in the

range of 0 to about 1 kG. In such a low-end side of magnetic

ﬁelds a linear dependence of the peak frequency shift has

been observed,

similar to the data reported in this study.

In conclusion, magnetite-based biocompatible magnetic

ﬂuid samples were investigated using room-temperature dy-

namical susceptibility measurements. The multipeak compo-

nent observed in the susceptibility curves can be explained in

terms of the presence of monomers and dimers ͑fanning and

coherent͒ in the magnetic ﬂuid samples; the dimers induced

by a weak magnetic ﬁeld due to the Robinson oscillator su-

perimposed to the external steady ﬁeld. We found, in addi-

tion, that the fanning conﬁguration of the dimer is more

likely to occur than the coherent one, indicating that the

DMSA-coated magnetite nanoparticles built up essentially

the fanning dimer whereas the dextran-coated magnetite

nanoparticles form both fanning and coherent dimers. Con-

sidering the uncertainty related to the polydispersity param-

eters obtained from both dynamical susceptibility and trans-

mission electron microscopy data, the present investigation

highlights the capability of the susceptibility measurements

in assessing the mean size and size dispersion of magnetic

nanoparticles in magnetic ﬂuid samples. In addition, the ﬁeld

dependence of the main susceptibility peak allows estimation

of the saturation magnetization ͑110±8 emu/g͒ and magne-

tocrystalline anisotropy ͑1.2±0.4ϫ 10

and 1.6±0.3

ϫ10

J/m

͒ values associated with molecular-coated mag-

netite nanoparticles. Indeed, the ﬁeld dependence of the main

susceptibility peak has been described via a relaxation pic-

ture of the magnetic moment of an isolated nanoparticle in

an asymmetric double-well potential.

ACKNOWLEDGMENTS

This work was supported by the Brazilian agencies

CNPq, FINEP, and FINATEC.

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10Q911-3 Morais

et al.

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2642 IEEE TRANSACTIONS ON MAGNETICS, VOL. 39, NO. 5, SEPTEMBER 2003

Magnetic Resonance Study of Zero-Field-Frozen

Magnetite-Based Biocompatible Magnetic Fluid

L. B. Silveira, J. G. Santos, F. Pelegrini, C. Gansau, N. Buske, and P. C. Morais, Member, IEEE

Abstract—In this paper, magnetic resonance was used to in-

vestigate biocompatible magnetic fluid samples based on dextran-

coated magnetite nanoparticles (9.4-nm average diameter). Sam-

plescontainingdifferentparticleconcentration (4.8

10 and 2.4

10 particle/cm ) were investigated in the temperature range

of 100–300 K. Analysis of the temperature dependence of the reso-

nance linewidth (

) revealed larger average particle diameter

(about 13% larger)in the concentrated sample, indicating particle

agglomeration. Larger particle diameter (about 17% larger) was

also revealed from the analysis of the temperature dependence of

the resonance field (

Index Terms—Biocompatible magnetic fluid, Dextran-coated

magnetite nanoparticle, magnetic fluid, magnetic resonance (MR).

I. INTRODUCTION

VER the last decade, magnetic resonance (MR) has

emerged as a powerful experimental technique to in-

vestigate different aspects of magnetic fluids (MFs) [1]–[6].

Aqueous- [1] and hydrocarbon-based [2] MFs have been sys-

tematically studied using X-band experiments. More recently,

however, the technique is attracting increasing interest as an

analytical tool for monitoring in vivo [3] as well as in vitro

[4] experiments using biocompatible magnetic nanostructures.

Clearance of magnetic nanoparticles from the blood stream

[5] and biodistribution of magnetic nanoparticles in different

organs [6], after intravenous administration of biocompatible

magnetic fluids (BMFs) in animals, are recent examples of

the potentialities of the MR measurements. Despite the effort

already devotedin developingMR asa key tool in theinvestiga-

tion of nanosized magnetic materials, intentionally introduced

in animals, much work still needs to be done to improve the

understanding of the signature of different biological processes

from the MR spectra. One example is the huge accumulation

of DMSA-coated magnetite nanoparticles in the mice’s lungs

during in vivo biological tests [3]. In order to contribute to

bridge this gap, a dextran-coated,magnetite-based BMF sample

was systematically investigated as a function of temperature

and particle concentration (diluted and concentrated samples),

using a commercial Brucker ESP300 spectrometer tuned

around 9.418 GHz.

Manuscript received December 30, 2002. This work was supported in part by

the Brazilian agencies CNPq and FINATEC.

L.B.Silveira,J. G.Santos,andP. C.MoraisarewithUniversidadedeBrasília,

Instituto de Física, Núcleo de Física Aplicada, 70919-970 Brasília-DF, Brazil

(e-mail: [email protected]).

F. Pelegrini is with Universidade Federal de Goiás, Instituto de Física,

74001-970 Goiânia-GO, Brazil.

C.Gansauand N.Buskeare withBerlinHeart AG,D-12247 Berlin, Germany.

Digital Object Identifier 10.1109/TMAG.2003.815539

Fig. 1. Typical MR spectra recorded from samples A and B, at different

temperatures.

II. EXPERIMENTAL DATA AND DISCUSSION

The magnetic fluid sample preparation followed the standard

procedure described in the literature [7], [8]. Briefly, 9.4-nm di-

ameter (average value from transmission electron microscopy)

magnetite (Fe

O ) nanoparticles were first synthesized through

chemical co-precipitation of Fe

and Fe ions in alkaline

aqueous medium, then surface-coated with dextran and finally

suspended in aqueous solution as stable BMF samples at pH7

and salinity of 0.9% NaCl. MR spectra were recorded in the

temperature range of 100–300 K for samples containing 4.8

10 (sample A) and 2.4 10 (sample B) particle/cm . Note

that the typical nanoparticle concentration used in the in vivo bi-

ological studies runs from 10

to 10 particle/cm . In order to

perform the MR experiment, the MF samples were cooled down

to 100 K, under zero applied fields. The temperature was then

increased from 100 to 300 K while recording the MR spectra.

Fig. 1 shows typical MR spectra of both samples, at different

temperatures. Note that the spectra in Fig. 1 represent the first

derivative of the resonance absorption curve. All the resonance

spectra were curve fitted using one single Gaussian-shapedline,

though a slight asymmetry has been observed in the second

derivative of the resonance absorption curve. The temperature

dependenceof boththe resonance linewidth(

andtheres-

onancefield(

)were measured.Thedata showninFigs.2 and

3 were obtained from the two MF samples investigated (sam-

ples A and B). At this point we should observe the systematic

increasing of the resonance linewidth as the particle concentra-

tion increases, in the whole range of temperature (see Fig. 2).

In contrast, the resonance field (

) is much less sensitive to

SILVEIRA et al.: MAGNETIC RESONANCE STUDY OF ZERO-FIELD-FROZEN MFs 2643

Fig. 2. Temperature dependence of the resonance linewidth of samples A ( )

and B (

). Symbols represent experimental data whereas solid and dashed lines

are the best curve fitting according to (1).

the particle concentration (see Fig. 3), though a slight resonance

fielddownshiftis observedat higher temperatures as theparticle

concentration increases.

The temperature dependence of the resonance linewidth

follows the typical behavior of magnetic nanoparticles

dispersed in a nonmagnetic template (see points in Fig. 2).

Within this picture, the resonance linewidth broadening has

been described by [9]

(1)

where

and is the Boltzmann constant.

The description of

in (1) includes the

g-factor

, the Bohr magneton ), the spin associated with

each magnetic center inside the nanoparticle

, the number

of magnetic centers per particle

, and the particle-particle

distance

. Solid and dashed lines in Fig. 2 represent the

best curve fitting according to (1). From the fitted values of

(0.30 K for sample A and 0.43 K for sample

B) and considering the effective magnetocrystalline anisotropy

density of bulk magnetite

erg/cm , the

average particle diameter estimated from the MR data are 9.4

10.6 nm for samples A and B, respectively. These values can

be compared with the particle diameter (9.4 nm) obtained from

the transmission electron microscopy (TEM) data. The value

obtained from MR using sample A (9.4 nm) matches the value

obtained from TEM. However, the value obtained using sample

B (10.6 nm) is about 13% larger than the value obtained from

the TEM data (9.4 nm). As will be evident from the analysis

of the

versus data (see Fig. 3), particle agglomeration,

due to higher particle concentration in sample B (2.4

cm , may account for the increase in the average diameter

as obtained from the MR data.

To explain the temperature dependence of the resonance field

(see points in Fig. 3), the resonance frequency

, i.e., the

Larmor precession frequency of the nanoparticle magnetic mo-

ment in the presence of an effective magnetic field

written as

, where is the gyromagnetic ratio.

The effective magnetic field may be well described as a result

of three main components, namely, the external sweeping field

, the demagnetizing field , and the anisotropy field

Fig. 3. Temperature dependence of the resonance field of samples A ( ) and

). Symbols represent experimental data whereas solid and dashed lines are

the best curve fitting according to (2).

. At the resonance condition matches the resonance

field

. The resonance field is given by [10]

(2)

The temperature dependence of the resonance field in (2) is

mainly associated to the last term on the right-hand side

through its dependence upon the effective magnetocrystalline

anisotropy density

. The anisotropy field in spherical

magnetite nanoparticles is given by

, where

is the saturation magnetization. In magnetic nanoparticles

the effective anisotropy energy density has both bulk

and

surface

components, i.e., . The sur-

face component is related to the surface-to-volume ratio

, where is the nanoparticle diameter and is the

surfaceanisotropy [11]. In general,

and are both tem-

perature dependent. However, considering that our data were

taken far below the Curie point for bulk magnetite (850 K),

could be taken as approximately flat (470 Gauss). There-

fore, the temperature dependence of the anisotropy field would

followmainly the temperature dependence of the effective mag-

netic anisotropy. Similar to previous results[12],points in Fig. 3

show a linear relationship between

and . In other words,

the effective magnetic anisotropy would be empirically repre-

sented by

. is a constant and is

a size-dependent coefficient, expressed in units of erg/cm

Straight lines in Fig. 3 represent the best fit of the data using the

empirical relation

, where is

the slope and

the intercept con-

stant. Comparing the empirical relation

with one identifies with and

with . At this point we argue that is directly pro-

portional to

. From the fitted values of

(1.11 Gauss/K for sample A and 0.95 Gauss/K for sample B) the

particle diameter ratio(sample B over sample A)is 1.17. There-

fore, from the

versus data, the average particle diameter

in sample B is about 17% larger than the average particle diam-

eter in sample A. The fitted values of the intercept constant

(2832 8 Gauss for sample A and 2858 6 Gauss for sample

B), however, are the same for both samples within the experi-

mental error.

2644 IEEE TRANSACTIONS ON MAGNETICS, VOL. 39, NO. 5, SEPTEMBER 2003

III. CONCLUSION

The temperature dependence of the resonance linewidth and

resonance field was investigated in biocompatible magnetic

fluid samples containing different particle concentrations (4.8

10 and 2.4 10 particle/cm ). The resonance data fit

nicely with the picture of dispersed magnetite nanoparticles in

a nonmagnetic matrix, as described in [9]. The average particle

diameter, obtained from the fitting of the data, indicate that

particle agglomeration occurs in the case of the concentrated

sample. In contrast, the average particle diameter obtained

from the fit of the diluted sample is in excellent agreement with

the particle diameter obtained from the transmission electron

microscopy data. Finally, it was observed that the resonance

linewidth is more sensitive to particle concentration changes

than the resonance field. This information is extremely impor-

tant in the analysis of MR spectra obtained from biological

tissues after injection of biocompatible magnetic fluids in

animals, once linewidth broadening scales with nanoparticle

agglomeration.

EFERENCES

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3030 IEEE TRANSACTIONS ON MAGNETICS, VOL. 40, NO. 4, JULY 2004

Dynamic Susceptibility Investigation of

Magnetite-Based Biocompatible Magnetic Fluids

J. G. Santos, L. B. Silveira, A. C. Oliveira, and P. C. Morais, Member, IEEE

Abstract—In this study, dynamic susceptibility was used to in-

vestigate magnetite nanoparticles surface-coated with dextran and

dimercaptosuccinic acid and dispersed as biocompatible magnetic

fluids. Transmission electron microscopy data have been used to

support the analysis carried out with the susceptibility data. The

field dependence of the peak position of the imaginary component

of the dynamical susceptibility was analyzed within the picture of

an asymmetric double well potential for the relaxation of the mag-

netic moment associated to the magnetite nanoparticle. The size-

dependence of the magnetic susceptibility was taken into acoount

in the data analysis. Nanoparticle-size parameters obtained from

the analysis of the susceptibility data of the two samples (3.7 and

6.1 nm) are in very good agreement with the values obtained from

the fitting of the electron microscopy data (3.1 and 5.6 nm).

Index Terms—Biocompatible magnetic fliud, dynamic suscepti-

bility, magnetite nanoparticle.

I. INTRODUCTION

N RECENT years, the design and synthesis of sur-

face-coated biocompatible magnetic nanoparticles have

attracted intense interest, with special emphasis on their

applications in biomedicine [1]. Among others, magnetic

metal-oxide nanoparticles have been conveniently synthesized

using chemical coprecipitation reactions either in aqueous so-

lution [2] or in polymeric template [3]. Magnetic nanoparticles,

surface-coated with molecular layers or dispersed in polymeric

templates, have been successfully used in a wide variety of

technologies, as for instance in cell sorting devices [4]. This

paper reports on magnetic investigation of dimercaptosuccinic

acid (DMSA) and dextran-coated magnetite-based biocompat-

ible magnetic fluids (BMFs) using dynamical susceptibility

(DS) measurements. Here, special emphasis is on the field

dependence of the peak frequency , due to their influence

on the magnetohyperthermia therapy [5]. Discussion of the DS

data of both samples will be focused on the parameters obtained

from the fitting of the field dependence of the peak frequency

in comparison with the standard magnetite parameters and

the size dispersity obtained from the transmission electron

microscopy (TEM) data.

II. E

XPERIMENTAL DATA AND

DISCUSSION

The two biocompatible magnetic fluids used in this study are

based on magnetite nanoparticles surface-coated with dextran

Manuscript received October 14, 2003. This work was supported in part by

the Brazilian agencies CNPq, FINEP/CTPETRO, and FINATEC.

The authors are with the University of Brasília, Institute of Physics,

Applied Physics, 70919-970 Brasília-DF, Brazil (e-mail: [email protected].br;

[email protected].br; [email protected], pcmor@unb.br).

Digital Object Identifier 10.1109/TMAG.2004.829309

Fig. 1. Imaginary components of the susceptibility of (left panel) the

dextran-coated sample and (right panel) the DMSA-coated sample.

and DMSA. The samples used in our experiments contain about

10 particles/cm . After precipitation in alkaline medium,

magnetite nanoparticles were surface-coated to produce stable

BMF samples at physiological pH and salinity. Typical sample

preparation routine can be found in [6].

The TEM micrographs were recorded using a Jeol-1011

system whereas the DS measurements were performed using

a home-made Robinson oscillator operating in the megahertz

region (10–30 MHz). The samples were frozen in the absence

of external field and the temperature was lowered down to 77

K. The zero-field-frozen procedure was realized in order to

avoid, as much as possible, particle aggregation. Susceptibility

data (real and imaginary components) were taken at different

external fields (0–4 kG). Fig. 1 shows typical imaginary

components of the DS of both samples (dextran-coated and

DMSA-coated) recorded at different steady fields (0, 0.5,

and 1 kG). The imaginary component of the DS curve was

curve fitted for one peak in the frequency range of our in-

vestigation. Regarding the field dependence of the DS peak

position full symbols in Fig. 2 represent the data obtained

from the dextran-coated sample (solid circle) and from the

DMSA-coated sample (solid square), respectively. The particle

size histograms, obtained from the TEM micrographs, are

shown in Fig. 3 for the dextran-coated sample (left panel) and

for the DMSA-coated sample (right panel). Solid lines in Fig. 3

represent the best curve fitting of the experimental data using

the lognormal distribution function [7].

The dynamical susceptibility associated to the nanoparticle

system follows the usual Debye form,

with the Néel relaxation,

, where is

the typical relaxation time of the nanoparticle’s magnetic

moment, of the order of 10

s. However, application of

SANTOS et al.: DYNAMIC SUSCEPTIBILITY INVESTIGATION OF MAGNETITE-BASED BIOCOMPATIBLE MAGNETIC FLUIDS 3031

Fig. 2. Field dependence of the dynamical susceptibility peak taken from the

imaginary component associated to the dextran-coated sample (solid circle) and

the DMSA-coated sample (solid square). Solid lines represent the best fit using

(2).

Fig. 3. Particle size histograms of the dextran-coated sample (left panel) and

the DMSA-coated sample (right panel). Solid lines represent the best curve

fitting of the data using the lognormal distribution function.

an external field deforms the symmetrical double well po-

tential. Particle aggregation is also expected to deform the

symmetrical double well potential. Under the asymmetrical

double well potential the relaxation of the magnetic moment is

described by

, where and

are the energy barrier height and the asymmetry parameter,

respectively. Therefore, in our experiments, the imaginary

component of the susceptibility curve peaks at frequencies

given by

. Whereas

describes the magnetocrystalline anisotropy is due

to the interaction between the nanoparticle magnetic moment

and the applied field . Regarding the polydispersity

in particle volume

, the energy barrier height and the

asymmetry parameter

need to be described using distribu-

tion functions. The lognormal distribution function

has

been widely used to describe size polydispersity [7], while a

flat distribution function,

, has been used to describe the

asymmetry parameter [8]. Then, the field dependence of the

peak frequency

reads

(1)

The nonflat distribution

, with

, however, has been proved to be an excellent choice for fitting

the field-dependence of the DS peak frequency [9]. Using the

nonflat description (1) is reduced to

(2)

Solid lines in Fig. 2 represent the best fit of the experimental

data according to (2). In contrast, the use of a flat

func-

tion replaces, in (2), the asymptotic

by the diver-

gent

, not accounting for the saturation behavior

observed in Fig. 2. At this point, two aspects of the nonflat dis-

tribution function,

, should be emphasized. First, from the

mathematical point of view (2) is exactly obtained from (1), as

long as

. Second, from the physical

point of view the nonflat distribution function,

, deviates

very little from the Boltzmann distribution function, under the

condition of our experiments. In other words, the good agree-

ment between the data and the model proposed in the present

study, which uses the nonflat distribution function, indicates that

the asymmetry parameter

may follow a classical distribu-

tion function. Though empirical, the present approach repre-

sents a step forward as compared to the use of a flat distribution

function.

Parameters obtained from the fitting of the DS data (solid

lines in Fig. 2) are in excellent agreement with data provided

by the TEM micrographs. The lognormal fit shown in Fig. 3

for the dextran-coated (DMSA-coated) sample gives 3.1

0.3

nm (5.6

0.2 nm) and 0.26 0.02 0.22 0.01 for the mean

particle diameter and diameter dispersion, respectively. The par-

ticle polydispersity parameters obtained from the fitting of the

TEM data were used as initial values (guess values) in the fitting

procedure (least squares fit) of the DS data using (2). The fit-

ting of the DS data (solid lines) shown in Fig. 2 were performed

with 3.7

0.5 nm (6.1 0.5 nm) and 0.27 0.04 0.25 0.03

for the mean particle diameter and diameter dispersion of the

dextran-coated (DMSA-coated) sample, respectively. Further,

the average anisotropy value we found from the DS analysis

of the dextran-coated and DMSA-coated samples were

1.2

0.4 10 and 1.6 0.3 10 J/m , respectively. Consid-

ering the uncertainties, the anisotropy values we found are in

excellent agreement with the value reported for the anisotropy

of bulk magnetite (1.9

10 J/m ) [10]. Finally, the average

magnetization obtained from the DS analysis of both samples

was 110

8 emu/g. Though upshifted from the saturation mag-

netization value reported in the literature (84 emu/g for mag-

netite nanoparticles), the fitted value still fall in the expected

range. The observed difference in saturation magnetization, i.e.,

the value reported in the literature versus the value found from

the susceptibility data may indicate the presence of a nonmag-

netic surface layer in the magnetite nanoparticles. Note that sim-

ilar investigation, namely, the field-dependence of the imaginary

peak susceptibility, has been reported in the literature with no

model picture supporting quantitative explanation for the data

[11]. Interesting to note that measurements available from the

literature present data recorded in the range of 0 to about 1 kG.

In such a low-end side of magnetic fields a linear dependence of

the peak frequency shift has been observed [11], similar to the

data reported in this study. More detailed investigations of such

3032 IEEE TRANSACTIONS ON MAGNETICS, VOL. 40, NO. 4, JULY 2004

magnetic structures, using different magnetic nanoparticles im-

mersed in polymeric templates as well as dispersed as magnetic

fluids having different molecular-coating layers, are presently

in progress and will be the published in the near future.

III. C

ONCLUSION

Magnetite-based biocompatible magnetic fluid samples,

zero-field-frozen at 77 K, were investigated using dynamical

susceptibility measurements. Considering the uncertainty

related to the polydispersity parameters obtained from both

dynamical susceptibility and transmission electron microscopy

data, the present investigation highlights the capability of the

susceptibility measurements in assessing the mean size and

size dispersion of magnetic nanoparticles in magnetic fluid

samples. In addition, the field dependence of the susceptibility

peak allows estimation of the saturation magnetization (110

emu/g) and magnetocrystalline anisotropy (1.2

0.4 10 and

1.6

0.3 10 J/m ) values associated to magnetite nanoparti-

cles. Indeed, the field dependence of the peak susceptibility has

been described via a relaxation picture of the magnetic moment

in an asymmetric double-well potential.

EFERENCES

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ticles for applications in biomedicine,” J. Phys. D, Appl. Phys., vol. 36,

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J. Phys. IV France 125 (2005) 27-30

Ó EDP Sciences, Les Ulis

DOI: 10.1051/jp4:2005125007

Use of the photoacoustic spectroscopy in the investigation

of biocompatible magnetic fluids

J.G. Santos, L.B. Silveira, A.C. Oliveira and P.C. Morais

Universidade de Brasília, Instituto de Física, Núcleo de Física Aplicada, 70919-970,

Brasília-DF, Brazil

Abstract. In this study photoacoustic (PA) spectroscopy was used to investigate biocompatible magnetic

fluids (BMFs). The observed spectral features, in the 0.3 to 1.0 mm wavelength region, are discussed in

terms of three distinct bands (L, S, and C). Band-L, in the spectral range of 0.65 to 0.86 mm, is related to

the characteristic coating layer of the magnetic nanoparticle. Band-S, occurring around 0.50 mm, is

related to the metal-polyoxy-hydroxy surface layer built up at the surface during the nanoparticle

synthesis. Band-C (0.36 to 0.43 mm) is associated to the optical absorption of the semiconductor

magnetic nanoparticle. Features in band-L and band-S are discussed in terms of surface grafting

coefficient of the dextran and DMSA surface-coating agents. Distinct Fe

nanoparticles (average

diameters of 3.1 and 5.6 nm) are used as core materials and display the nanoparticle size effect.

1. INTRODUCTION

In recent years the design and synthesis of biocompatible magnetic fluids (BMFs) has attracted

intense interest, with special emphasis on their applications in cell sorting, contrast agents for

magnetic resonance imaging, and diagnosis and cancer therapy, among others [1]. In this study we

report on the room-temperature investigation of dextran and DMSA-coated (Dimercaptosuccinic

acid-coated) magnetite-based BMFs using Photoacustic Spectroscopy (PAS). Our investigation of the

two BMF samples using PAS is supported by transmission electron microscopy (TEM) data. Several

techniques, such as magnetic resonance [2,3] and Raman spectroscopy [4,5] have been recently used

in the investigation of the magnetic fluid properties. However, the increasing range of applications of

BMFs requires more detailed investigation of their properties, especially those related to the

molecular surface layer around the magnetic nanoparticle. PAS is a well-established, surface-based

experimental technique [6], with a wide range of applications in material science. Nevertheless, only

recently PAS has been used in the investigation of MF samples [7,8]. The features in the

photoacoustic (PA) spectra of the two BMF samples deposited as thin liquid films on top of inert

substrates will be used to draw conclusion about the suspend magnetic nanoparticles and the

corresponding surface coating layer.

2. EXPERIMENTAL DATA

Similarly to the standard procedure described in the literature [9] two preparations containing

dextran-coated and DMSA-coated Fe

nanoparticles, with mean diameter values (core sizes) of 3.1

and 5.6 nm, respectively, were used to produce stable BMF samples. The particle size histograms of

the magnetite nanoparticles used to produce the two BMF samples were obtained from the TEM

micrographs recorded from a Jeol-1011 system. The BMF samples, containing about 5×10

particle/cm

, were stabilized around pH7 and salinity of 0.9% NaCl. The PA spectra were recorded

JOURNAL DE PHYSIQUE IV

from the two BMF samples prepared as a thin film on top of a polished quartz substrate. Following

the standard experimental setup the BMF samples were enclosed in a sealed, high-performance, PA

cell at atmospheric pressure, coupled to a sensitive microphone. The light from a 150 watts Xe lamp

was dispersed by a 0.22 m double monochromator (Spex model 1680) and used as the variable

wavelength light source. The light was chopped at a frequency of a few hertz, to improve the signal-

to-noise ratio. For the two samples investigated, several PA features were observed in the wavelength

range of 0.3 to 1 mm, as shown in Fig. 1.

Figure 1. Photoacoustic spectra of the two BMF samples (dextran-coated and DMSA-coated) based on Fe

nanoparticles, in the 0.3-1.0 mm range.

3. DISCUSSION

The particle size data, obtained from TEM, were fitted using the lognormal distribution function, as

described in the literature [10]. The fitted average diameter of the magnetite nanoparticles for the

dextran-coated and DMSA-coated BMF samples were 3.1 ± 0.3 nm and 5.6 ± 0.2 nm, respectively.

As previously discussed [7,8] the data shown in Fig. 1 can be analyzed in terms of three distinct

bands (band-C, band-S, and band-L), in the wavelength range of our investigation (0.3 to 1.0 mm). An

intense band (band-C) was observed in the range of 0.36 to 0.43 mm in the two BMF samples. A less

intense structure (band-S) was observed around 0.50 mm, which is about the same intensity for both

BMF samples. Finally, in the 0.65 to 0.86 mm region a complex structure (band-L), very much similar

in the two BMF samples investigated (dextran-coated and DMSA-coated), was observed.

Differences and similarities of the features occurring in bands L, S, and C will be discussed

as follows. Except for the relative intensities band-L shows about the same features in all surface-

coated magnetite-based MF samples we have investigated so far, including samples coated with

organic molecules as different as oleic acid, citric acid, and oleoylsarcosine (data not shown). We

argue that such similarities have to do with the common functional group (carboxyl-group) used to

bind the organic-based molecules at the nanoparticle surface. Therefore, band-L is related to the

characteristics of the BMF stabilizing coating layer. Differences observed in the band-L, as far as the

PA signal intensity is concerned, has been interpreted as differences in the surface grafting coefficient

associated to the particular molecular coating agent used. Analysis of the PA spectra in Fig. 1 shows

that the band-L features around 0.74 mm are more intense (peak-to-valley ratio) in the DMSA-based

ICPPP

BMF sample containing 5.6 nm Fe

nanoparticles than in the dextran-coated BMF sample

containing 3.1 nm Fe

nanoparticles. This finding indicates that the DMSA-coating process was

more efficient for the 5.6 nm nanoparticles than the dextran-coating was for the 3.1 nm nanoparticles.

Band-S, on the other hand, has been related to the metal-poly-oxy-hydroxy surface layer built up at

the ferrite-based nanoparticle surface, which is particularly enriched by hydroxyl groups [11]. The

strong peak around 0.5 mm, observed in ionic MF samples [12], indicates the expected high surface

hydroxyl group grafting coefficient. The lower surface-grafting coefficient associated to hydroxyl

groups in surface-coated MF samples are in very good agreement with the relative reduction of the

PA signal intensity of the main feature in band-S. In particular, the absence of the main PA peak

around 0.5 mm in the oleoylsarcosine-coated magnetite-based MF sample indicates the relative

highest grafting coefficient of oleoylsarcosine in comparison to other surface-coated MF samples

(data not shown). In support to the relative intensities observed in the band-L region, analysis of the

PA spectra in Fig. 1 revel the corresponding reduction of the band-S signal (relative intensities) of the

DMSA-coated BMF sample in comparison to the dextran-coated BMF sample. As it should be

expected, the grafting coefficient associated to the coating layer (band-L) increases as the grafting

coefficient associated to the hydroxyl-related layer (band-S) reduces. At this point it is important to

mention that the features observed in both band-L and band-S are more likely related to d-d

transitions between T

↔A

(band-S) and T

↔A

(band-L) levels.

Whereas band-L and band-S have been respectively ascribed to the stabilizing coating layer

and the nanoparticle surface layer, band-C is related to the absorption of the incident light by the core

nanoparticle. At this point we should mention that the PA signal scales with the optical absorption

coefficient and, under low optical excitation intensities, the PA signal scales linearly with the optical

absorption coefficient. Further, the optical absorption edge of most bulk ferrite-based crystals is in the

range of 0.3 to 0.4 mm [13]. At this point it is important to mention that a semiconductor quantum dot

model has been successfully used to explain the charge-discharge mechanism as well as the stability

of aqueous colloids based on ferrite nanoparticles [14]. Therefore, the main feature of band-C in the

PA spectra shown in Fig. 1, particularly the sharp drop of the PA signal at decreasing wavelength, is

a signature of the optical processes near the semiconductor absorption edge. It should be observed

from Fig. 1 that band-C peaks at wavelength slightly shorter for the dextran-coated BMF sample than

for the DMSA-coated BMF sample. Such result reflects the slightly higher energy absorption edge for

the dextran-coated Fe

nanoparticles. Such energy upshift of band-C in the dextran-coated BMF

sample in comparison with the DMSA-coated BMF sample can be explained by the increasing of the

effective band-gap due to the stronger quantum confinement in the dextran-coated magnetite

nanoparticles, as a result of the smaller particle size (3.1 nm diameter).

4. CONCLUSION

In conclusion, the photoacoustic (PA) spectroscopy has been successfully used to investigate dextran-

coated and DMSA-coated magnetite-based biocompatible magnetic fluid samples containing

nanoparticles with distinct core sizes (3.1 nm and 5.6 nm in diameter). The photoacoustic spectra

were used to draw conclusions about the degree of the molecular surface-coating using dextran or

DMSA. The PA signal intensity in the band-L region reveals that the 5.6 nm magnetite nanoparticles

is more effectively coated with DMSA molecules than the 3.1 nm magnetite nanoparticles is surface-

coated with dextran. The PA signal in the band-S region supports the efficiency of the magnetite

surface-coating with DMSA. Finally, the difference in the photoacoustic signal observed in the band-

C region indicates the stronger quantum confinement effect in the 3.1 nm nanoparticles compared to

the 5.6 nm nanoparticles.

Acknowledgments

The authors acknowledge the Brazilian agencies FINATEC and CNPq for the financial support.

JOURNAL DE PHYSIQUE IV

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The effect of the particle concentration in biocompatible magnetic fluids: A dynamical susceptibility

investigation

P.C. Morais*, J.G. Santos, L.B. Silveira, A.C. Oliveira

Universidade de Brasília, Instituto de Física, Núcleo de Física Aplicada, 70919-970, Brasília-DF, Brazil

Abstract

Room-temperature measurements of the susceptibility imaginary component of magnetic nanoparticles in

biocompatible magnetic fluids have been carried out in this study. We investigated the susceptibility peak

position of surface-coated magnetic nanoparticles as a function of the particle concentration in the range

of 10

to 10

particle/cm

. Magnetite nanoparticles were surface-coated with dextran and

dimercaptosuccinic acid before peptization as biocompatible magnetic fluids. Analyzes of the

susceptibility imaginary curves, in the limit of zero external fields, include both the particle size

polydispersity profile and particle-particle interaction.

Keywords: biocompatible magnetic fluids, magnetic measurements, dynamical susceptibility

*Corresponding author: Fax/Phone: (+55) 61-2723151/(+55) 61-2736655, E-mail: pcm[email protected]

(P.C.

Morais)

1. Introduction

In recent years the design and synthesis of biocompatible magnetic fluids has attracted intense

interest, with special emphasis on their applications in biomedicine [1,2]. This study reports on magnetic

investigation of dextran-coated and dimercaptosuccinic acid (DMSA)-coated magnetite-based

biocompatible magnetic fluids using initial dynamical susceptibility (DS) measurements. Here, special

emphasis is devoted to the concentration dependence of the susceptibility peak frequency (imaginary

component), in the limit of zero external fields. The susceptibility peak frequency behaviour is a key

aspect for magnetohyperthermia with application in cancer therapy [3].

2. Experimental results and discussion

The biocompatible magnetic fluid (BMF) samples were prepared according to the standard

procedure described in the literature [4]. The stock samples were diluted to produce five diluted samples

with particle concentration in the range of 10

to 10

particle/cm

. The transmission electron microscopy

(TEM) micrographs of the surface-coated magnetite nanoparticles samples were recorded using a Jeol-

1010 system. The particle size histograms obtained from the TEM data were curve-fitted using the

lognormal distribution function. The average particle diameter (diameter dispersion) obtained from the

TEM data were 3.1 nm (0.26) and 5.6 nm (0.22) for the dextran-coated and DMSA-coated magnetite

nanoparticles, respectively.

The room-temperature DS measurements (real and imaginary components), in the limit of zero

external fields (initial susceptibility), were carried out using a home-made Robinson oscillator operating

in the megahertz region (14 to 38 MHz). Such experimental setup has been successfully used to

investigate magnetic nanoparticles dispersed in polymeric-based composites [5,6]. The description of the

imaginary component (

’’

) of the zero-field DS curve is based on the model discussed by El-Hilo et al.

[7]. The model allows one to include the particle-particle interaction via the effect of the particle

concentration upon the imaginary susceptibility component. Shortly, the initial susceptibility curve

description is provided by:

∫∫∫

∞∞

++=

)(),()(),()(),(" dVVfVTgCdVVfTgBdVVVfTgA

ωωωχ

, (1)

with g(ω,T ) = ωτ

exp(βKV)/[1+ωτ

exp(βKV)]. A, B and C are parameters obtained from the fitting of the

frequency-dependence of the zero-field DS curves. The first two integral in Eq. (1) account for non-

interacting nanoparticles as follows. The first integral describes the contribution due to the

superparamagnetic particles whereas the second integral accounts for the blocked nanoparticles. The third

integral on the right-hand side of Eq. (1) represents the contribution to the initial susceptibility due to

dipolar interaction. The particle volume polydispersity profile of the samples is accounted for by the

lognormal distribution function f(V) whereas g(

,T) describes the Debye approximation with β = 1/kT.

The relaxation of the nanoparticle magnetic moment for uniaxial anisotropy is given by [5]:

(

kTEff ∆−= exp

)

, (2)

where ∆E = KV + αµ

c is the height of the energy barrier. The first term in ∆E describes the effective

anisotropy energy whereas the second term in ∆E describes the dipolar interaction energy. The dipolar

coupling constant, particle magnetic moment, and particle concentration are described by α, µ = M

V, and

c, respectively.

Figs. 1 and 2 show the imaginary components (zero-field data) of the susceptibility (DS) of

dextran- and DMSA-coated magnetite nanoparticles dispersed as MF samples, respectively. The

nanoparticle concentration for both samples was varied in the range of 10

to 10

particle/cm

. Note

from Figs. 1 and 2 the presence of three well-defined DS peaks around 22 MHz, 31 MHz, and 35 MHz

named P1, P2, and P3, respectively. In addition, note that all the DS peaks show a tendency to shift to

higher frequencies upon dilution (top to bottom) of the MF sample.

Symbols in Figs. 3, 4, and 5 represent the DS peak positions P1, P2, and P3 as a function of the

nanoparticle concentration, respectively. Using Eq. (1) the peak positions were obtained by fitting the

three structures observed in the imaginary components of the DS susceptibility curves shown in Figs. 1

and 2.

Solid lines in Figs. 3, 4, and 5 represent the best fit of the data according to Eq. (2). Note from

Figs. 3 through 5 that the data related to the dextran-coated (▲) nanoparticles are always running below

the data related to the DMSA-coated (●) nanoparticles. According to Eq. (2) this finding indicates a

difference in the effective anisotropy energy (KV) between the two samples. As the average particle

diameter of magnetite surface-coated with dextran (3.1 nm) is smaller than the average particle diameter

of the DMSA-coated magnetite (5.6 nm) the effective anisotropy constants of the two samples are quite

different. From the fitting of our data we found the values of 4.6×10

J/m

and 7.8×10

J/m

for the

effective anisotropy constant of the dextran-coated and DMSA-coated magnetite nanoparticles. Such

difference in the effective anisotropy values could be due to both the difference in the surface-coating

species and different contributions due to surface anisotropy. The anisotropy constant of bulk magnetite is

about 1.9×10

J/m

[9].

3. Conclusion

In summary, dynamic susceptibility measurements were used to investigate magnetite-based

biocompatible magnetic fluid samples. Two distinct surface-coating molecular species were used to

produce the magnetic fluid samples, namely dextran and dimercaptosuccinic acid. Three well-resolved

peaks were identified in the susceptibility imaginary curves. The peak positions were investigated as a

function of the particle concentration in the range of 10

to 10

particle/cm

. The susceptibility

imaginary component analyzes took into account the superparamagnetic particles, the blocked particles,

particle-particle interaction, and the particle size polydispersity profile. Our investigation shows a huge

difference between the effective anisotropy constants of the two samples. We found the values of 4.6×10

J/m

and 7.8×10

J/m

for the effective anisotropy constant of the dextran-coated and DMSA-coated

magnetite nanoparticles, respectively. These values are different from one another and from the bulk

value (1.9×10

J/m

). Such difference in the effective anisotropy values could be due to both the

difference in the surface-coating species and different contributions due to surface anisotropy.

Acknowledgments

This work was partially supported by the Brazilian agencies FINATEC and CNPq.

References

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[9] B. Payet, D. Vincent, L. Delaunay, G. Noyel, J. Magn. Magn. Mater. 186 (1998) 168-174.

Figure captions

Fig. 1. Zero-field imaginary components of the dynamical susceptibility. Curves labelled a, b, c, d, and e

correspond to the dextran-coated MF samples containing 4.8×10

; 2.4×10

; 9.6×10

, 4.8×10

, and

4.8×10

particle/cm

, respectively.

Fig. 2. Zero-field imaginary components of the dynamical susceptibility. Curves labelled a, b, c, d, and e

correspond to the DMSA-coated MF samples containing 4.9×10

; 2.4×10

; 9.6×10

, 4.9×10

, and

4.9×10

particle/cm

, respectively.

Fig. 3. Peak frequency (P1) versus nanoparticle concentration. Symbols represent the best fitted values of

the P1 peak position for the dextran-coated (▲) and DMSA-coated (●) samples. Solid lines represent the

best fitting of the data using Eq. (2).

Fig. 4. Peak frequency (P2) versus nanoparticle concentration. Symbols represent the best fitted values of

the P2 peak position for the dextran-coated (▲) and DMSA-coated (●) samples. Solid lines represent the

best fitting of the data using Eq. (2).

Fig. 5. Peak frequency (P3) versus nanoparticle concentration. Symbols represent the best fitted values of

the P3 peak position for the dextran-coated (▲) and DMSA-coated (●) samples. Solid lines represent the

best fitting of the data using Eq. (2).

Fig. 1.

Fig. 2.

Fig. 3.

Fig. 4.

Fig. 5.

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